Пересечение винтовых дислокаций

Рис. 94, а подобен рис. 93, а, но линия CD на нем обозначает не краевую, а винтовую дислокацию. Кристалл на рис. 94, а изображен в виде одной атомной плоскости, закрученной в геликоид из-за существования винтовой дислокации АВ. Верхняя часть кристалла срезана по волнистой линии, чтобы обнажить один из горизонтов геликоидальной поверхности, по которому проходит линия винтовой дислокации CD. Вокруг этой линии атомы также расположены по винтовой лестнице, но соответствующее геликоидальное строение кристалла на чертеже не изображено.

Допустим, что дислокация АВ неподвижна, a CD скользит справа налево. Поверхность скольжения дислокации CD вдали от линии АВ плоская, а с приближением к АВ постепенно искривляется. Соответственно линия винтовой дислокации CD на участке вблизи С постепенно поднимается, а на участке вблизи D опускается. После пересечения с линией АВ дислокация CD разрезается на две части (рис. 94, б): одна часть (СР) лежит на более высоком горизонте геликоидальной поверхности, а другая (P’D) — на более низком. Так как дислокация не может закончиться внутри кристалла, то обе части оказываются соединенными порогом РР’. Этот порог имеет такой же вектор Бюргерса b₂ как и вся дислокация CD. Следовательно, порог РР’ имеет краевую ориентацию (вектор Бюргерса ему перпендикулярен).

Из тех же рассуждений ясно, что на дислокации АВ также должен образоваться порог НН’ краевой ориентации. Этот порог по величине и направлению одинаков с вектором Бюргерса b₂ дислокации CD.

При сближении пересекающихся дислокаций перед моментом пересечения происходит их упругое взаимодействие, однако соответствующие силы действуют на относительно небольшом участке дислокации (вблизи точки их пересечения) и поэтому существенно

повлиять на процесс пересечения они не могут. Эти силы проявляются лишь в некотором искажении формы дислокаций вблизи точки пересечения.

Дата добавления: 2014-01-07