Силы инерции

НЕИНЕРЦИАЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ ОТСЧЕТА

Рис. 1.41.

Законы Ньютона выполняются только в инерциальных системах отсчета. Системы отсчета, движущиеся относительно инерциальных систем с ускорением, называют неинерциальными. В неинерциальных системах отсчета законы Ньютона несправедливы. Рассмотрим, например, две системы отсчета: первая инерциальная система (K) связана с поверхностью Земли, вторая неинерциальная система () с вагоном, который движется с ускорением (рис. 1.41). Когда вагон был в состоянии покоя, посередине его на идеально гладком полу находился ящик, а к потолку был подвешен на нерастяжимой нити маятник. На ящик действуют силы тяжести и реакции опоры, которые компенсируют друг друга, и, согласно первому закону Ньютона, он находится в состоянии покоя. То же самое можно сказать и о вертикально висящем маятнике. При движении вагона с ускорением для наблюдателя системы K ящик и маятник спустя короткий промежуток времени по-прежнему будут оставаться в состоянии покоя (движется только вагон), а, следовательно, по-прежнему справедлив первый закон Ньютона. Для наблюдателя системы ящик будет скользить к наблюдателю с ускорением, а маятник отклонится от вертикального положения, т. е. первый закон Ньютона нарушается. Возникает такой эффект, как если бы на все тела системы стали действовать силы, направленные против ускорения системы. Для неинерциальных систем отсчета законы динамики можно применить, если кроме сил, обусловленных взаимодействием тел друг с другом, ввести в рассмотрение силы, называемые силами инерции.

В простейших случаях неинерциальная система отсчета может или двигаться поступательно, или вращаться по отношению к инерциальной системе (условно неподвижной).

Рассмотрим три различных возможных случая:

· тело находится в неинерциальной системе отсчета, движущейся поступательно;

· тело покоится во вращающейся системе отсчета;

· тело движется во вращающейся системе отсчета.

Если неинерциальная система отсчета движется поступательно с ускорением, то законы Ньютона действуют в ней в том же виде, как и для инерциальных систем отсчета, только наряду с силами взаимодействия тел необходимо учитывать силы инерции

.

Вектор представляет собой так называемое переносное ускорение. Переносным ускорением называют ускорение в системе K той точки пространства системы, в которой в данный момент времени находится рассматриваемое тело. При поступательном движении системы все точки этой системы обладают одним и тем же переносным ускорением. Сила инерции направлена противоположно переносному ускорению системы и пропорциональна массам тел.

Теперь рассмотрим вращательное движение системы (допустим, связанной с диском) с постоянной угловой скоростью вокруг вертикальной оси, проходящей через центр диска (см. рис. 1.42). Каждая точка этой системы с позиции наблюдателя системы K обладает переносным центростремительным ускорением Вместе с диском вращается надетый на спицу шарик, соединенный с центром пружиной. Шарик занимает на спице

Рис. 1.42

такое положение, при котором сила натяжения пружины с позиции наблюдателя системы K равна по второму закону Ньютона произведению массы на ускорение.

,

радиус-вектор, проведенный к шарику из центра диска.

Относительно системы отсчета, связанной с диском, шарик покоится. Это можно объяснить тем, что в системе, кроме упругой силы, действует сила инерции

,

называемая центробежной силой. Она направлена вдоль радиуса от центра диска, и для покоящегося шарика в системе выполняется условие равновесия. Центробежные силы действуют на тела во вращающихся системах отсчета независимо от того, покоятся эти тела или движутся.

При движении тела относительно вращающейся системы отсчета, кроме центробежной силы инерции, на него действует еще одна сила инерции, называемая силой Кориолиса или кориолисовой силой. Кориолисова сила определяется формулой:

.

– скорость материальной точки во вращающейся системе (рис. 1.43).

Рис. 1.43.

При перемещении материальной точки М в системе со скоростью с позиции наблюдателя системы K возникает дополнительное кориолисово ускорение. Оно вызвано прецессией скорости из-за вращения системы с угловой скоростью, а также изменением переносной линейной скорости при перемещении материальной точки М от одной точки пространства системы к другой. То есть, где – ускорение, обусловленное прецессией вектора. Вектор, обусловленный изменением переносной скорости при перемещении материальной точки М от одной точки пространства системы к другой, равен, т. е. также равен, а кориолисово ускорение равно. Второй закон Ньютона в инерциальной системе K по отношению к телу, находящемуся во вращающейся системе, будет выглядеть как, где – равнодействующая сил, действующих на тело со стороны других тел, – ускорение движущегося тела относительно вращающейся системы. Раскрыв круглые скобки в правой части равенства, запишем. Чтобы представить второй закона Ньютона в системе, это уравнение перепишем в следующем виде, т. е. в этой системе кроме сил, действующих на тело со стороны других тел, действуют силы инерции: — центробежная сила, – сила Кориолиса.

Направление силы Кориолиса удобно определить по правилу левой руки: четыре вытянутых пальца направим по вектору движения тела, в ладонь впивается вектор угловой скорости вращения системы, тогда большой вытянутый палец ладони укажет на направление силы Кориолиса. Вследствие суточного вращения Земли с угловой скоростью, направленной вдоль оси Земли с юга на север, на движущиеся тела действует сила Кориолиса. Поезд при движении вдоль меридиана в северном полушарии оказывает на правый рельс большее давление, чем на левый. Существованием силы Кориолиса объясняется подмывание реками в северном полушарии правого, а в южном – левого берегов. Другим примером влияния сил Кориолиса на движение тел у поверхности земного шара являются: отклонение свободно падающих тел от вертикали и поворот плоскости качаний маятника. Силы Кориолиса необходимо учитывать при расчете траекторий полета снарядов и искусственных спутников Земли.

Дата добавления: 2014-01-06