Отдельных атомов и из анизотропии их упорядочения в пространстве

Полная анизотропия среды складывается из анизотропии свойств

Волновые поверхности в одноосных кристаллах

Сущность двойного лучепреломления.

Данный луч, называется главным сечением или главной плоскостью кри-

Ных свойств среды от направления.

Направления. Она обусловлена зависимостью диэлектрических и магнит-

Ской анизотропией называется зависимость оптических свойств среды от

В изотропных средах оптические свойства не зависят от направления.

Оба луча, обыкновенный и необыкновенный поляризованы во взаимно

перпендикулярных плоскостях. Плоскость, содержащая оптическую ось и

сталла, соответствующей этому лучу. Плоскость колебаний обыкновенного

луча перпендикулярна к главному сечению. В необыкновенном луче колебания

светового вектора совершаются в плоскости главного сечения.

Закономерности распространения света в любой среде (изотропной или

анизотропной) определяются интерференцией первичной волны и вторичных

волн, излучаемых молекулами.

Анизотропная среда состоит из вытянутых несфериче-

ских молекул (рис.11), каждая молекула есть осциллятор,

имеющий собственные частоты колебаний ω 1, и ω2=ω3. Такая

анизотропия осцилляторов обусловлена сильным взаимодейст-

вием со стороны кристаллической решетки.

В кристаллах диэлектрическая проницаемость ε среды

зависит от направления, показатель преломления среды n = e

и скорость световой волны u = c / n, следовательно, так же зави-

сят от направления. Если рассматривать среду как однородную

и оптически неактивную, то зависимость диэлектрической проницаемости от

направления поддается графической интерпретации.

Выделим в кристалле плоскость главного сечения и рассмотрим лучи, ис-

ходящие из точки О в различных направлениях (лучи 1, 2 и 3). На рис.12 опти-

ческие оси обозначены пунктирными линиями, плоскостью главного сечения

является плоскость рисунка.

Обыкновенный луч поляризован в плоскости главного сечения, а т.к.

плоскость колебаний электрического вектора перпендикулярна плоскости глав-

ного сечения, лучи 1,2 и 3 (рис.12а) отмечены точками. Осцилляторы (рис.11)

совершают вынужденные колебания одного направления, совпадающего с на-

правлением собственных колебаний ω2. Следовательно, лучи 1,2,3, колебания в

которых происходят в направлении, перпендикулярном плоскости главного се-

чения, распространяются с одинаковой скоростью υ0. Геометрическое место то-

чек в пространстве, до которых лучи доходят за время Δt есть сфера. Делаем за-

ключения: волновой поверхностью обыкновенного луча является сфера, та-

ω1

ω2

ω3

Рис.11

Дата добавления: 2014-01-04