При этом условии выражения, заключенные в скобки,

A. (2.40)

A A

Считать, что

Вследствие монотонного убывания m A можно приближенно

2 2 2 2 2

2 4...

1 1 3 3 5

Фазы колебаний, возбуждаемых соседними зонами,

Монотонно убывающую последовательность.

Таким образом, амплитуды колебаний в точке М образуют

Согласно (2.36) уменьшается амплитуда.

Поверхности зоны и направлением к точке М, а следовательно,

Числе m примерно одинаковы, но с увеличением номера зоны

Друг друга.

Зонами, противоположны по фазе, поэтому будут ослаблять

Колебания, возбуждаемые в точке М двумя соседними

Каждой зоны до точки M отличались на 2

Чтобы расстояния от краев

Построенные таким образом,

Волновой поверхности и

Зоны, расположенные на

Ков рассматривать кольцевые

Качестве вторичных источни-

Волн. Френель предложил в

Интерференции вторичных

Зависит от результата

Колебаний в этой точке

Ется в точку M. Амплитуда

Источника 0 S распространя-

Пусть свет от точечного

Распространения света.

Зрения закон прямолинейного

Обосновать с волновой точки

Гюйгенса Френеля можно

С помощью принципа

Метод зон Френеля

Прямолинейное распространение света.

Где а - величина, пропорциональная

DA f () adS

Света

Направлением распространения

Волновой поверхности и

Волновой поверхности и зависит от

Соответствую- щего участка

Пропорциональна площади dS

Возбуждаемых в точке наблюдения,

Амплитуда колебаний dA,

Минимумов интенсивности.

Руют при наложении, приводя к образованию максимумов и

Распространяющиеся от вторичных источников, интерфери-

Же источнику 0 S, когерентны между собой. Поэтому волны,

Вторичные источники, эквивалентные одному и тому

Колебаний всех вторичных источников будут одинаковы.

Соответствующих реальному источнику 0 S. При этом фазы

Совмещать с одной из волновых поверхностей,

Источников можно выбрать малые участки dS любой

Возбуждаемых ими вторичных волн. В качестве вторичных

Эквивалентной системой фиктивных вторичных источников и

Реальный источник света 0 S можно заменить

замкнутой поверхности охватываю- щей источник (рис.5.12).

Выбор поверхности произволен, но целесообразно её

угла φ между внешней нормалью к

r

 , (2.36)

Рис.2.12

Рис.2.13

амплитуде первичной волны в точках элемента dS, r –

расстояние до точки наблюдения, f () - монотонно убывает от

1 при φ=0 до 0 при φ = π/2.

, где  - длина

волны света (рис. 2.13).

Расчёты показывают, что площади зон при небольшом

возрастают расстояние r и угол  между нормалью к

...... 1 2 3 1       m m A A A A A (2.37)

отличаются на . Поэтому амплитуда результирующего

колебания может быть найдена алгебраически:

... 1 2 3 4 А  A  A  A  A  (2.38)

Это можно записать в виде:

A  A   A  A  A    A  A  A      

   

(2.39)

1 1 

 m m

m

будут равны нулю и формула (2.39) упрощается: 1 A  A 2.

Дата добавления: 2014-01-05