Тепловое излучение. Основные законы

(Тепловое излучение и люминесценция. Лучеиспускательная и поглощательная способности тел. Абсолютно черное тело. Энергетическая светимость. Закон Кирхгофа. Закон Стефана-Больцмана. Закон смещения Вина. Формула Планка для испускательной способности абсолютно черного тела. Оптическая пирометрия. Радиационная, цветовая и яркостная температуры).

Понятие о равновесном тепловом излучении

Источники света могут быть исключительно разнообразными. Например, лампы дневного света и лампы накаливания, свечение фосфора за счет реакции химического окисления, свечение анодов за счет бомбардировки их электронами, свечение газов при самостоятельном разряде и т.д.

Нас среди всех этих источников света будут интересовать, так называемое, тепловое свечение, или, как обычно говорят, тепловое излучение. Что же это такое тепловое излучение?

Свечение тел за счет энергии теплового движения атомов и молекул называется тепловым излучением.

Отсюда ясно, что чем больше температура тела, т.е. чем больше его тепловая энергия, тем сильнее тело будет светиться, т.е. тем сильнее будет излучать. Тела, находящиеся при комнатной температуре, также излучают тепловую энергию, только эта энергия практически не воспринимается нашими органами чувств.

Тепловое излучение ‑ это излучение электромагнитных волн, а электромагнитные волны имеют большой диапазон частот и, соответственно, длин волн. Поэтому говорят об излучении тел в том или ином диапазоне длин волн, или, соответственно, частот. В частности тела комнатной температуры излучают электромагнитные волны в инфракрасной части спектра.

В реальных условиях любое тело принимает температуру окружающей среды, или, как говорят, приходит в термодинамическое равновесие с окружающей средой.

В то же время любое тело излучает электромагнитную энергию за сет энергии теплового движения. Следовательно, температура тела должна все время понижаться. Но в действительности мы этого не наблюдаем. Следовательно, тело получает энергию из окружающей среды, в частности электромагнитную энергию, излучаемую другими телами.

Таким образом, любое тело, находясь в состоянии термодинамического равновесия, все время обменивается энергией с окружающей средой.

Характеристики теплового излучения

Пусть на тело падает поток электромагнитной энергии (см. рис. 2.1). Часть энергии поглотится телом ‑ , часть энергии отразится телом ‑ , часть энергии пройдет сквозь тело ‑ . Уравнение баланса энергии будет иметь вид:

Разделив это уравнение на , получим

Где введены обозначения:

коэффициент поглощения ‑ ,

коэффициент отражения ‑ ,

коэффициент прозрачности ‑ ,

Для большинства реальных тел, которые мы будем рассматривать (металлы), прозрачность практически равна нулю. Поэтому можно записать:

Как мы знаем, взаимодействие электромагнитных волн с телом зависит от частоты колебаний волны. Следовательно, коэффициенты и также зависят от длины волны. Кроме того, способность тела отражать и поглощать электромагнитную энергию зависит от температуры, при которой уже находится тело. Чтобы отразить эту зависимость, коэффициенты поглощения и отражения пишут в виде:

(2.1)

Именно зависимостью и от и объясняется различная окраска тел.

Если тело абсолютно не будет поглощать электромагнитную энергию, то оно называется абсолютно белым телом:

Если тело будет поглощать абсолютно всю, падающую на него электромагнитную энергию, то оно называется абсолютно черным телом:

Если и одинаково для всех длин волн, то такое тело называют серым телом.

Закон Кирхгофа

Рассмотрим теперь законы, которым подчиняется тепловое излучение тел. Для этого введем вначале некоторые основные количественные понятия излучения тел.

Здесь основной характеристикой является лучеиспускательная способность тела, т.е.

лучистая энергия, испускаемая единицей поверхности тела за единицу времени.

Как уже отмечалось, диапазон длин электромагнитных волн очень велик, поэтому для характеристики излучения вводят две величины.

Дифференциальная интенсивность излучения, или спектральная плотность энергетической светимости тела ‑ . Она численно равна количеству энергии, излучаемой с одного квадратного метра поверхность за одну секунду в узком диапазоне длин волн от до .

И интегральная интенсивность излучения ‑ , численно равная количеству энергии, излучаемой с одного квадратного метра поверхности за одну секунду во всем диапазоне длин волн .

Эти две величины, согласно определению, связаны соотношением:

(2.2)

Характер зависимости от , при постоянной температуре, имеет вид, изображенный на рис. 2.2.

Очевидно, что при и , т.к. тепловое движение отсутствует.

Как мы уже говорили, реальное тело находится в состоянии термодинамического равновесия с окружающей средой. Т.е. его температура постоянна. Следовательно, если какое-то тело больше излучает, то оно должно и больше поглощать энергии, для того, чтобы его температура не изменялась. И, соответственно, наоборот.

Таким образом, испускательная способность тела и его поглощательная способность не независимы. Они связаны между собой.

Было установлено, что отношение испускательной способности тела (спектральной плотности энергетической светимости) к его поглощательной способности (коэффициент поглощения) есть величина постоянная, не зависящая от конкретного тела:

(2.3)

Это и есть закон Кирхгофа.

Для абсолютно черного тела поглощательная способность равна единице . Поэтому можно записать:

И тогда, закон Кирхгофа в виде (2.3) записать как

(2.4)

Отношение испускательной способности к поглощательной способности не зависит от природы тела, оно является для всех тел одной и той же универсальной функцией длины волны и температуры, равной спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела.

Отсюда следует, в частности, что лучеиспускательная способность реальных тел всегда меньше лучеиспускательной способности абсолютно черного тела (поскольку ).

Законы излучения абсолютно черного тела

Таким образом, нахождение вида функции , т.е. нахождение закона излучения абсолютно черного тела встало в центр проблемы теплового излучения. Необходимо было найти вид этой функции методами теоретической физики.

Однако методы статистической физики и термодинамики никак не приводили к нужным результатам.

Наконец, в 1884 году был сделан первый шаг в этом направлении. Больцману удалось вывести формулу для интегральной излучательной способности абсолютно черного тела:

(2.5)

Этот закон носит название закона Стефана-Больцмана, т.к. несколько раньше Стефан получил этот закон путем экспериментов с реальными телами. Однако для ‑ постоянной Стефана-Больцмана, не удалось получить формулы и ее определяли путем прямых экспериментов. Она равна ‑ .

Второй шаг сделал ученый Вин. Путем теоретических рассуждений он показал, что функция абсолютно черного тела должна иметь вид:

где ‑ неизвестная функция произведения .

Из этой формулы можно найти длину волны , при которой энергия излучения максимальна обычными методами математического анализа. Т.е. методом нахождения экстремума функции.

Найдем производную по от функции, предложенной Вином:

Далее, приравняем эту производную к нулю:

Обозначив , получим:

Это равенство выполняется при каком-то значении , равном, например ‑ . Отсюда, можно записать:

(2.6)

Постоянную , которую называют постоянной Вина, определили экспериментальным путем ‑ .

Закон (2.6) называют законом смещения Вина. Он показывает, как смещается максимум излучения при изменении температуры.

Но все это не давало пока основного результата ‑ получения функции

Наконец, на основе представлений классической физики, Рэлею и Джинсу удалось получить функцию излучения абсолютно черного тела:

удовлетворяющую условиям Вина. Здесь ‑ скорость света в вакууме, ‑ постоянная Больцмана.

Однако эта формула не совпадала с экспериментальными результатами, хотя вывод ее был безупречен (см. рис. 2.3).

Ситуация была настолько критической, что получила название ‑ ультрафиолетовая катастрофа в физике.

Это говорило о том, что представления классической физики не соответствуют действительности и нужно эти представления пересмотреть. Но, как мы уже говорили, это не должно касаться уже проверенных опытом теоретических положений классической физики.

Квантовый характер излучения

Выход из создавшегося тупика был найден М.Планком. Он предположил, что излучение и поглощение света происходят не непрерывно, как следует по волновой теории, а порциями, квантами. И эта энергия порции, кванта прямо пропорциональна частоте электромагнитной волны:

(2.7)

Здесь ‑ постоянная Планка, определяемая опытным путем ‑ , .

Следовательно, энергия электромагнитной волны должна быть кратна энергии кванта:

Согласно закону Больцмана, вероятность излучению иметь энергию , равна (см. I.2.45):

где ‑ константа, определяемая из условия нормировки:

Соответственно, для вероятности получим выражение:

Итак, мы получили выражение для вероятности того, что электромагнитная волна будет обладать энергией . Нам надо найти среднюю энергию волны . Очевидно, что

где ‑ число раз встречающихся энергий, равных , ‑ общее число измерений. Очевидно, что . Тогда, для средней энергии волны мы получим следующее выражение:

Для сокращения записи, введем обозначение . С учетом этого, выражение для энергии волны будет иметь вид:

Упростим это выражение:

Очевидно, что под знаком натурального логарифма стоит геометрическая прогрессия, с параметрами ‑ . Сумма этой геометрической прогрессии равна ‑ . Поэтому выражение для средней энергии волны будет иметь вид:

Преобразуем полученное выражение:

И теперь, в формулу Рэлея-Джинса нужно подставить именно это значение энергии, а не :

Или

(2.8)

Это и есть формула Планка для теплового излучения тел. Она прекрасно согласуется с экспериментальными данными. Более того, используя формулу Планка можно получить теоретическое выражение для констант. В частности, постоянной Стефана-Больцмана. Использовав закон Стефана-Больцмана, получим:

Отсюда получаем теоретическое значение постоянной Стефана-Больцмана, которое очень хорошо согласуется с экспериментальными данными .

То же самое относительно постоянной Вина. Длина волны соответствует максимуму излучения, т.е. максимуму функции Планка. Следовательно, взяв производную от функции Планка по длине волны, и приравняв ее к нулю, мы получим выражение для постоянной Вина:

Подставив значения мировых констант, получим хорошее совпадение с экспериментом.

Оптическая пирометрия, дистанционный, бесконтактный метод измерения температуры.

Для дистанционного измерения температуры тел используют так называемый пирометр. Принципиальная схема пирометра изображена на рис. 2.4.

Здесь ‑ объектив, ‑ окуляр, ‑ спираль, ‑ амперметр, градуированный в градусах Цельсия или Кельвина, ‑ реостат, с помощью которого можно менять силу тока в цепи, ‑ источник тока.

Исследователь наводит пирометр на светящийся объект (электрическая лампочка, пламя свечи, расплавленный металл в печи, Солнце, звезды и т.д.). С помощью окуляра добивается резкого изображения спирали на фоне объекта. Изменяя реостатом силу тока в цепи, изменяет степень накала спирали, добиваясь того, чтобы яркость спирали равнялась бы яркости объекта. При совмещении яркостей, по шкале амперметра, которая предварительно была проградуирована в градусах, определяют яркостную температуру объекта, т.е. температуру его поверхности.

С помощью специальных поправок можно вычислить термодинамическую температуру исследуемого тела.

Фотоэлектрический эффект. Эффект Комптона.

(Фотоны, их основные характеристики. Внешний, внутренний, вентильный фотоэффект. Опыты Герца. Опыты Столетова. Основные законы фотоэффекта. Красная граница фотоэффекта. Элементарная теория фотоэффекта. Формула Эйнштейна. Задерживающий потенциал. Зависимость граничной частоты от величины задерживающего потенциала. Эффект Комптона и его теория. Давление света. Внешний фотоэффект.)

Фотоэлектрическим эффектом, или просто фотоэффектом, называется испускание электронов веществом под действием света.

Но это было установлено много позже, а в начале события развивались следующим образом.

В 1887 г Г.Герц заметил, что проскакивание искры между цинковыми шариками разрядника значительно облегчается, если один из шариков облучать ультрафиолетовым светом.

В 1889 – 1890 гг. это явление тщательно исследовал А.Г.Столетов. При этом оно установил следующее.

1. Под действием света вещество теряет только отрицательный заряд.

2. Наибольшее действие оказывают ультрафиолетовые лучи.

3. Величина испущенного телом заряда пропорциональна поглощенной им световой энергии.

4. Это явление практически безинерционно.

Третий пункт обычно носит название закона Столетова . Здесь ‑ ток в цепи разрядника, ‑ световой поток.

В 1898 г. Ленард и Томсон измерили удельный заряд отрицательных частиц, вырванных из цинка, по отклонению их в электрических и магнитных полях и установили, что ими являются электроны.

Явление вырывания электронов из металла под действием света наружу впоследствии получило название внешнего фотоэффекта.

Дальнейшее исследование фотоэффекта было связано с техническими усовершенствованиями.

Если в первых опытах Г.Герца между цинковыми шариками необходим был газ (для создания тока разряда за счет ионизации газа), то для самого фотоэффекта газ был не нужен и просто мешал (т.к. ток возникал за счет электронов, вырываемых из самого металла).

Поэтому анод и катод стали помещать в стеклянный баллон, в котором создавался глубокий вакуум. Но на само явление фотоэффекта продолжали еще оказывать мешающее влияние состояния поверхности излучающего электрода. Для устранения этого затруднения Миликен разработал способ очистки поверхности электрода находящегося в вакууме.

Теперь можно было проводить дальнейшее исследование фотоэффекта (см. рис. 2.5). Здесь большую роль сыграло исследование зависимости фототока от напряжения при постоянной освещенности, т.е. вольтамперная характеристика. Типичный вид вольтамперной характеристики приведен на рис. 2.6.

Даже при не очень большом анодном напряжении, порядка нескольких десятков вольт, фототок достигает насыщения ‑ . Т.е. все электроны, вырванные светом ускоряются полем и достигают анода.

Количество электронов зависит от светового потока, поэтому для разных световых потоков ток насыщения оказался разным.

Далее, оказалось, что фототок не равен нулю даже тогда, когда ускоряющая разность потенциалов была равна нулю. Следовательно, электроны, вылетая из металла, обладают некоторой начальной скоростью. И чтобы ток в цепи отсутствовал, необходимо приложить разность потенциалов обратной полярности, величины .

Таким образом, электрон, вылетая из металла с начальной скоростью , т.е. имея кинетическую энергию , тратит эту энергию движения на приобретение потенциальной энергии в поле ‑ . Если эти энергии равны, то электрон остановится у анода и полетит назад. При этом потенциальная энергия поля будет снова переходить в кинетическую энергию.

Следовательно, при условии:

фототок будет равен нулю.

Дальнейшие усилия были направлены на исследование зависимости величины от разных внешних условий.

Здесь необходимо упомянуть работы Лукирского и Прилежаева, которые сконструировали и изготовили сферический фотоэлемент, позволяющий очень точно регистрировать величину .

При исследованиях величины было установлено следующее.

1. от интенсивности света () не зависит.

2. в зависимости от частоты монохроматического света меняется по линейному закону:

где и ‑ константы, причем не зависит от сорта металла, применявшегося для исследования фотоэффекта. График этого закона имеет вид, изображенный на рис. 2.7.

Из рисунка следует:

Отсюда вытекает, что существует минимальная частота, ниже которой фотоэффект не наблюдается. Если , то и , т.е. кинетическая энергия фотоэлектрона равна нулю.

Эта частота называется красной границей фотоэффекта.

Все эти опытные законы фотоэффекта противоречат волновым представлениям о свете.

1). Согласно волновой теории, энергия волны (интенсивность) зависит от квадрата амплитуды волны. Следовательно, кинетическая энергия вылетающих электронов должна зависеть от интенсивности падающего света (квадрата амплитуды), а не от частоты падающего света.

2). Также с волновой точки зрения не объяснимо существование красной границы фотоэффекта (какая бы не была интенсивность падающего света, а фотоэффект не наблюдается).

3). Также по-другому должен бы проходить сам фотоэффект. При малых интенсивностях электроны бы накапливали вначале энергию волны, а потом бы происходил процесс отрыва их от атома. В то время как на самом деле, фотоэффект практически безинерционное явление.

Т.е. результаты опытов противоречат классической теории. Для объяснения явления фотоэффекта Эйнштейн применил теорию Планка о квантовом характере излучения. Он предположил, что свет, световая энергия, также и поглощается порциями, квантами света. Причем эти порции-кванты в точности равны квантам энергии Планка:

Электрон получил квант энергии . Далее эта энергия частично расходуется на совершение работы выхода электрона из металла ‑ , либо , где ‑ потенциал выхода. А если осталась еще энергия, то этот остаток будет являться начальной кинетической энергией электрона. Таким образом, Эйнштейн предложил формулу фотоэффекта:

(2.9)

Т.о. гипотеза квантов сразу объяснила зависимость фотоэффекта от частоты падающего света.

Из формулы Эйнштейна следовало наличие красной границы фотоэффекта , т.е. минимальной энергии кванта, хватающей только на совершение работы выхода:

Далее, если , то электрон, поглотив квант, сразу обладает энергией, достаточной для совершения работы выхода, и обладания начальной скоростью. Т.е. здесь находит объяснение безинерционность фотоэффекта.

Из формулы Эйнштейна вытекает эмпирическая формула для задерживающего напряжения . Действительно, из (2.9) вытекает:

Отсюда ‑ . Или . Следовательно, и действительно не зависит от природы катода, а определяется универсальными константами. Кроме того, отсюда следует, что , т.е. эта константа равна потенциалу выхода для данного катода.

Таким образом, имея экспериментальный график зависимости от , можно найти отношение постоянной Планка к заряду электрона ‑ . И, соответственно, зная заряд электрона рассчитать постоянную Планка.

Внутренний фотоэффект

В дальнейшем было открыто явление внутреннего фотоэффекта, о котором мы уже вкратце упоминали.

Это явление связано уже не с проводниками (металлами), а с полупроводниками. Как известно, полупроводники являются таковыми вследствие того, что все уровни валентной зоны уже заняты электронами, а для попадания на разрешенные уровни зоны проводимости необходимо преодолеть запрещенную зону (см. рис. 2.8). Для этого электроны должны обладать значительной энергией. Такой необходимой энергией обладают немногие электроны, поэтому полупроводники и довольно плохо проводят электрический ток.

Однако если полупроводник облучать светом, то электроны будут получать дополнительную энергию за счет квантов света и, если эта энергия достаточна, они будут попадать в зону проводимости. При этом в валентной зоне останутся дырки. Таким образом, проводимость полупроводника резко возрастает.

Аналогичным эффектом будут обладать, очевидно, и примесные полупроводники.

На этом свойстве полупроводников основано действие так называемых фотосопротивлений, фоторезисторов, величина сопротивления которых зависит от освещенности. На схемах фоторезисторы обозначаются так, как показано на рис. 2.9.

Вентильный фотоэффект

Рассмотрим теперь контакт полупроводников двух типов примесной проводимости.

Как известно, на этой границе раздела возникает запирающее напряжение. Это напряжение является запирающим для основных носителей тока, а для неосновных носителей оно, соответственно, будет ускоряющим.

Будем облучать теперь полупроводниковый контакт светом. При этом кристаллах будут возникать неосновные носители. Конечно, будут возникать и основные носители, но мы ими сейчас не интересуемся, поскольку они будут останавливаться запирающим напряжением. А неосновные носители будут проходить запирающий слой, и скапливаться на внешних границах.

Если теперь соединить эти границы проводником, то по цепи потечет ток. Величина этого тока зависит, очевидно, от энергии падающего света.

Такие устройства могут применяться для измерения освещенности, для создания так называемых солнечных батарей.

Корпускулярно-волновой дуализм

Итак, было показано, что свет излучается и поглощается порциями ‑ квантами. Носителями этой энергии являются особые световые частицы ‑ фотоны.

Рассмотрим характеристики фотона.

1). Фотон обладает энергией

(2.10)

2). Фотон обладает массой. Действительно, согласно теории относительности

(2.11)

Однако мы знаем, что масса зависит от скорости: . Скорость фотона равна скорости света . Отсюда вытекает, что . Однако, масса фотона не равна бесконечности . Отсюда мы вынуждены заключить, что масса покоя фотона равна нулю . В этом случае ‑ неопределенность, может принимать любое значение.

Таким образом, фотон не может не двигаться и его скорость не может не равняться скорости света.

То, что фотон обладает гравитационной массой, убеждает нас отклонение лучей света, идущих от звезд, в гравитационном поле Солнца. Кроме того, так как гравитационная масса эквивалентна гравитационной массе, то фотон обладает и инертной массой.

3). Фотон обладает импульсом. Действительно, согласно теории относительности:

А так как для фотона , то

(2.12)

Но если фотон обладает импульсом, то он должен давить на преграду. Это было доказано точнейшими экспериментами русского физика Лебедева.

В то же время свет обладает волновыми свойствами (интерференция, дифракция, поляризация).

Как это сопоставить с нашими обычными представлениями о материи? Эти противоречивые свойства света представляют следующим образом.

Пусть в некоторой среде распространяется свет. Интенсивность света в некоторой точке этой среды определяется квадратом амплитуды волны ‑ . А энергия волны в некотором объеме , окружающем рассматриваемую точку, будет определяться как .

С другой стороны, энергия в объеме будет определяться плотностью потока фотонов. Поскольку реально энергию несут фотоны (ведь в обычном понимании энергия волны ‑ это энергия колеблющихся частиц среды, а среды для распространяющихся электромагнитных волн вообще не существует), то говорят, что волновые характеристики определяют вероятность нахождения фотона в той или иной области пространства, где мы их определяем.

Если ‑ вероятность обнаружения фотона, то обычно записывают:

Отсюда ‑ плотность вероятности обнаружения фотона, будет равна:

Т.е. волновые характеристики, волновые законы определяют вероятность нахождения фотона, или вероятность обнаружения фотона, прошедшему по пути, предписанному волновой теорией.

Обычно плотность потока фотонов очень велика и мы не замечаем этого вероятностного прохождения фотона.

Но это было показано экспериментально следующим образом.

Наблюдали интерференционную картину от двух когерентных источников света. Затем уменьшали интенсивность света, или плотность потока фотонов. При очень малых плотностях интерференционная картина начинала «мигать». Т.е. на экран, в область максимума, попадали то фотонов, то фотонов. фотонов глаз наблюдателя видел, а ‑ нет, так как порог зрения человека ‑ фотонов.

Но попадали фотоны именно в те места, в которые предписывали законы волновой оптики, т.е. в места максимумов. Там, где согласно волновой теории должны были быть минимумы освещенности ‑ всегда было темно. Там где области максимума, происходило мигание.

Когда на месте экрана поместили фотопластинку и произвели съемку интерференционной картины с длительной выдержкой, то фото не отличалось от фото с большими интенсивностями света.

Таким образом, мы приходим к представлениям о корпускулярно-волновом дуализме фотонов.

Эффект Комптона.

Рассмотрим взаимодействие рентгеновского фотона со свободным электроном. Так энергия рентгеновского фотона очень велика, то рассмотрение необходимо вести с учетом релятивистских эффектов.

Пусть имеется первичный фотон , который налетает на покоящийся электрон (см. рис. 3.10). После взаимодействия энергия первичного фотона изменится и у нас будет вторичный фотон , распространяющийся под углом к направлению падающего фотона. Энергия электрона тоже изменится, и после взаимодействия у нас будет электрон отдачи , летящий под углом к направлению падающего фотона.

При взаимодействии должен выполняться закон сохранения энергии ‑ энергия системы до взаимодействия должна равняться энергии системы после взаимодействия:

(I)

Здесь: ‑ постоянная Планка, ‑ частота падающего фотона, ‑ масса покоя электрона, ‑ скорость света в вакууме, ‑ частота рассеянного фотона, ‑ масса электрона отдачи, ‑ скорость электрона отдачи.

Далее, при взаимодействии также должен выполняться закон сохранения импульса:

(II)

(III)

Здесь: ‑ импульс падающего фотона, ‑ проекция импульса отраженного фотона на направление падающего фотона, ‑ проекция импульса электрона отдачи на направление падающего фотона, ‑ проекция импульса отраженного фотона на направление, перпендикулярное направлению падающего фотона, ‑ проекция импульса электрона отдачи на направление, перпендикулярное направлению падающего фотона.

Из этих уравнений можно, задавшись например углом , найти три другие величины ‑ .

Из третьего уравнения выразим :

Обозначив, как обычно, , и учтя зависимость массы от скорости, выразим отсюда :

Таким образом, у нас осталась система двух уравнений:

Возведя второе уравнение в квадрат, перегруппировав члены, и разделив второе уравнение на первое, получим:

И это значение подставим в первое уравнение системы, получим:

Раскрыв скобки, получим:

Разделим все на :

Перегруппируем слагаемые, учитывая, что :

Таким образом, мы получили выражение для расчета частоты рассеянного фотона. Обычно это выражение переписывают через длины волн падающего фотона и рассеянного фотона :

(3.8)

Т.е. длина волны рассеянного излучения больше длины волны падающего излучения. Эту формулу обычно представляют в виде:

Здесь ‑ изменение длины волны падающего фотона, ‑ комптоновская длина волны:

(3.9)

Относительное изменение длины волны рассеянного фотона будет рассчитываться как:

В случае прямого отражения , эта формула примет вид:

Для рентгеновских лучей, у которых , относительное изменение длины волны рассеянного фотона составит:

Для видимого света , относительное изменение длины волны рассеянного света составит:

Т.е. пренебрежимо мало. Тем более для радиоволн.

Электронная оболочка атома и теория Бора.

(Классическая модель атома и ее недостатки. Опыты Резерфорда по рассеянию a-частиц. Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца. Элементарная Боровская теория атома водорода.)

Закономерности линейчатых спектров водорода

Как уже отмечалось, линейчатые спектры излучения дают отдельные, изолированные атомы. Поэтому изучение линейчатых спектров явилось ключом к пониманию строения атома ‑ этого неделимого кирпичика материи.

При исследовании спектров, было установлено, что линии спектров испускания расположены не хаотично, а образуют определенную закономерность. Все линии имеют тенденцию группироваться, образуя так называемые серии.

‑ видимые линии серии, ‑ граница серии.

Швейцарский физик Бальмер (1885 г.) показал, что длины волн этой серии могут быть представлены в виде формулы:

Если от длин волн перейти к частотам, то получится следующая формула:

Обычно эту формулу переписывают в виде:

(3.1)

В таком виде формула (3.1) называется формулой Бальмера. Постоянная , в формуле Бальмера, называется постоянной Ридберга. Ее численное значение найдено экспериментально .

Формула Бальмера дает закономерность распределения линий в серии, поэтому иногда ее называют серией Бальмера.

Дальнейшие исследования показали, что в спектре водорода имеются еще серии, которые названы по фамилиям их исследовавших ученых и эти серии описываются аналогичными формулами.

Серия Лаймана

Серия Бальмера

Серия Пашена

Серия Брекета

Серия Пфунда

Все эти серии можно объединить ой общей формулой:

(3.2)

При возрастании частота каждой серии стремится к предельному значению

которая называется границей серии. По аналогии, начало серии будет определяться как

Выражение называется спектральным термом или просто термом и обозначается . В этом случае обобщенная формула Бальмера примет вид:

Для более сложных атомов частоты также можно представить в виде разности термов, но термы имеют более сложное строение и могут быть вообще из разных серий.

Модель атома Томсона

Изучение спектров изолированных атомов показало, что атомы имеют какое-то внутреннее строение, что это не есть неделимые кирпичики материи. Надо было объяснить наблюдаемые спектры, т.е. надо было объяснить строение атома.

К тому времени были уже известны отрицательно заряженные частицы ‑ электроны и положительно заряженные частицы ‑ протоны. Причем, масса протона во много раз больше массы электрона, а заряд равен заряду электрона.

Исходя из этого, Томсон в 1903 году предложил следующую модель строения атома. Атом представляет собой положительно заряженную сферу, внутри которой находится электрон (см. рис. 3.2).

Напряженность электрического поля внутри заряженной сферы определяется выражением (II.1.11):

так как заряд положительной сферы равен заряду протона, т.е. заряду электрона.

Тогда на электрон, находящийся внутри заряженной сферы, со стороны электрического поля действует сила, направленная к центру сферы:

где . Отсюда следует, что на электрон в атоме действует квазиупругая сила, подобная силе механической пружины, коэффициент жесткости которой равен .

Т.е. если электрон вывести из положения равновесия (центр атома), то он начнет совершать колебания, с частотой, равной (I.2.6)

При гармонических колебаниях электрон будет двигаться ускоренно и, следовательно, должен излучать электромагнитные волны. Частота этих электромагнитных волн совпадает с частотой колебаний электрона. Зная частоту, можно определить радиус атома. Действительно, из формулы для собственной частоты колебаний электрона в атоме получим:

Подставим числовые значения:

Произведя вычисления, получим:

Полученное числовое значение радиуса атома совпадает со значением, полученным из газокинетических представлений.

Опыты Резерфорда

Но модель атома Томсона ‑ это гипотеза. Для ее подтверждения или опровержения нужны были прямые опыты. Т.е. нужно было поставить эксперименты по прямому зондированию атомов. Для этого нужно было направлять на атом потоки частиц высоких энергий и изучать их рассеяние.

Такие опыты были поставлены Резерфордом. В его распоряжении были естественные радиоактивные вещества, которые излучали частицы высоких энергий, в частности - частицы.

- частицы ‑ это двукратно ионизированный атом гелия, т.е. атом гелия, у которого выбито два электрона. Соответственно, - частица имеет заряд, равный двум положительным зарядам электрона.

Резерфорд с помощью свинцового экрана (см. рис. 3.3) получал узкий пучок - частиц, помещенных внутрь экрана, а затем этот пучок - частиц направлял на очень тонкую фольгу металла. На атомах фольги происходило рассеяние - частиц. Вокруг фольги располагался экран из сернистого цинка. При попадании - частицы на этот экран она давала вспышку света ‑ сцинциляцию (поэтому такие экраны называются сцинциляционными экранами), которая регистрировалась с помощью зрительной трубы .

Положение экрана и зрительной трубы могло быть установлено под любым углом к направлению распространения луча - частиц. Тем самым можно было подсчитать число - частиц, распространяющихся под разными углами. Скорость - частиц имеет величину порядка .

Первые же эксперименты дали совершенно неожиданные результаты. Дело в том, что наблюдались - частицы под углом . Почему же это неожиданно? Дело в том, что если - частица отклоняется назад, то схема ее взаимодействия с атомом фольги должна быть такова.

- частица приближается прямо к атому по осевой линии. Вследствие кулоновского отталкивания она тормозится. В некоторый момент она останавливается, при этом вся ее кинетическая энергия переходит в потенциальную энергию, а затем начинает двигаться назад.

Найдем наименьшее расстояние, на которое - частица сблизится с атомом. Согласно закону сохранения энергии, можно записать:

Отсюда получим выражение для минимального сближения:

Учитывая, что масса - частицы равна , для получим:

Но, как известно, радиус атома составляет величину, порядка . Таким образом, получается что - частица проникает внутрь атома. Но тогда кулоновское взаимодействие нужно считать по другой формуле. А именно, учесть, что напряженность поля внутри атома Томсона определяется выражением . Этот учет приводит к тому, что - частица не может быть отброшена назад атомом при существующих значениях скоростей .

Т.е. эти эксперименты наносят удар по модели атома Томсона.

Планетарная модель атома Резерфорда

Исходя из рассмотренных результатов опыта, Резерфорд пришел к выводу, что модель атома Томсона не верна.

Резерфорд предложил свою, ажурную модель атома, согласно которой атом представляет собой систему, подобную солнечной системе.

В центре находится положительно заряженное ядро, заряд которого равен , а вокруг него вращаются электронов по орбитам. При этом вся масса атома практически сосредоточена в его ядре.

Электрон должен вращаться вокруг ядра, чтобы система была устойчивой. Ядро имеет размеры, не превосходящие , а размеры атома имеют те же величины .

При попадании - частиц в фольгу, взаимодействием с ее электронами можно пренебречь, поскольку электроны имеют массу, гораздо меньшую массы - частиц.

Действительно, при взаимодействии - частицы с электронами должны бы измениться как скорость - частицы, так и скорость электрона. Посмотрим, так ли это.

На основании закона сохранения импульса запишем:

Отсюда

Соответственно, скорость - частицы после взаимодействия будет равна:

Предположим самый неблагоприятный случай . При этом

Пусть , т.е. такая же, как и у - частицы ‑ . Тогда

Но так как , то . Т.е. скорость - частицы практически не меняется.

Итак, - частица взаимодействует только с ядром атома.

Исходя из предложенной им модели атома, Резерфорд рассчитал относительное количество - частиц, рассеянных под тем или иным углом от первоначального направления. При этом он получил формулу, которая называется формулой Резерфорда:

где ‑ относительное число частиц внутри телесного угла ; заключенного в промежутке от до ; ‑ толщина фольги; ‑ число атомов в единице объема; ‑ заряд ядра; ‑ масса - частицы; ‑ скорость - частицы.

Эксперименты показали полное совпадение результатов опыта с теоретической формулой.

Казалось бы, результаты опыта подтверждают планетарное строение атома, но здесь возникает другое «но».

Электрон, вращаясь вокруг ядра по круговой орбите, обладает центростремительным ускорением. А если он обладает ускорением, то согласно законам классической электродинамики он должен излучать электромагнитные волны, т.е. терять энергии. А если он будет терять энергию, радиус его орбиты будет уменьшаться и он, в конце концов, упадет на ядро. В действительности же атом, как известно, представляет собой чрезвычайно устойчивую систему.

Постулаты Бора

Итак, модель атома Резерфорда не объясняет устойчивость атома и не объясняет спектр атомов. Однако она подтверждается другими экспериментальными фактами и поэтому ее просто так отбросить нельзя.

Выход из создавшегося тупика был предложен датским физиком Нильсом Бором в 1913 году.

Свои предложения Нильс Бор сформулировал в виде двух постулатов.

1). В атоме существуют так называемые разрешенные орбиты, по которым электрон, двигается хотя и с ускорением, но не излучает электромагнитную энергию. Эти орбиты подчиняются определенным квантовым условиям.

2). Излучение испускается или поглощается атомом лишь при переходе с одной стационарной (разрешенной) орбиты на другую. При этом величина энергии светового кванта равна разности энергий этих стационарных состояний, между которыми совершается квантовый скачок электрона:

(3.3)

Соответственно частота излучения будет равна: