Морские течения

Гроза

Метель

Туман

Среднее число дней с туманом

месяц

I

II

III

IV

V

VI

VII

VIII

IX

X

XI

XII

год

дни

0,1

0,2

0,2

0,2

0,7

Среднее число дней с метелью

месяц	IX	X	XI	XII	I	II	III	IV	V	VI	год
дни		0,3						0,5

Среднее число дней с грозой

месяц

I

II

III

IV

V

VI

VII

VIII

IX

X

XI

XII

год

дни

0,6

0,02

Силы, формирующие течения. Классификация морских течений

Течения в океане возбуждаются и существуют под действием двух сил: трения ветра и силы горизонтального градиента давления, соответственно и течения разделяются на дрейфовые, или фрикционные, и градиентные, или гравитационные.

Причин же, порождающих течения, может быть несколько: ветер, разность плотностей воды, разность уровней, созданная атмосферным воздействием или притоком воды из рек, и др. Эти факторы приводят воду моря в движение, которое приобретает поступательный характер. Если причины, вызывающие поступательное движение воды, действуют кратковременно, то перенос невелик, и течения имеют эпизодический, кратковременный срок существования – это случайное течение. Если же определяющий фактор действует длительно, устойчиво, то образуется так называемое постоянное течение, линейный масштаб которого порядка 1000 км. Именно такие течения обеспечивают обмен вод, теплоты и солей между различными частями Мирового океана.

На течения влияют не только силы, вызвавшие их, но и силы вторичные, проявляющиеся вместе с возникновением течения: сила внутреннего трения (вязкость) и сила Кориолиса. Эти силы сами течения не вызывают, но они влияют на существующее течение. Сила трения на границах течения тормозит его, поглощая часть кинетической энергии потока, а сила Кориолиса вынуждает воду отклоняться от своего направления в Северном полушарии вправо, в Южном – влево.

Лучше всего разработаны две теории течений: теория Экмана, связанная с фрикционными течениями, и теория Бьеркнеса, связанная с плотностными течениями.

Теория ветровых течений

В основе любой теории течений лежат системы уравнений гидродинамики для компонентов вектора скорости, которые в каждом конкретном случае упрощаются в соответствии с задачей. В. Экман использовал два уравнения для компонентов вектора скорости u и v – проекций течения на оси х и у, учитывающие только две силы, уравновешивающие одна другую: силу трения, вызванного ветром на поверхности, и силу Кориолиса.

Задача была поставлена Ф. Нансеном, который во время экспедиции на «Фраме» (1893 – 1896) заметил отклонение дрейфа льда вправо от ветра, объяснил его воздействием силы Кориолиса и просил проверить это математическим решением. Первое решение было выполнено В. Экманом в 1902 г. и соответствовало наиболее простым и вместе с тем общим условиям: океан однороден по уровню, плотности и вязкости, бесконечно глубок, безбрежен и подвержен действию постоянного ветра (взятого по оси у). Ветер тоже безграничен и постоянен, движение установившееся (стационарное). В этих условиях решение имело вид:

(1)

где V _o – скорость течения на поверхности океана; µ - динамический коэффициент вязкости; с – плотность воды; щ – угловая скорость вращения Земли; ц – широта места, ось z направлена вниз.

Уравнения показывают, что течение на поверхности отклоняется от направления ветра на 45° вправо в Северном полушарии и влево – в Южном. Под поверхностью течение с глубиной уменьшается по абсолютной величине по экспоненциальному закону и продолжает отклоняться вправо в Северном полушарии, влево – в Южном. Проекция на поверхность океана пространственной кривой, проходящей через концы векторов скорости (огибающая), выразится логарифмической спиралью – спиралью Экмана (рис. 1).

Рис. 1. Схема структуры ветрового течения (по Экману)

На горизонте течение имеет направление, противоположное поверхностному, а скорость равна (около 4%) поверхностной, т. е. скорость практически затухает (следует вспомнить такую же закономерность и при волнении). Этот горизонт , называемый глубиной трения, был определен Экманом по формуле

(2)

а весь слой называется экмановским, или слоем трения.

Глубина трения, таким образом, зависит от широты места. Эта глубина изменяется от минимального значения на полюсе до максимального (бесконечности) на экваторе, где синус широты равен нулю. Это значит, что по теории ветровое течение на экваторе должно распространяться до дна, чего в природе нет. Толщина слоя ветрового течения практически ограничивается несколькими десятками метров.

Остается определить, куда же переносится вода всего слоя, если течения на разных горизонтах имеют разные направления. Найти ответ можно, проинтегрировав по вертикали компоненты скорости течения. Оказалось, что перенос воды в ветровом течении, по Экману, происходит не по ветру, а перпендикулярно ему, вдоль оси абсцисс х. Это легко понять, так как в основе теории лежит предположение о равновесии силы трения (она направлена по оси ординат в положительном направлении) и силы Кориолиса. Значит, последняя должна быть направлена по оси ординат в сторону отрицательных значений, а для этого перенос массы должен быть направлен по оси абсцисс в положительную сторону (для Северного полушария вправо).

Теория Экмана позволяет также получить формулу связи между скоростями ветра W и течения на поверхности V ₀:

(3)

В формуле (3) коэффициент пропорциональности при скорости ветра W (0,0127) называется ветровым коэффициентом.

Потом Экман (1905) применил свою теорию к морю конечной глубины. При этом оказалось, что решение зависит от главного аргумента - отношения глубины места к глубине трения. От него зависят и скорость ветрового течения, и угол отклонения течения от ветра, и форма кривой, огибающей векторы течения. При угол отклонения течения на поверхности равен 21,5°, при угол меньше 5°, вглубь от поверхности направление изменяется мало, а при направление течения во всем слое одинаково. Значение скорости у дна обращается в нуль.

Вблизи берега структура ветрового течения усложняется. В идеальном случае, когда берег представляет собой вертикальную стенку глубиной больше 2 D и дно подходит к этой стенке перпендикулярно, образуется трехслойная система течений. Верхний слой глубиной D имеет нормально развитую структуру спирали Экмана, под ним лежит слой с неизменной по вертикали скоростью течения, направленной вдоль берега, - это градиентное течение. В слое, расположенном вверх от дна на расстоянии D (нижний слой трения), скорость течения уменьшается и изменяет направление по такой же спирали от значения скорости промежуточного слоя до нуля у самого дна. Схема такой структуры прибрежного течения показана на рис 2. Она иллюстрирует прибрежную циркуляцию вод при сгонном ветре, когда результирующий поток воды направлен от берега. Ветер при этом направлен так, что берег лежит с левой стороны (схема дана для Северного полушария). При противоположном ветре получается аналогичная схема для случая нагона, а ветер, перпендикулярный берегу, не будет давать ни сгона, ни нагона. Это нейтральный ветер. Такая схема в чистом виде не встречается, хотя у приглубых берегов (например, у Кавказского и Крымского берегов Черного моря) может наблюдаться сходная ситуация, приводящая в случае сгона к апвеллингу (см. 10.5.2).

Рис. 2. Схема структуры течения у приглубного берега в разрезе (а) и плане (б) (по Экману)

У отмелых берегов, где , наибольший сгонно-нагонный эффект создают ветры направлением, перпендикулярным к линии берега (например, в Финском и Таганрогском заливах), а его направление, параллельное линии берега, будет нейтральным.

На основе теории Экмана развивались и продолжают развиваться исследования ветровых течений. Например, были разработаны теории ветровых течений для мелкого моря различных форм. Определена роль ветровых изменений уровня в формировании схемы течений вод Мирового океана. Выяснилось, что под влиянием неравномерного ветра возникают наклоны водной поверхности, которые первое время мало изменяют поле плотности. Если ветер дует продолжительное время, то поле плотности перестраивается. Менее плотная вода верхних слоев под действием силы Кориолиса и ветрового нагона отходит в сторону высокого уровня (правая сторона течения в Северном полушарии), а более плотная вода на глубине оттекает в сторону меньшего уровня и давления (левая сторона течения).

Плотностные течения

Плотностное течение порождает неравномерность распределения плотности в океане. Как было показано в разд. 10.6 (см. рис. 10.2), в низких широтах Мирового океана плотность воды на поверхности меньше, а удельный объем больше, чем в полярных областях. Следовательно, уровень во внутритропической области выше, чем в высоких широтах. Это приводит к движению воды по уклону, т. е. от тропиков к полюсам. Одновременно начинают действовать силы трения и Кориолиса, влияют очертания берегов, рельеф дна и еще накладывается глобальная система ветров. Все это вместе взятое и формирует общую циркуляцию вод океана.

Рис. 3. Схема расчета наклона водной поверхности в океане; течение направлено «в чертеж»; Северное полушарие

Рассмотрим роль различия плотностей в формировании течений. На рис. 3 показано сечение равномерного потока в Северном полушарии, который идет «в чертеж». На каждую единичную массу на поверхности потока действуют силы тяжести g и Кориолиса К (для единичной массы ограничимся ускорениями), поэтому поверхность наклонена так, что она перпендикулярна равнодействующей обеих сил. Угол наклона определяют по формуле

(4)

Отсюда находим скорость потока:

(5)

Измерить превышение на поверхности моря достаточно точно нельзя, но можно найти его приближенно, если воспользоваться динамическим методом, предложенным в начале прошлого века В. Бьеркнесом применительно к атмосфере. В. Сандстрем и В. Хелланд-Хансен видоизменили его для океана. Широкому распространению динамического метода способствовали работы Н. Н. Зубова, который расширил его смысл и предложил очень простой метод расчетов. В этом методе используются единицы работы силы тяжести – геопотенциала (динамический дециметр): работа, затрачиваемая при поднятии массы в одну тонну на высоту м, т. е. приблизительно на один дециметр (в единицах СИ это равно 1 кДж). Соотношение между глубиной, измеренной в динамических D и в линейных h метрах, запишется так: . Глубину можно измерить и в единицах давления (10⁴ Па): где б – удельный объем воды. Связь всех трех величин запишется так:

; ; . (6)

Это значит, что для воды соленостью 35‰ и температурой 0 °С глубине один метр будет соответствовать работа 0,98 динамических метров и давление 1,01 децибара (101 гПа). Вообще числовые значения этих величин при любой температуре и солености будут различаться в пределах 3%. Это позволяет заменять числа, полученные в одних единицах, другими, просто переименовывая их: измеряя горизонты в линейных метрах, считать их полученными в децибарах.

Для определения скоростей течений в данном районе океана надо иметь достаточно плотную сеть станций и для каждой станции получить динамическую высоту, вычисляя ее вверх от некоторой отсчетной (нулевой) изобарической поверхности, принимаемой за начало отсчета для всех станций. Для океана часто берется изобара 1500 децибар, т. е. глубина 1500 м, так как это слой находится у нижней границы главного термоклина (для морей берется меньшее значение). Динамические высоты определяют по температуре и солености воды на каждом горизонте по формуле . Затем на карту наносят все значения высот в динамических сантиметрах (или миллиметрах) и проводят изолинии, называемые динамическими горизонталями. Теоретически они представляют собой линии тока, причем направление движения воды таково, что большая высота лежит в Северном полушарии справа по движению. Расстояние между изолиниями обратно пропорционально скорости течения, поэтому величина скорости может быть вычислена по разности динамических высот в двух точках, лежащих на расстоянии L одна от другой:

. (7)

Вследствие близости числовых значений динамических и линейных метров динамические карты показывают топографию поверхности моря. Динамические карты составлены для всех океанов и морей. Они дают генеральную картину стационарной геострофической циркуляции, в которой внутреннее трение пренебрежимо мало, а действующая сила – градиент давления – уравновешивается только силой Кориолиса. Пример динамической карты дан на рис. 4.

Рис. 4. Динамическая карта района Калифорнийского течения для июля (по Уайли)

Динамические высоты (м) даны относительно отсчетной поверхности 500 м ()

В настоящее время метод расчета значительно усовершенствован, модели течений позволяют решать полную систему уравнений гидродинамики, учитывающую воздействие ветра, влияние рельефа дна, трение о дно, переменную плотность воды, изменение силы Кориолиса с широтой и т. д. При этом единая отсчетная поверхность либо не требуется вовсе, либо расчет идет от уровня поверхности океана, полученного по балансу суммарных расходов течений или по данным спутниковой альтиметрии.

Циркуляция вод в Мировом океане

Генеральная схема циркуляции вод в Мировом океане от его поверхности до нижней границы главного термоклина (до глубин около 1,5 км) отражает основные черты реальных течений на его поверхности, и в основном она определяется атмосферной циркуляцией, ветром. На рис. 5 показаны главные элементы системы циркуляции: течения зональные и меридиональные, циклонические и антициклонические, пограничные, разделяющие их океанологические фронты и области дивергенции и конвергенции. Нижние слои тоже не находятся в покое. Движение их вызвано отчасти движением верхнего слоя, а отчасти – различиями температуры и солености, т. е. это термохалинная.

Однако реальная картина течений значительно сложнее показанной на схеме. Прежде всего, движение неоднородно по всей толще воды: на разных горизонтах могут наблюдаться разные скорости и направления движения. Существует, например, глубинное противотечение под Гольфстримом вдоль материкового склона Северной Америки на горизонтах около 2000-3000 м. Особенно интересно экваториальное подповерхностное противотечение. Оно проходит узкой струей, направленной на восток, в плоскости экватора, захватывая по 1-2° широты к северу и к югу от него на горизонтах от 20-30 до 150-200 м со стрежнем очень большой скорости на горизонте около 75 м. Вокруг же этой струи вода течет на запад. Поток зарождается у западных берегов океанов, куда пассатные течения приносят много воды. Противотечение уносит часть избытка воды, а оставшаяся его часть уходит с поверхностными течениями от экватора на север и на юг.

На разрезах изотерм и изогалин во многих районах океана, особенно в полярных и приполярных, заметны «языки» более теплых и более холодных, опресненных или осолоненных вод. Эти промежуточные слои свидетельствуют, как правило, об адвективном происхождении таких вод, принесенных течением. Противотечения наблюдаются и на поверхности океана, например противотечения у восточных краев Гольфстрима, Куросио.

У интенсивных струйных пограничных течений у западных окраин океанов обнаружены меандры, подобные речным, только гораздо более подвижные. Такие меандры иногда отшнуровываются от основного потока течения в виде вихрей (рингов) и существуют самостоятельно месяцами и даже годами.

Длительные наблюдения на полигонах в океане показали, что в океане существуют вихри и другого происхождения: топогенные, созданные неровностями дна, синоптические, подобные атмосферным. Вихри распространены по всему океану, но чаще встречаются в районах струйных течений, таких, как Гольфстрим, Куросио, Агульяс. Синоптические вихри бывают по направлению вращения циклоническими и антициклоническими, имеют диаметр около 100-300 км и захватывают слои воды в сотни метров толщиной. Перемещаются вихри со скоростями километры в сутки, а скорости орбитальных движений (течения) измеряются десятками сантиметров в секунду. Кинетическая энергия вихрей превышает энергию средних («постоянных») течений: сильных в два-четыре раза, а слабых в открытых частях океана в 15-30 раз. Вихри играют весьма существенную роль в переносе масс воды, теплоты и солей, влияют на погоду и на климат. За последние 30-40 лет собран очень богатый материал наблюдений за вихрями, разработана теория их динамики, а современные компьютерные модели течений способны воспроизводить образование вихрей и их перемещение.

Длительные наблюдения за время изучения океана позволили составить не только генеральную схему (см. рис. 10.20), но дать схематическую карту основных течений Мирового океана (рис. 6). В табл. 10.5 даны названия течений и их краткая характеристика. Течения, температура которых выше средней температуры для тех же широт, называются теплыми, при одинаковой температуре говорят о нейтральных течениях, если же их температура ниже – холодными.

Название	Температурная градация	Средняя скорость см/с
Тихий океан
1. Алеутское	Нейтральное
2. Аляскинское	Теплое
3. Антарктическое циркумполярное	Нейтральное	25-75
4. Восточно-Австралийское	Теплое
5. Калифорнийское	Холодное
6. Курило-Камчатское (Ойясио)
7. Куросио	Теплое
8. Межпассатное (экваториальное) Противотечение	Нейтральное	50-130
9. Минданао	Нейтральное
10. Перуанское	Холодное
11. Северное пассатное	Нейтральное
12. Северо-Тихоокеанское	Нейтральное
13. Эль-Ниньо	Теплое	-
14. Южное пассатное	Нейтральное
15. Южно-Тихоокеанское	Нейтральное
Атлантический океан
3. Антарктическое циркумполярное	Нейтральное	25-75
8. Межпассатное Противотечение	Нейтральное
11. Северное пассатное	Нейтральное
14. Южное пассатное	Нейтральное
16. Бенгельское	Холодное
17. Бразильское	Теплое
18. Гвианское	Теплое	-
19. Гольфстрим	Теплое
20. Ирмингера	Теплое	-
21. Канарское	Холодное
22. Лабрадорское	Холодное
23. Северо-Атлантическое	Теплое
24. Фолклендское	Холодное	-
25. Южно-Атлантическое	Нейтральное
Индийский океан
3. Антарктическое циркумполярное	Нейтральное	25-75
8. Межпассатное Противотечение	Нейтральное	-
14. Южное пассатное	Нейтральное	-
26. Агульясское (Игольного мыса)	Теплое
27. Западно-Австралийское	Холодное	-
28. Муссонное	Нейтральное	-
29. Сомалийское	Нейтральное	-
Северный Ледовитый Океан
30. Восточно-Гренландское	Холодное
31. Западно-Гренландское	Теплое	-
32. Западно-Шпицбергенское	Теплое	-
33. Норвежское	Теплое	-

Дата добавления: 2015-06-30