Введение. Ивановский государственный энергетический университет

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА

Ивановский государственный энергетический университет

Электромеханический факультет

Кафедра теоретической и прикладной механики

Автор: к.т.н., доцент М.А. Ноздрин

Теоретическая механика является одной из важнейших фундаментальных общенаучных дисциплин. Она играет существенную роль в подготовке инженеров любых специальностей. На результатах теоретической механики базируются общеинженерные дисциплины: сопротивление материалов, детали машин, теория механизмов и машин и другие.

Основной задачей теоретической механики является изучение движения материальных тел под действием сил. Важной частной задачей представляется изучение равновесия тел под действием сил.

Литература, рекомендуемая для изучения курса

1. Добронравов В.В., Никитин Н.Н. Курс теоретической механики. М., Высшая школа, 1983.
2. Бутенин Н.В., Лунц Я.Л., Меркин Д.Р. Курс теоретической механики, ч.1 и 2. М., Высшая школа, 1971.
3. Петкевич В.В. Теоретическая механика. М., Наука, 1981.
4. Сборник заданий для курсовых работ по теоретической механике. Под ред. А.А.Яблонского. М., Высшая школа, 1985.

Навигация / Теория / 1. Структура теоретической механики. Основы статики

  В теоретической механике изучается движение тел относительно других тел, представляющие собой физические системы отсчёта. Механика позволяет не только описывать, но и предсказывать движение тел, устанавливая причинные связи в определённом, весьма широком, круге явлений. Основные абстрактные модели реальных тел:

1. материальная точка – имеет массу, но не имеет размеров;
2. абсолютно твёрдое тело – объём конечных размеров, сплошь заполненный веществом, причём расстояния между любыми двумя точками среды, заполняющей объём, не изменяются во время движения;
3. сплошная деформируемая среда – заполняет конечный объём или неограниченное пространство; расстояния между точками такой среды могут меняться.

Из них – системы: - система свободных материальных точек; - системы со связями; - абсолютно твёрдое тело с полостью, заполненной жидкостью, и т.п. «Вырожденные» модели: - бесконечно тонкие стержни; - бесконечно тонкие пластины; - невесомые стержни и нити, связывающие между собой материальные точки, и т.д. Из опыта: механические явления протекают неодинаково в разных местах физической системы отсчёта. Это свойство – неоднородность пространства, определяемого физической системой отсчёта. Под неоднородностью здесь понимается зависимость характера протекания явления от места, в котором мы наблюдаем это явление. Ещё свойство – анизотропность (неизотропность) движение тела относительно физической системы отсчёта может быть различным в зависимости от направления. Примеры: течение реки по меридиану (с севера на юг - Волга); полёт снаряда, маятник Фуко. Свойства системы отсчёта (неоднородность и анизотропность) затрудняют наблюдение за движением тела. Практически свободна от этого – геоцентрическая система: центр системы в центре Земли и системы не вращается относительно «неподвижных» звёзд). Геоцентрическая система удобна для расчётов движений на Земле. Для небесной механики (для тел солнечной системы): гелиоцентрическая система отсчёта, которая движется с центром масс Солнечной системы и не вращается относительно «неподвижных» звёзд. Для этой системы пока не обнаружены неоднородность и анизотропность пространства по отношению к явлениям механики. Итак, вводится абстрактная инерциальная система отсчёта, для которой пространство однородно и изотропно по отношению к явлениям механики. Инерциальная система отсчёта – такая, собственное движение которой не может быть обнаружено никаким механическим опытом. Мысленный эксперимент: «точка, одинокая во всём мире» (изолированная) либо покоится, либо движется прямолинейно и равномерно. Все системы отсчёта движущиеся относительно исходной прямолинейно, равномерно будут инерциальными. Это позволяет ввести единую декартовую систему координат. Такое пространство называется евклидовым. Условное соглашение – берут правую систему координат (рис. 1). Время – в классической (нерелятивистской) механике абсолютно, единое для всех систем отсчёта то есть начальный момент – произволен. В отличие релятивистской механики, где применяется принцип относительности.   Состояние движения системы в момент времени t определяется координатами и скоростями точек в этот момент. Реальные тела взаимодействуют при этом возникают силы, которые меняют состояние движения системы. Это и есть суть теоретической механики. Как изучается теоретическая механика?

1. Учение о равновесии совокупности тел некоторой системы отсчёта – раздел статика.
2. Раздел кинематика: часть механики, в которой изучаются зависимости между величинами, характеризующими состояние движения систем, но не рассматриваются причины, вызывающие изменение состояния движения.

После этого рассмотрим влияние сил [ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ].

1. Раздел динамика: часть механики, в которой рассматривается влияние сил на состояние движения систем материальных объектов.

Принципы построения основного курса – динамики: 1) в основе – система аксиом (на основе опыта, наблюдений); 2) далее – законы внутренней логики (относительная независимость теории). Постоянно – безжалостный контроль практики. Признак точной науки – наличие внутренней логики (без неё - набор не связанных рецептов)! Статикой называется та часть механики, где изучаются условия, которым должны удовлетворять силы, действующие на систему материальных точек, для того чтобы система находилась в равновесии, и условия эквивалентности систем сил. Будут рассмотрены задачи о равновесии в элементарной статике с применением исключительно геометрических методов, основанных на свойствах векторов. Такой подход применяется в геометрической статике (в отличие от аналитической статики, которая здесь не рассматривается). Положения различных материальных тел будем относить к системе координат, которую примем за неподвижную. Идеальные модели материальных тел: 1) материальная точка – геометрическая точка с массой. 2) абсолютно твёрдое тело – совокупность материальных точек, расстояния между которыми не могут быть изменены никакими действиями. Силами будем называть объективные причины, являющиеся результатом взаимодействия материальных объектов, способные вызвать движение тел из состояния покоя или изменить существующее движение последних. Так как сила определяется вызываемым ею движением, то она также имеет относительный характер, зависящий от выбора системы отсчёта. Вопрос о природе сил рассматривается в физике. Система материальных точек находится в равновесии, если, будучи в покое, она не получает никакого движения от сил, на неё действующих. Из повседневного опыта: силы имеют векторный характер, то есть величину, направление, линию действия, точку приложения. Условие равновесия сил, действующих на твёрдое тело, сводится к свойствам систем векторов. Обобщая опыт изучения физических законов природы, Галилей и Ньютон сформулировали основные законы механики, которые могут рассматриваться как аксиомы механики, так как имеют в своей основе экспериментальные факты. Аксиома 1. Действие на точку твёрдого тела нескольких сил равносильно действию одной равнодействующей силы, строящейся по правилу сложения векторов (рис.2). Рис.2.   Следствие. Силы, приложенные к точке твёрдого тела, складываются по правилу параллелограмма. Аксиома 2. Две силы, приложенные к твёрдому телу, взаимно уравновешиваются тогда и только тогда, когда они равны по величине, направлены в противоположные стороны и лежат на одной прямой. Аксиома 3. Действие на твёрдое тело системы сил не изменится, если добавить к этой системе или отбросить от неё две силы, равные по величине, направленные в противоположные стороны и лежащие на одной прямой. Следствие. Силу, действующую на точку твёрдого тела, можно переносить вдоль линии действия силы без изменения равновесия (то есть, сила является скользящим вектором, рис.3) Рис.3.   Две категории сил. 1) Активные – создают или способны создать движение твёрдого тела. Например, сила веса. 2) Пассивные – не создающие движения, но ограничивающие перемещения твёрдого тела, препятствующие перемещениям. Например, сила натяжения нерастяжимой нити (рис.4). Рис.4.   Аксиома 4. Действие одного тела на второе равно и противоположно действию этого второго тела на первое (действие равно противодействию). Геометрические условия, ограничивающие перемещение точек, будем называть связями. Условия связи: например, - стержень непрямой длины l. - гибкая нерастяжимая нить длиной l. Силы, обусловленные связями и препятствующие перемещениям, называются силами реакций. Аксиома 5. Связи, наложенные на систему материальных точек, можно заменить силами реакций, действие которых эквивалентно действию связей. Когда пассивные силы не могут уравновесить действие активных сил, начинается движение. Две частные задачи статики 1. Система сходящихся сил, действующих на твёрдое тело Системой сходящихся сил называется такая система сил, линии действия которой пересекаются в одной точке, которую всегда можно принять за начало координат (рис.5). Рис.5.   Проекции равнодействующей: ; ; . Если , то сила вызывает движение твёрдого тела. Условие равновесия для сходящейся системы сил:

	или

2. Равновесие трёх сил

Рис.6.

Если на твёрдое тело действуют три силы, и линии действия двух сил пересекаются в некоторой точке А, равновесие возможно тогда и только тогда, когда линия действия третьей силы тоже проходит через точку А, а сама сила равна по величине и противоположно направлена сумме (рис.6).

Примеры:

Рис.7.		Рис.8.

Рис.9.

Момент силы относительно точки О определим как вектор , по величине равный удвоенной площади треугольника, основанием которого является вектор силы с вершиной в заданной точке О; направление – ортогонально плоскости рассмотренного треугольника в ту сторону, откуда вращение, производимое силой вокруг точки О, видно против хода часовой стрелки. является моментом скользящего вектора и является свободным вектором (рис.9).

Итак: или

,

где ; ; .

, где F – модуль силы, h – плечо (расстояние от точки до направления силы).

Рис.10.

Моментом силы относительно оси называется алгебраическое значение проекции на эту ось вектора момента силы относительно произвольной точки О, взятой на оси (рис.10).

Это скаляр, не зависящий от выбора точки. Действительно, разложим : || и в плоскости .

О моментах: пусть О₁ – точка пересечения с плоскостью . Тогда:

а) от - момент => проекция = 0.

б) от - момент вдоль => является проекцией.

Итак, момент относительно оси – это момент составляющей силы в перпендикулярной плоскости к оси относительно точки пересечения плоскости и оси.

Теорема Вариньона для системы сходящихся сил:

Момент равнодействующей силы для системы сходящихся сил относительно произвольной точки А равен сумме моментов всех составляющих сил относительно той же точки А (рис.11).

Рис.11.

Доказательство в теории сходящихся векторов.

Пояснение: сложение сил по правилу параллелограмма => результирующая сила даёт суммарный момент.

Контрольные вопросы:

1. Назовите основные модели реальных тел в теоретической механике.

2. Сформулируйте аксиомы статики.

3. Что называется моментом силы относительно точки?

Условия равновесия произвольной системы сил

  Из основных аксиом статики следуют элементарные операции над силами: 1) силу можно переносить вдоль линии действия; 2) силы, линии действия которых пересекаются, можно складывать по правилу параллелограмма (по правилу сложения векторов); 3) к системе сил, действующих на твёрдое тело, можно всегда добавить две силы, равные по величине, лежащие на одной прямой и направленные в противоположные стороны. Элементарные операции не изменяют механического состояния системы. Назовём две системы сил эквивалентными, если одна из другой может быть получена с помощью элементарных операций (как в теории скользящих векторов). Система двух параллельных сил, равных по величине и направленных в противоположные стороны, называется парой сил (рис.12).   Момент пары сил - вектор, по величине равный площади параллелограмма, построенного на векторах пары, и направленный ортогонально к плоскости пары в ту сторону, откуда вращение, сообщаемое векторами пары, видно происходящим против хода часовой стрелки. , то есть момент силы относительно точки В. Пара сил полностью характеризуется своим моментом. Пару сил можно переносить элементарными операциями в любую плоскость, параллельную плоскости пары; изменять величины сил пары обратно пропорционально плечам пары. Пары сил можно складывать, при этом моменты пар сил складываются по правилу сложения (свободных) векторов. Приведение системы сил, действующих на твёрдое тело, к произвольной точке (центру приведения) - означает замену действующей системы более простой: системой трёх сил, одна из которых проходит через наперёд заданную точку, а две другие представляют пару. Доказывается с помощью элементарных операций (рис.13). Рис.13. Система сходящихся сил и система пар сил .   - результирующая сила . - результирующая пара . Что и требовалось показать.   Две системы сил будут эквивалентны тогда и только тогда, когда обе системы приводятся к одной результирующей силе и одной результирующей паре, то есть при выполнении условий:  

,

Общий случай равновесия системы сил, действующих на твёрдое тело

Рис.14.

Приведём систему сил к (рис.14):

- результирующая сила через начало координат;

- результирующая пара, причём, через точку О.

То есть привели к и - две силы, одна из которых проходит через заданную точку О.

Равновесие, если и на одной прямой, равны, направлены противоположно (аксиома 2).

Тогда проходит через точку О, то есть .

Далее: , так как остаётся только эта сила.

Итак, общие условия равновесия твёрдого тела:

, .

Эти условия справедливы для произвольной точки пространства.

Контрольные вопросы:

1. Перечислите элементарные операции над силами.

2. Какие системы сил называются эквивалентными?

3. Напишите общие условия равновесия твёрдого тела.

равнения равновесия твёрдого тела

  Пусть О – начало координат; – результирующая сила; – момент результирующей пары. Пусть точка О1 – новый центр приведения (рис.15). Рис.15.   и : .   Новая система сил: Заметим: . При изменении точки приведения => меняется только (в одну сторону с одним знаком, в другую – с другим). То есть точка: совпадают линии и Аналитически: (колинеарность векторов) Или:   ; координаты точки О1.   Рис.16.   Это уравнение прямой линии, для всех точек которой направление результирующего вектора совпадает с направлением момента результирующей пары – прямая называется динамой. Если на оси динамы => , то система эквивалентна одной результирующей силе, которую называют равнодействующей силой системы. При этом всегда , то есть .   Четыре случая приведения сил:   1.) ; - динама. 2.) ; - равнодействующая. 3.) ; - пара. 4.) ; - равновесие. Два векторных уравнения равновесия: главный вектор и главный момент равны нулю , . Или шесть скалярных уравнений в проекциях на декартовые оси координат:   Здесь:   Сложность вида уравнений зависит от выбора точки приведения => искусство расчётчика. Нахождение условий равновесия системы твёрдых тел, находящихся во взаимодействии <=> задача о равновесии каждого тела в отдельности, причём на тело действуют внешние силы и силы внутренние (взаимодействие тел в точках соприкосновения с равными и противоположно направленными силами – аксиома IV, рис.17).   Выберем для всех тел системы один центр приведения. Тогда для каждого тела с номером условия равновесия: , , ( = 1, 2, …, k) где , - результирующая сила и момент результирующей пары всех сил, кроме внутренних реакций. , - результирующая сила и момент результирующей пары сил внутренних реакций. Формально суммируя по и учитывая по IV аксиоме     получаем необходимые условия равновесия твёрдого тела:   ,   Пример. Равновесие: =? Рис.18. Контрольные вопросы: 1. Назовите все случаи приведения системы сил к одной точке. 2. Что такое динама? 3. Сформулируйте необходимые условия равновесия системы твёрдых тел.

4. Плоская система сил

  Частный случай общей поставки задачи. Пусть все действующие силы лежат в одной плоскости – например, листа. Выберем за центр приведения точку О – в этой же плоскости. Получим результирующую силу и результирующую пару в этой же плоскости, то есть (рис.19)     Замечание. Систему можно привести к одной результирующей силе. Условия равновесия:   ,   или скалярные:     Очень часто встречаются в приложениях, например, в сопротивлении материалов.   Пример.   С трением шара о доску и о плоскость. Условие равновесия: =?   Задача о равновесии несвободного твёрдого тела. Несвободным называется такое твёрдое тело, перемещение которого стеснено связями. Например, другими телами, шарнирными закреплениями. При определении условий равновесия: несвободное тело можно рассматривать как свободное, заменяя связи неизвестными силами реакции.   Пример. Контрольные вопросы: 1. Что называется плоской системой сил? 2. Напишите условия равновесия плоской системы сил. 3. Какое твёрдое тело называется несвободным?

5. Частные случаи равновесия твёрдого тела

Теорема. Три силы уравновешивают твёрдое тело только в том случае, когда все они лежат в одной плоскости.

Доказательство.

Выберем за точку приведения точку на линии действия третьей силы. Тогда (рис.22)

Рис.22.

То есть плоскости S1 и S2 совпадают, причём для любой точки на оси силы , ч.т.д. (Проще: в плоскости только там же для уравновешивания).

Условия равновесия твёрдого тела с одной неподвижной точкой.

Центр приведения – закреплённая точка (рис.23):

Рис.23.

Моменты (условия равновесия):

Для определения реакций => результирующая:

; ; .

Условия равновесия твёрдого тела, способного вращаться вокруг неподвижной оси.

Рис.24.

Закреплены две точки О и О1. Центр приведения: точка О (рис.24).

; Rx, Ry, Rz в точке О; R`x, R`y, R`z в точке О1; ОО1 = h.

Уравнения равновесия:

Положение тела в пространстве определяется одним параметром, например, углом поворота , который определяется из последнего уравнения: . Остальные 5-ть уравнений => нахождение 6-ти проекций реакций связи => задача статически неопределимая. Требуются дополнительные условия деформирования (в сопротивлении материалов).

Условия равновесия твёрдого тела, способного перемещаться параллельно неподвижной плоскости (рис.25).

Рис.25.

Уравнения равновесия:

где , , – проекции активных сил, приложенных в точках (, , ).

Два первых и последнее уравнения – необходимые условия равновесия. Три остальных => реакции, то есть только для закрепления в трёх точках. Иначе => статически неопределимая задача.

Случай опоры на три точки.

Для определения реакций имеем:

,

где ,

.

Решение имеется только при условии:

,

то есть три точки опоры не лежат на одной прямой. Иначе, статическая неопределимость.

Пример.

Рис.26.

Если дано, что опора упругая => .

Тогда для реакции:

(удобно взять начало координат в одной из опор).

Контрольные вопросы:

1. В каком случае три силы уравновешивают твёрдое тело?

2. Как выглядят условия равновесия тела с одной неподвижной точкой?

3. Напишите уравнения равновесия тела, способного вращаться вокруг неподвижной оси.

6. Задача о равновесии бруса

Виды опор:

Рис.27.

Уравнения равновесия:

Виды нагрузок:

Рис.28.

Найти: R_A, R_B.

А = 0 R_B

В = 0 R_А

Проверка:

Контрольные вопросы:

1. Назовите виды опор в???????? схемах.

2. Чем отличаются шарнирно подвижная и шарнирно неподвижная опоры?

3. Какие уравнения являются наиболее удобными для нахождения реакций в брусе?

7. Определение внутренних усилий в стержневых конструкциях

  Внутренние усилия определяются методом сечений (РОЗУ), состоящим из четырёх этапов: Р – рассекаем, то есть проводим сечение в том месте, где определяются внутренние усилия; О – отбрасываем одну из частей и рассматриваем оставшуюся часть; З – заменяем действие отброшенной части на рассматриваемую внутренними усилиями, которые приводим к центру тяжести сечения. Проецируя приведённые усилия на оси, получаем следующие неизвестные: N – продольная сила; Qy, Qz – поперечные силы; Мкр – крутящий момент; My, Mz – изгибающие моменты. Эти усилия направляются в соответствии с правилами статики для выбранной системы координат:

1.) левая рассматриваемая часть

2.) правая рассматриваемая часть

Рис.29.

У – уравновешиваем, то есть составляем шесть уравнений равновесия, из которых и определяются внутренние усилия.

Затем строятся графики внутренних усилий вдоль оси бруса, которые называются эпюрами внутренних усилий.

Частные случаи.

1) Изгиб (Qz, My).

2) Изгиб (Qz, My).

3) Растяжение, сжатие (N).

4) Кручение (Мкр).

Рис.30.

Контрольные вопросы:

1. Из каких этапов состоит метод сечений?

2. Что называется эпюрой внутреннего усилия?

3. Перечислите основные частные случаи нагружения бруса.

8. Основы кинематики точки

  Кинематикой называется та часть механики, в которой изучаются зависимости между величинами, характеризующими состояние систем, но не рассматриваются причины вызывающие изменение состояние движения.   Кинематика точки. Декартовы координаты. С неподвижной системой отсчёта связываем декартовую ортогональную систему координат (правую, рис. 31).   Рис.31.   Точка , где – параметрические уравнения траектории. где - единичные векторы (орты), - непрерывны и 2 раза дифференцируемы; 2-е производные – непрерывны. Непрерывная последовательность точек среды (пространства), занимаемая точкой M, называется траекторией точки М. Исключая время: или: Введём понятия скорости и ускорения:   Рис.32. т. М t т. М’ t + t (t - конечное). Радиусы – векторы: t t + t + = За время t (рис. 32): (Направление по секущей MM’). Скорость точки в момент времени t получается при t 0, то есть (Направление по касательной и траектории точки) Очевидно:   Проекции : . Модуль (длина):   Скорость точки М в момент времени t равна производной по времени от радиуса – вектора точки и направлена по касательной к траектории. Аналогично найдём ускорение (рис. 33).   Рис.33. Совмещая начало векторов (t) и (t + t) в точке М => за t. Среднее ускорение: (направление в сторону вогнутости траектории) Ускорение точки в момент времени t получается при t 0, то есть Очевидно:   Ускорение точки в некоторый момент времени равно производной по времени от вектора скорости, или второй производной по времени от радиуса – вектора точки в этот момент времени. В некоторых задачах – используется производная более высоких порядков, но здесь они пока не нужны. В механике применяются не только декартовы координаты – часто применяют обобщённые (криволинейные) координаты. Они бывают удобней, позволяют определить конфигурацию рассматриваемой системы. Часто их называют позиционными. Криволинейными они называются потому, что линии вдоль которых меняется только одна координата, обычно бывают кривыми. Рассмотрим частный случай криволинейных координат – полярные координаты точки на плоскости: применим далее к задаче движение точек в центральном силовом поле (рис. 34).   Рис.34.   (x, y) – декартовы координаты. (r, ) – полярные координаты. Угол => от Ох против часовой стрелки – положительное направление   Формулы преобразования: x = r cos, y = r sin, где r 0; 0 < 2 (можно рассматривать и ). Если r = const – концентрические окружности с центром в точке О. Если = const – прямолинейные лучи из точки О.   Введём два орта:   Найдём производные по углу (рис. 35):   Рис.35.   (так как r = 1) при , т. е. .   Далее:   при , т. е. . При каждом дифференцировании по φ т. е. происходит поворот на угол . Выведем формулы проекции скорости и ускорения точки М на направления касательных к координатным линиям в полярных координатах. Так как , то     Но:   Очевидно:   Для ускорения:   .   Но: .   Очевидно:     Контрольные вопросы: 1. Что изучает кинематика? 2. Дайте определение скорости точки. 3. Напишите формулы проекций ускорения на оси полярной системы координат.

9. Естественные координаты

  Рассмотрим систему координатных осей, определяемую траекторией точки (рис.36).     Рис.36.   . Единичный вектор касательной к траектории (S – длина дуги М₀М):   , где .   Дифференцируя по S: , где - единичный вектор главной нормали; и направлен в сторону вогнутости; кривизна. (k = 0 - прямая); - радиус кривизны. Единичный вектор бинормали : . образуют правую тройку ортогональных единичных векторов. Они определяют направление естественных (натуральных) осей в том месте траектории, где находится движущаяся точка. соприкасающаяся Очевидно, проекция на ось : (может иметь разные знаки – зависит от направления S). Для ускорения: ;   Но: ;   Очевидно, проекции ускорения на естественные оси: на касательную: ; на главную нормаль: на бинормаль: 0 Таким образом, ускорение лежит в соприкасающейся плоскости (рис. 37). Рис.37.   Задача.       Контрольные вопросы: 1. Какие основные отличия естественной системы координат от декартовой? 2. Назовите проекции скорости точки в естественных координатах. 3. Какова последовательность определения радиуса кривизны траектории точки?

10. Формула Эйлера

  Найдём число координат, определяющих положение абсолютно твёрдого тела. Определить положение тела => определить координаты точки относительно некоторой системы отсчёта в момент времени.   Рис.38.   Пусть Х₁ , Х₂, Х₃ – неподвижные оси (рис. 38); орты: [декартова система]. , , - оси, жёстко связанные с телом; орты: , , - [декартова система]. Так как координаты точек относительно собственных осей ,, не зависят от времени, то задача сводится к определению положения координатных осей, жёстко связанных с телом (подвижных), относительно неподвижных осей Х₁ , Х₂, Х₃. Составим таблицу косинусов углов между осями Х и : - скалярное произведение.   Так как системы координат ортогональны, то скалярное произведение: , где Итак: Число таких соотношений = 6 (Из 9 – ти в силу симметрии по jи k). Имеем 6 соотношений для 9 косинусов => 3 косинуса , не расположенные в одном столбце, или в одной строке, могут быть приняты за независимые, а остальные можем определить из составленных 6 – ти соотношений. Кроме того => три координаты определяют положение точки О’ – начало системы, , . Но 9 координат и 3 соотношение длин:     Это условия постоянства расстояний между точками в абсолютно твёрдом теле. Выведем формулу Эйлера для распределения скоростей точек абсолютно твёрдого тела (рис. 39).     , 1) , - скорость точки О^’, - скорость точки Q во вращательном движении тела (так как длина постоянна). Так как координаты точки Qпостоянны, то   Тогда: 2) , где . Скорость точки Q: . 3) Выразим и производные через направляющие косинусы : . Тогда: (в неподвижной системе). 4) Проекция на ось (k= 1,2,3): . Скорости точек во вращательном движении – линейные функции координат точек. 5) Получим более простую и наглядную форму закона распределения скоростей, используя свойства функции . , Дифференцируем по t: . По свойству производной от произведения: при j= k => , при j≠ k=> .   Свойства: а) симметрия по kи j; б) при j= k=>равенство «0»; в) размерность t^-1, т. е. угловая скорость (угол в радианах), так как - скорость. г) различных только три => Покажем, что Действительно: - по аналогии.   Итак:     или: 7) , где - единичные вектора, жёстко связанные с телом.   Положим - вектор, где   8) Тогда:  

-Описывает распределение скоростей.

Назовём вектором мгновенной угловой скорости, а прямая на которой он располагается, в рассматриваемый момент времени, проходящую через точку О ^’ – осью мгновенного вращения, или мгновенной осью.

Таким образом, закон распределения скоростей точек абсолютно твёрдого тела в любом движении:

.

Это формула Эйлера в векторной записи.

Контрольные вопросы:

1. Сколько координат определяют положение твёрдого тела в пространстве?

2. Что называется вектором мгновенной угловой скорости?

3. Напишите формулу Эйлера.

11. Распределение ускорений точек твёрдого тела

  Найдём закон распределения. Дифференцируем по времени формулу Эйлера:   , Так как , то   =>     двойное векторное произведение - формула Ривальса для распределения ускорений точек абсолютно твёрдого тела (рис. 40). 1) - ускорение начала подвижной системы. Так

Дата добавления: 2014-01-06