КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Скорость звука и ее измерение
Многочисленные измерения скорости звука в различных газообразных, жидких и однородных твердых телах показывают, что она не зависит от частоты (или длины волны), т. е. для звуковых волн дисперсия отсутствует. Лишь для многоатомных газов и жидкостей при ультразвуковых частотах была обнаружена дисперсия. Мы ограничимся изучением распространения звуковых волн в средах без дисперсии. Тогда для расчетов скорости распространения звуковой волны мы можем, пользоваться зависимостями, полученными нами для скоростей распространения в упругих средах отдельных импульсов. Для твердых сред: (1) В жидких и газообразных средах распространение звука происходит адиабатически, так как вследствие быстрой смены сжатий и разрежений теплообмен между возмущенной и невозмущенной частями среды не успевает установиться. Для жидких сред: (2) где k — модуль объемного сжатия, — адиабатический коэффициент объемного сжатия. Для газообразных сред: С =(3) — адиабатический модуль объемного сжатия. В жидких и газообразных телах скорость звука меняется с изменением температуры. Для газа имеет место известный из элементарной физики закон Бойля — Мариотта и Гей-Люссака: Vp= V-- объем газа, p — давление, — коэффициент термического расширения. Если масса газа при изменении объема остается постоянной, то плотность его обратно пропорциональна объему. И тогда Вместо соотношения (3) получим: C= (4) Зависимость скорости звука от температуры для жидкостей более сложная. Скорость звука в твердых телах для продольных и поперечных волн резко различается. (Это обстоятельство используется, в частности, при обработке сейсмограмм, для нахождения эпицентра землетрясения и для исследования внутреннего строения Земли.)
Измерение скорости звука в воздухе может быть произведено с помощью эха. Для этого измеряют интервал времени t между посылкой сигнала (крик, выстрел и т. п.) и его возвращением после отражения от препятствия (горы, опушки густого леса, берега реки и т. п.). Зная расстояние от места посылки сигнала до препятствия, легко подсчитать скорость звука: C= (5) Достаточно точно определяется скорость звука в воздухе и воде, если одновременно со звуковым послать из пункта А и световой сигнал — вспышку, видимую из пункта В, где производится прием звука. Так как скорость света имеет порядок 3-108 м/сек, а скорость звука 3-102 м/сек, т. е. составляет 0,0001% от скорости света, то в таком опыте можно считать свет распространяющимся мгновенно. Тогда, измерив в пункте В время t между приходом в него светового и звукового сигналов и зная расстояние легко вычислить скорость звука: C= (6) Если мы располагаем источником звука, посылающим волны с известной частотой , и можем каким-либо способом измерить длину волны в среде, то скорость распространения звука легко подсчитать по формуле: C= (7) Скорость звука в воздухе может быть измерена с помощью установки, изображенной на рисунке1. Рис.1 Часть стеклянного цилиндра, соединенного с резервуаром, заполнена водой, уровень которой можно менять. К открытому концу цилиндра подносят телефонную трубку, мембрана которой колеблется с известной частотой. Частота колебаний мембраны задается электрическим генератором звуковых частот (ламповый прибор, вырабатывающий переменные токи с частотами звукового диапазона). Волна, идущая от мембраны, и волна, отраженная от поверхности воды, интерферируют в столбе воздуха над водой. Если высота столба воздуха такова, что на ней укладывается нечетное число четвертей волн, то в нем возникают стоячие волны с узлом на поверхности воды и с пучностью у открытого конца цилиндра. В этот момент столб в цилиндре звучит наиболее интенсивно, так как у открытого конца лежит пучность смещений и скоростей частиц и условия отдачи энергии в окружающее пространство наивыгоднейшие. При изменении уровня воды в трубке звук ослабляется. Звук вновь усиливается до максимума, когда уровень воды смещается на расстояние полуволны и в воздушном столбе опять укладывается нечетное число четвертей волн. Зная частоту колебаний мембраны, заданную генератором, и длину
полуволны находим по уравнению (7) скорость C=2 Поле звуковых волн можно сделать видимым, применяя так называемый метод Теплера. Установка для этих целей изображена на рисунке2.
Рис. 2 Щель S освещается источником света I через линзу L, фокус которой совпадает с S. Линза , фокус которой также совпадает с S, посылает параллельный пучок лучей; в плоскости А с помощью объектива получают изображение щели. Изображение щели закрывают шторкой D так, чтобы свет не попадал на экран. Если теперь в кювете К создать неоднородность среды, то лучи, проходя ее, отклонятся от первоначального пути и, пройдя мимо шторы, дадут на экране изображение неоднородности. Если неоднородность среды создана чередованием сжатий и разрежений в стоячей звуковой волне, то на изображении звукового поля отчетливо видны светлые и темные полосы. Измерение скорости звука с помощью эха используется в одном из так называемых импульсных методов. Впервые ультраакустические импульсы в практике исследований применил С. Я. Соколов для изучения распространения звука в твердых телах. Колебание кварца возбуждается генератором, посылающим не непрерывную волну, а кратковременный импульс, состоящий из нескольких быстро затухающих электромагнитных волн. Импульс, поданный на кварц, одновременно подается на вертикальные пластины осциллографа Е, и в момент возникновения колебаний кварца на экране осциллографа появляется резкий «всплеск». Импульс распространяется от кварца через исследуемую среду до отражателя (рис. 2) и возвращается обратно к кварцу. Работа генератора рассчитывается так, чтобы к моменту возвращения отраженного импульса кварц находился в покое. Тогда вернувшийся импульс возбуждает колебания кварца, который в этот момент соединяется с осциллографом, и на экране появляется второй «всплеск». На экранe, таким образом, видны два «всплеска»: один, соответствующий моменту посылки импульса, другой — моменту возвращения его после отражения. На пластины осциллографа подаются от специального генератора импульсы высокой частоты, создающие на экране осциллографа невысокие «всплески», отстоящие друг от друга на равных расстояниях. Они служат отметками времени. Зная их частоту, можно отсчитать время t пробега импульса. Тогда скорость звука рассчитывается по формуле (5), где — расстояние между кварцем и отражателем.
Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 2402; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |