Угол между вектором ρ и направлением тока по элементу dy

Весь проводник 2 создает в месте расположения элемента dx напряжен­ность магнитного поля

(3-3)

Элементарная сила, действующая на элемент dx, обтекаемый током i₁,

(3-4)

Где

β - угол между вектором магнитной индукции B = μ₀ H

• _dx и вектором тока i₁;
• μ₀ - магнитная проницаемость воздуха.

Полную силу F взаимодействия между проводниками 1 и 2 получим

после интегрирования dF_dx по всей длине проводника 1:

Считая токи i₁ и i₂ неизменными по всей длине проводника, уравнение (3-5) можно переписать в виде произведения членов

(3-6)

Первый член этого выражения зависит только от значений токов. Второй член зависит только от взаимного геометрического расположения проводников и представляет собой безразмерную величину. Эту величину часто называют коэффициентом контура - С.

Тогда

(3-7)

т. е. сила взаимодействия между двумя проводниками, обтекаемыми токами

i₁ и i₂ пропорциональна произведению этих токов (квадрату тока при i₁=i₂) и завесит от геометрии проводников.

Подставив в уравнение (3-7) значение вычислим силу в ньютонах, получим

F = 10^-7 i₁i₂C (3-8)

Дата добавления: 2013-12-12