Вернемся теперь снова к теореме о кинетической энергии (4.9). Пусть среди сил , действующих на частицу т, часть сил является
Следует помнить при решении конкретных задач, что типичными неконсервативными силами являются силы трения и силы сопротивления. Из (4.23) следует закон сохранения энергии для материальной точки: полная энергия частицы не
изменяется,__ если__ на__ нее__ действуют__ только
консервативные силы.
Рассмотрим теперь систему из п взаимодействующих между собой материальных точек. Полная механическая энергия системы Е складывается теперь из кинетической энергии системы
Потенциальная энергия взаимодействия частиц системы UB3 определяется следующим образом:
потенциальной энергии взаимодействия UR3 частиц системы, которая определяется их консервативными силами взаимодействия, и потенциальных энергий частиц в поле всех
находится их энергия взаимодействия U^ подобно
Итак, полная механическая энергия системы
тому, как это делалось при выводе формулы (4.21) для энергии взаимодействия двух масс, притягивающихся согласно закону всемирного тяготения. После этого
неконсервативных, как внутренних, так и внешних сил. Если таких сил нет, полная энергия Е (4.27) системы не изменяется со временем (закон сохранения энергии для системы).
Используем теперь полученные соотношения (4.25) — (4.27) для абсолютно твердого тела, рассматривая его как совокупность жестко связанных материальных точек. Полную энергию тела на основании (4.27) можно записать в
следующем виде (полагая UB3 частиц тела равной нулю):
Следует отметить, что при плоском движении и скорость vt, и viBp находятся в плоскости XOY
studopedia.su - Студопедия (2013 - 2025) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав!Последнее добавление
