В однородном полупроводящем пространстве

Распространение плоской электромагнитной волны

Пусть однородная проводящая среда простирается теоретически в бесконечность. Участок проводящей среды представлен на рис. 18.6.

Рис. 18.6. Участок проводящей среды и граничные векторы и

Так как падающая волна в толще проводящей среды не встречает границы, то отраженной волны в этом случае не возникает.

Постоянную найдем из граничных условий. Если обозначить напряженность магнитного поля на поверхности проводящей среды через , то при z=0 . Тогда

(18.19)

Чтобы записать выражения для мгновенных значений H и E, необ­ходимо правые части (18.19) умножить на и взять мнимые части от полученных произведений:

(18.20)

По мере проникновения электромагнитной волны в проводящую среду амплитуды E и H уменьшаются по показательному закону (рис. 18.7).

Рис. 18.7. Распространение напряженности магнитного поля в проводящей среде

Мгновенные значения H и E определяются аргументом синуса, который в (18.20) зависит от z и . Если принять , то на рис. 18.7 H(z) будет представлена кривой 1 при и кривой 2 – при . Для того чтобы охарактеризовать быстроту уменьшения амплитуды падающей волны по мере ее проникновения в проводящую среду, вводят понятие «глубина проникновения».

Дата добавления: 2014-01-07