В результате обобщения

Вектор магнитной индукции В

Силовой характеристикой магнитного поля является

Релятивистскими свойствами пространства и времени.

Поле, существование которого обусловлено

Пространстве помимо электрического еще и магнитное

Движущийся заряд создает в окружающем его

Взаимодействие движущихся зарядов. Сила Лоренца

Магнитная индукция движущегося заряда.

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ

Действительности ток, I2 течет от D к С.

Направление этого тока было выбрано нами неверно. В

Подставить числовые коэффициенты. Тогда уравнения примут

Решении этой системы уравнений целесообразно в уравнения

ABCD.

Вместо контура ACD или ABC можно было взять контур

Выбрав направления обхода контуров.

Запишем второй закон Кирхгофа для контуров ABC и ACD,

I3

I2

R3

I1

R1

R2

Узла С

Одно уравнение по первому закону Кирхгофа, например, для

Точками А и С. Так как число узлов равно двум, то запишем

Покажем их стрелками на схеме. Узлы схемы обозначим

Кирхгофа. Для этого выберем направления токов в ветвях и

Для расчета данной разветвленной цепи применим законы

Решение

Элементов пренебречь.

Пример 3. Найти силу тока во всех участках цепи,

Q k R t dt k R

2 2 2 3

Интегрируя, получим

Значение k найдем из выражения количества теплоты,

Q k t d t k

Ности.

Из условия равномерности возрастания тока следует

Решение

Ный, сила тока в проводнике равна нулю.

Время по проводнику. В момент времени, принятый за началь-

Определить количество электричества q, протекшее за это

Течет ток, сила которого возрастает. Количество теплоты Q,

Подставляя это выражение в (1), получим

29 29 29

2 8 17.

0 0 0

На основании (2)

U I R U R U

U I R U R U

R R

U U I I

I I I I I I

29 29

9 9.

29 29

2 4 2 8,

9 9 29 29

4 4 9 4,

5 4

4 9,

1 0 0

2 1 0

1 0

0 1 2 1 1 1

. (3)

R R R

I U U U R R R R R R

Общ

2 3 4

0 0 0

I0

R

R c 3R

R b

U0

I2

I1

Применим закон Ома ко всей цепи

Последовательной и параллельной цепей, упростив схему.

Для их нахождения воспользуемся правилами расчета

Здесь U1 и U2 - падения напряжений на резисторах сопротив-

Где

Заряд на конденсаторе

q = C·Uac, (1)

Uac = U1 + U2. (2)

лением R и 2R соответственно:

U1 =I0· R, U2=I1·2R.

d

a

(2 3) 4 29

   

  

 

Для параллельных ветвей bcd и bd можно записать:

I1(2R + 3R) =I2·4R.

Отсюда I2 = 5/4 I1. В то же время

R

R

    

   

     

    

Uac  U  U  U

.

Пример 2. По проводнику сопротивлением R = 3 Ом

выделившееся в проводнике за время τ = 8с, равно 200 Дж.

I=kt или dt kt

dq , где k - коэффициент пропорциональ-

Отсюда dq = k·t·dt, a

q  CU

.

 

   

выделившейся в проводнике:

dQ = I2Rdt = k2 R t 2 dt.



    .

Отсюда k  3Q / ( 3R).

После подстановки получим q  3Q / 4R  20 Кл.

представленной на рисунке.(ξ1=2,1 В, ξ2 = 1,9 В, R1 = 45 Ом,

R2 = 10 Ом и Rз = 10 Ом). Внутренним сопротивлением

I3=I1+I2. (1)

ξ1

B

D

ξ 2

А

C

I3R3 + I1R1 = ξ1 (2)

I1R1 - I2R2 = ξ2 (3)

Имеем три уравнения с тремя неизвестными: I1, I2, I3. При

вид:

I3=I1+I2

10I3+45I1=2.1

45I1 – 10 I2=1.9

Решая эти уравнения, получим, I1=0,04A, I2 = -0,01 А,

I3 = 0,03 А. Отрицательный знак у тока I2 указывает на то, что



Дата добавления: 2014-01-05