Определение работы расширения в ходе политропного процесса

В ходе политропного процесса

Определение теплоты, подводимой (отводимой)

Определение изменения энтропии

Определение изменения энтальпии

Для элементарного процесса

. (2.30)

Для1 кг массы термодинамической системы

. (2.31)

Для всей массы термодинамической системы

. (2.32)

Изменение энтропии в элементарном термодинамическом процессе по определению выражается соотношением

.

Используя соотношение первого закона термодинамики (2.13), получим

.

Если решить уравнение состояния идеального газа, то получим , следовательно

. (2.33)

Интегрируя соотношение (2.33), получим изменение энтропии в конечном процессе для 1 кг термодинамической системы

. (2.34)

Используя выражение первого закона термодинамики в форме (2.16), и проделав аналогичные преобразования, получим

. (2.35)

Количество тепла, подводимого (отводимого) в ходе политропного процесса, можно определить с помощью уравнения первого закона термодинамики

.

Сказанное не исключает возможности определения dq с помощью теплоемкости

или

.

Используя соотношение (2.19) найдем теплоемкость политропного процесса

, (2.36)

где показатель адиабаты.

Таким образом

. (2.37)

Определим работу расширения в политропном процессе.

. (2.38)

В соответствии с основным уравнением политропы

,

где p, v – текущие значения давления и объема в ходе процесса.

Отсюда

. (2.39)

Совместное решение (2.38) и (2.39) дает

или

, (2.40)

.

Для работы идеального газа справедливы следующие выражения

(2.40а)

Дата добавления: 2017-01-14