Методы повышения КПД паросиловых установок

Прежде чем перейти к описанию термодинамических методов и приемов по увеличению КПД, введем некоторое вспомогательное понятие. Необходимость этого введения состоит в следующем. Дело в том, что η_t, по определению, есть отношение «пользы» к «затратам». Практически все методы повышения КПД одновременно изменяют и числитель и знаменатель дроби η_t. И поэтому возникает неопределенность в поведении всей дроби.

С другой стороны, этой неопределенности нет, если имеем дело с циклом Карно, так как изменение температуры источника теплоты Т₁ и стока теплоты Т₂ довольно однозначно говорит об изменении η_t^к. Кроме того, все термодинамические методы и приемы повышения КПД паросиловых установок не изменяют величину Т₂, так как практически ее трудно изменить.

Итак, подвод теплоты в цикле Ренкина происходит по некоторой ломаной кривой (см. рис. 6.4 и диаграмму Т – s, процесс 4 – 5 – 1, р₁ = const).

Определение: средне интегральной температурой процесса подвода теплоты в паросиловом цикле называется

<T₁> ≡ (6.6)

Иными словами, <Т₁> в математике называют средне интегральной величиной функции на каком-то интервале изменения аргумента. Тогда для любого цикла паросиловой установки эквивалентный цикл Карно будет иметь КПД, равный:

η_t^к = 1 – Т₂/<T₁>. (6.7)

Любое предложение по увеличению или изменению η_t паросиловой установки будем оценивать по изменению <T₁>.

Дата добавления: 2014-01-04