ЭСП в проводниках и диэлектриках

Рассмотрим поведение ЭСП которое может быть описано

Предполагаем что некоторый не подвижный заряд находится в проводнике и естественно создаёт ЭП. Определим напряжённость этого поля внутри проводника. Величину напряжённости ЭСП можно получить из выше представленного уравнения описывающего закон Ома в дифференциальной форме.

Так как проводник характерен тем, что его удельная проводимость отлична от нуля, а поле является электростатическим, то , то можем сделать вывод, что напряжённость ЭСП внутри проводника равна нулю.

Определим как линии напряжённости ЭСП будут относиться по отношению к поверхности проводника. Рассмотрим некоторый участок dL на поверхности проводника. Разность потенциалов между двумя точками находящихся на расстоянии dL друг от друга мы определим как dφ. dφ – может быть определено как:

Таким образом линии напряжённости перпендикулярны по отношению к поверхности проводника. Предполагаем что вектор напряжённости ЭСП не перпендикулярен по отношению к поверхности проводника, тогда данный вектор можно разложить на 2 составляющие на Еn и Еτ. Наличие Еτ говорит о том что имеется сила.

которая заставляет двигаться заряд по поверхности проводника. Отсюда видно, что вектор ЭСП нормален по отношению к поверхности проводника. Так как потенциал на поверхности проводника в случае ЭСП везде одинаковый, то металлическую поверхность можно назвать эквипотенциальной поверхностью.

Дата добавления: 2013-12-12