КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
С бесконечно высокими стенками
Микрочастица в прямоугольной потенциальной яме
Найдем собственные значения энергии и соответствующие собственные функции для частицы, находящейся в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме. Поскольку пси-функция зависит только от координаты х, уравнение Шредингера упрощается следующим образом:
(9.3) За пределы потенциальной ямы частица попасть не может. Поэтому вероятность обнаружить частицу, а следовательно, и функция ψза пределами ямы равна нулю. Из условия непрерывности следует, что ψдолжна быть равна нулю и на границы ямы, т. е.
что Ψ(0) = ψ(l) = 0. (9.4)
В области, где ψтождественно не равна нулю уравнение (9.3), имеет вид:
. (9.5)
Введя обозначение (9.6)
придем к уравнению, хорошо известному из теории колебаний:
ψ ''+ ω 2 ψ = 0.
Решение такого уравнения имеет вид:
Ψ (х) = А sin(ωx + α). (9.7)
Из условия Ψ (0) = 0 получаем
Ψ (0) = А sin α = 0,
откуда следует, что α должна быть равна нулю. Далее должно выполняться условие:
Ψ (l) = А sin ωl = 0,
что возможно лишь в случае, если
ωl = ± nπ (n = 1, 2, 3, …). (9.8)
Из уравнений (9.6) и (9.8) найдем собственные значения энергии частицы:
(n = 1, 2, 3, …). (9.9)
Спектр энергии оказался дискретным. На рис. 9.2б изображена схема энергетических уровней. Оценим расстояние между соседними уровнями для различных значений массы частицы m и ширины ямы l. Разность энергии двух соседних уровней равна
Если взять m порядка массы электрона (9,1∙ 10-31 кг), а l порядка 0,1 м (электрон в сосуде), получим эВ. Столь густо расположенные энергетические уровни будут восприниматься как сплошной спектр энергии. Однако совсем иной результат получится для электрона, если область, в которой он движется, будет порядка атомных размеров (~ 10-10 м). В этом случае эВ, так что дискретность энергетических уровней будет весьма заметной. Подставив в (9.7) значение ω, найдем собственные функции задачи:
Для нахождения А воспользуемся условием нормировки, которое в данном случае запишется следующим образом:
В результате получим, что А = . Таким образом, собственные функции имеют вид: (n = 1, 2, 3, …). (9.10) Графики собственных функций изображены на рис. 9.3 а.
Лекция 10
Дата добавления: 2014-01-11; Просмотров: 402; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |