Сила тока, плотность тока

Постоянный ток.

Законы постоянного тока.

(Электрический ток. Характеристики постоянного электрического тока. Электродвижущая сила. Разность потенциалов. Напряжение на участке цепи. Сопротивление проводников. Закон Ома для участка цепи и замкнутой цени. Удельное сопротивление и проводимость. Правила Кирхгофа. Мощность тока. Закон Джоуля-Ленца. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. Подвижность носителей. Зависимость удельного сопротив­ления металлов от температуры. Сверхпрово­димость. Коэффициент полезного действия источника)

Под электрическим током понимают упорядоченное движение заряженных частиц, причем за направление тока принимают направление движения положительных зарядов.

Электрический ток существует при наличии свободных зарядов и электрического поля. Такие условия для движения зарядов можно создать в вакууме (термоэлектронная эмиссия) и в различных средах, таких как твердые тела (металлы, полупроводники), жидкости (жидкие металлы, электролиты) и в газах. Носителями тока могут быть различные частицы, так в металлах – свободные электроны, в газах – электроны и ионы и т.д.

Протекание тока по проводнику характеризует сила тока I, определяемая по формуле

, (6.1)

где dq – заряд, проходящий через поперечное сечение проводника за время dt.

Для постоянного тока величина I остается одинаковой и по модулю, и по направлению, что позволяет в формуле (6.1) выбирать конечные значения заряда и времени:

или

Распределение тока по сечению проводника характеризует вектор плотности , направление которого в каждой точке проводника совпадает с направлением тока, т.е. с направлением скорости упорядоченных положительных зарядов . Модуль вектора равен

,

где - сила тока, протекающего в данной точке внутри проводника через элементарную площадку , расположенную перпендикулярно к направлению тока (рис. 6.1 а).

Введение вектора плотности тока позволяет найти силу тока, протекающего через любую поверхность S:

. (6.2)

В этой формуле угол – это угол между вектором и нормалью к элементарной площадке площадью (рис. 6.1 а).

Представляет интерес выразить вектор плотности тока через характеристики, описывающие движение свободных зарядов в проводнике. В качестве примера рассмотрим электрический ток в металле, где валентные электроны образуют газ свободных частиц, заполняющих кристаллическую решетку положительно заряженных ионов.

При отсутствии электрического поля в проводнике свободные электроны участвуют только в тепловом движении со средней арифметической скоростью , определяемой по формуле , где - постоянная Больцмана, - масса электрона, - температура. При комнатной температуре .

Из-за хаотичности теплового движения электронов электрического тока не возникает (=0), так как через поперечное сечение проводника в обе стороны проходит одинаковое число электронов и поэтому суммарный перенос заряда равен нулю.

При включении электрического поля у электронов появляется добавочная скорость - средняя скорость направленного движения под действием сил электрического поля. Именно обеспечивает наличие тока в проводнике.

Через поперечное сечение проводника площадью S за время t пройдут все электроны, находящиеся в цилиндре высотой () (рис. 6.1 б). Если ввести такую характеристику металла, как концентрацию свободных электронов, то тогда можно получить:

, (6.3)

где – заряд электрона или, в общем случае, свободной заряженной частицы, участвующей в создании электрического тока, N – число заряженных частиц в объеме V.

Приведем оценку модуля средней скорости направленного движения свободных электронов в металле . Учитывая числовые значения концентрации свободных электронов в металле n ~ 10²⁹ м^-3 и предельно допустимую плотность тока, например, в медном проводнике j_пред ~ 10⁷ А/м², из формулы (6.3) получим

Из последнего выражения следует, что скорость <> упорядоченного движения значительно меньше скорости теплового движения.

Дата добавления: 2014-01-04