Рассмотрим теперь влияние магнитного поля на движение

Ства из них значение порядка нескольких магнетонов Бора.

Измерения магнитных моментов атомов дали для большин-

. (3.60)

I i

Ат mi msi

Магнитных моментов электрона

Вещества равен векторной сумме орбитальных и спиновых

Результирующий магнитный момент атома или молекулы

Естественную единицу магнитного момента.

Б 2

P g L e

Ms S S 2 Б

3 3

Установлено, что для электрона

L m

G P e

Ms

Которых в два раза больше орбитального

Магнитным моментом Pms, гиромагнитное отношение

Шим название спина, и связанного с ним собственным

И m P

Кроме орбитальных моментов L

G e e 2

Моментов получило название гиромагнитного отношения

Отношение орбитального магнитногo и механического

И L

Противоположны также и направления векторов m P

Ного тока, вызванного его движением, противоположны, то

Поскольку направления скорости электрона и орбиталь-

Орбитальным механическим моментом

Электрон обладает также моментом импульса или

Движущийся по орбите

P IS e r m

Момент электрона

Ствует орбитальный магнит- ный

Орбитальному току соответ-

I e

Ток

Радиуса r со скоростью

Систему орбитальных токов. Электрон, движущийся по орбите

Электроны в атоме движутся по замкнутым орбитам, образуя

Ности их поведения в магнитном поле.

Вещества и рассмотреть магнитные свойства атомов и особен-

Магнетиков, необходимо обратиться к внутреннему строению

Намагничивания и объяснить существование различных видов

Для того чтобы более детально разобраться с природой

Атом в магнитном поле

Магнитные моменты электрона и атома.

В зависимости от величины магнитной проницаемости и

Вает, во сколько раз магнетик усиливает внешнее поле.

. (3.52)

Тогда как индукция результирующего поля равна

Совпадает с напряженностью внешнего поля 0 H

Веществе H

Расчеты поля в магнетиках, поскольку напряженность поля в

Его введение во многих случаях значительно упрощает

Является аналогом электрического смещения

Вектор H

H B B

Простым соотношением

Связаны

И H

В однородной изотропной среде векторы j





j   H

 

, (3.50)

где (хи) – магнитная восприимчивость среды. Подставляя

(3.50) в формулу (3.48), получим

H B  H



 



 

или   0 0 1

   

 



 

, (3.51)

где  - магнитная проницаемость среды.



D 





,

0 B   B

 

Магнитная проницаемость , следовательно, показы-

знака магнитной восприимчивости все магнетики подразделя-

ются на:

1) диамагнетики, у которых  и ;

2) парамагнетики, у которых  и ;

3) ферромагнетики, у которых  ~ 103 106.

Согласно представлениям классической физики,

 (рис.3.11), образует круговой

r

e

T





 . (3.53)



 . (3.54)

L  m r. (3.55)





(рис.3.11).

m

 . (3.56)





, электрон обладает

ещё собственным механическим моментом LS, получив -

Рис.3.11

S

S

  . (3.57)



 3 LS и (3.58)

m

    

, (3.59)

где 2

  h,

e

m

  

- магнетон Бора, представляющий

P   P  P   

Дата добавления: 2014-01-05