Студопедия

КАТЕГОРИИ:


Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748)

Уравнениеплоской волны


Кинематикаволнового движения

· Волной, или волновым движением, называют процесс распространения колебаний.

Волны, в отличие от колебаний, локализованных в некоторой конечной области пространства, могут распространяться не только в закрытых системах, но и в открытых. Открытыми системами называют системы, не имеющие пространственных границ, или, наоборот, системы, ограниченные какими-либо стенками с поглощающими покрытиями. Благодаря этим условиям в открытых системах отсутствует отражение и возвратное движение волн, а значит, отсутствуют такие явления, как эхо и резонанс.

Волны, как и колебания, необыкновенно широко распространены в окружающем мире; они очень разнообразны по физической природе. Выделяют упругие механические волны, звуковые волны, называемые просто звуком, световые волны и радиоволны, плазменные, волны вероятности и др. С формальной точки зрения все волны описываются одним и тем же уравнением.

Волны, образованные за счет внешнего периодического воздействия, называются бегущими волнами. Если внешняя сила, вызывающая колебания источника, является гармонической, то вызванная ею волна будет также гармонической.

    Рис. 1.12. К выводу уравнения бегущей плоской волны

Рассмотрим общий случай, когда распространение колебаний, заданное направляющим вектором n, не совпадает с какой-либо из пространственных осей координат. Пусть в момент времени t=0 в начале координат – точке О, возникают гармонические колебания величины x, описываемые уравнением

.

Благодаря конечной скорости V распространения волны в пространстве, колебания в точке М будут запаздывать во времени по отношению к колебаниям в точке О на время t=ℓ/V, равное времени распространения волны от источника до точки М. С учетом запаздывания волна, распространяющаяся вдоль направления n, описывается уравнением

,

где ℓ – расстояние от начала координат до точки наблюдения. Это расстояние, как видно из рисунка 1.12, равно проекции радиус-вектора r точки наблюдения на направление n:



.

Уравнение (1.53) можно записать так:

.

Полученное уравнение является уравнениемгармонической волны, распространяющейся (бегущей) в направлении, заданном вектором n. Очевидно, что функция, описывающая бегущую волну, содержащая периодическую функцию косинуса или синуса, является периодической функцией двух аргументов: времени t и координаты Х.

· Гармоническаяволна– это волна, соответствующая распространению гармонических колебаний.

· Амплитудаволны– наибольшее значение колеблющейся величины.

· Фазаволны– величина или j=, равная аргументу функции косинуса (или синуса) в уравнении волны.

Отметим, что фаза колебания, приходящего от источника в некоторую точку пространства, увеличивается монотонно и линейно с течением времени, а при увеличении расстояния от источника до точки наблюдения фаза уменьшается.

· Начальная фазаволныj0 – фаза в момент времени t=0; очевидно j0=j(t=0).

Используя общепринятое обозначение для так называемого волнового вектора k (k=wn/V), преобразуем уравнение волны (1.53) к виду:

Очевидно, что уравнениеволны распространяющейся вдоль оси Х, имеет вид:

,

или

,

здесь k и iX – волновой вектор и радиус-вектор точки наблюдения с координатой Х.

Несложно показать, что уравнениеволны распространяющейся в направлении, противоположном направлению оси Х, имеет вид:

. (1.56а)

· Волновойвектор – вектор, определяемый соотношением .

· Волновоечисло – это модуль волнового вектора: . Волновое число показывает, сколько длин волн укладывается на отрезке длиной 2p метров.

Используя понятие волнового числа, уравнению волны бегущей вдоль оси х можно придать симметричный вид:

.

Наконец, учитывая разложение векторов k и r по осям координат: и , запишем уравнение (1.54) следующим образом:

.

Из аналитической геометрии известно, что всякое уравнение первой степени с тремя переменными X,Y,Z вида

(*)

определяет в пространстве плоскость. Сравнение выражения (1.58) с (*) показывает, что коэффициент D играет роль фазы волны и содержит в себе зависимость от времени. Таким образом, уравнение (*) определяет положение некоторой плоскости в каждый момент времени. Во всех точках этой плоскости, называемой волновой поверхностью, фазы волны одна и та же.

<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний | Общие характеристики волны

Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 176; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!


Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет



ПОИСК ПО САЙТУ:


Рекомендуемые страницы:

Читайте также:
studopedia.su - Студопедия (2013 - 2021) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление
Генерация страницы за: 0.004 сек.