S и 2 S

Проходящей через источники

Параллелен плоскости,

Ных щелям. Найдем ширину полос, предполагая, что экран

Имеет вид чередующихся светлых и темных полос, параллель-

Параллельных светящихся тонких нитей или узких щелей

Волны, исходящие из источников 1 S и 2 S, имеющих вид

Рассмотрим две цилиндрические когерентные световые

От двух когерентных источников

Расчет интерференционной картины

Ковом расстоянии.

Находится от них на одина-

Параллельна щелям 1 S и 2 S и

Освещенная щель S, которая

Ником света служит ярко

S и 2 S в непрозрачном экране

Волн являются две узкие щели

Источником когерентных

Источников 1 S и 2 S.

Исходящих из двух мнимых

Перекрывающихся пучка, как бы

Вследствие преломления в

Падающий от него пучок света

Линейный источник света S.

R от него располагается прямо-

Лельно основанию на расстоянии

Собой две призмы с малыми

Бипризма представляет

Интерференции.

Область, в которой волны перекрываются, называется полем

Как если бы они исходили из мнимых источников 1 S и 2 S.

Волны, распространяющиеся так,

Цилиндрические когерентные

Зеркала отбрасывают на экран две

Линейный источник света S.

На расстоянии r помещают прямо-

Лельно линии пересечения зеркал

Ющие поверхности образуют угол,

Располагают так, что их отража-

Два плоских зеркала OM и ON

Способы получения когерентных световых волн

Отсюда получаем условие минимума интерференции

Ослабляют друг друга

Отсюда следует условие максимума интерференции

Усиливают друг друга

Учитывая, что

2 1

2 2 1 1

2 1

Разность фаз колебаний в точке Р равна

Где 2

2 2

Амплитуда результирующего колебания

Фазовые скорости волн, 1 A и 2 A - амплитуды световых волн.

Где 1

2 2

1 1

Р колебание

Фаза колебания в точке О, тогда первая волна возбудит в точке

Разность оптических длин, проходимых волнами путей,

Теля преломления среды n на геометрическую длину пути

Оптическим путем называется произведение показа-

луча S в данной среде:

L  n S (2.5)

называется оптической разностью хода:

2 2 1 1   n S  n S. (2.6)

Пусть разделение на две когерентные волны происходит

в точке О, а наложение волн в точке Р (рис.2.1). Если  t -

 A cos(t S)



 , (2.7)

а вторая – колебание

 A cos(t S)



 , (2.8)

c

n

  и 2

c

n

  - Рис. 2.1

A A1  A2  2A1A2 cos(2 1), (2.9)

S





, 1

S





.

(S S) (n S n S)

c



 

 

   

T



  2, а c T  , получим

 





 2. (2.10)

Если разность фаз  кратна 2, то в точке Р колебания

   





 k 2 2,

  k, (2.11)

где k =0,1,2…

Если  кратна нечетному числу , то колебания

   





 (2k 1) 2,

(2 1)



   k , (2.12)

где k  0,1,2...

а) Метод зеркал Френеля

близкий к 180 (рис.2.2). Парал-

б) Бипризма Френеля

преломляющими углами α

(  30 '), сложенные своими

основаниями (рис.2.3). Парал-

бипризме разделяется на два

Рис. 2.2

Э

Рис.2. 3

Рис.2. 5

в) Метод Юнга.

А (рис.2.4). Первичным источ-

(рис.2.5). Наблюдаемая на экране интерференционная картина

Дата добавления: 2014-01-05