Студопедия

КАТЕГОРИИ:


Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748)

Определить текущий налог на прибыль?

12.12.12

Ответ

Стимулы

План практических занятий

1.Основы диагностики заболеваний кожи. Первичные и вторичные морфологические элементы сыпи и механизмы их образования.

2. Дерматиты, токсикодермии, экзема. Зудящие дерматозы. Принципы общей и наружной терапии кожных болезней. I день курации. Составление истории болезни

3.Профессиональные заболевания кожи.

4.Пиодермиты.Чесотка. Педикулёз.

5.Псориаз. Красный плоский лишай.

6.Пузырные дерматозы (пузырчатка, дерматит Дюринга).

7.Вирусные заболевания кожи. Розовый лишай Жибера. Многоформная экссудативная эритема.

8.Коллагенозы: склеродермия, красная волчанка.

9.Кератомикозы: отрубевидный лишай. Дерматофитии: микроспория, трихофития, фавус.

10.Микозы стоп. Кандидоз. Профилактика грибковых заболеваний.

 

 

Зав. учебной частью,

доцент Г.А.Терегулова

1) вербальные

2) визуальные

3) конкретные (тематические)

4) другие модальности

1) ассоциативный;

2) интерпретативный (диффенцирование);

3) манипулятивный (ограничения налагаются как характером стимульного материала, так и инструкциями):

· распределяющие (классифицирующие – Сонди, Люшер);

· реалистичные (перцептивные);

· формальные (абстрактные);

· творческие;

· репродуктивные (копирующие).

4) свободный выбор (методики действия и свободного самовыражения – сочинения).

3. Цель (тип выявления информации):

1) описание;

2) диагностика;

3) терапия;

4) анализ;

5) объяснение;

6) каузистика (причинно-следственные связи);

7) катарсис;

8) прогноз;

9) интегральные (смешанные: терапия-диагностика; арт-игра; куклотерапия, песочная).

Г.М.Прошанский отмечает, что особенность представленной классификации состоит в «выпадении» пунктов 1.4, 2.4, 3.3. и 3.9. из общего логического построения, так как они являются противоположностью другим пунктам. Автор не исключает, что это явление представляет собой источник частичных совпадений между категориями.

Особое внимание Г.М.Прошанский и другие авторы уделяют такому типу методик как «смешанные», которые, зачастую включают в себя объединение нескольких дифференцирующих признаков. Например, испытуемому предлагается разложить стимульные объекты в определенном порядке (физическое соседство) в соответствии с предпочтениями или любыми другими критериями (например, видимое равенство).

 

В зависимости от знака B00H и величины магнитной восприимчивости, все вещества в природе делятся на три большие группы: диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики.

Если χ<0, | χ |<1, то вещество называется диамагнетиком. Это вещество намагничивается против внешнего магнитного поля, следовательно оно втягивается в область сильного магнитного поля, и кроме того восприимчивость диамагнетика не зависит от напряженности внешнего магнитного поля и температуры

χ>0, | χ |<1 – такие тела намагничиваются в направлении действия внешнего магнитного поля, и, следовательно, втягиваются в область сильного магнитного поля (парамагнетики)

Линейная зависимость намагниченности от поля для парамагнетика выполняется только в области слабых магнитных полей и достаточно высоких температур. В случае низких температур и больших магнитных полей парамагнетики ведут себя следующим образом

В отличие от диамагнетика восприимчивость парамагнетика зависит от температуры в соответствии с законом Кюри: χ=c/T.

χ>0, | χ |>1 - ферромагнетики, их восприимчивость положительна и выше единицы, и их восприимчивость зависит от внешнего магнитного поля

Процесс намагничивания ферромагнетиков характеризуется наличием петли гистерезиса, аналогично тому, как это выполняется для сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса для ферромагнетика имеет следующий вид:

Площадь петли гистерезиса для ферромагнетика пропорциональна работе по перемагничиванию единицы объема материала, причем вся эта работа превращается в тепло, в результате чего при перемагничивании ферромагнетик нагревается. В зависимости от формы и площади петли гистерезиса ферромагнитные материалы делятся на мягкие и жесткие, или высококоэрцитивные. Магнитомягкие материалы используются для изготовления сердечников электрических машин и различных приборов, они обладают очень узкой петлей гистерезиса, то есть для них Hc мала, и кроме этого их магнитная восприимчивость, и, соответственно, проницаемость очень велика. Высококоэрцитивные материалы наоборот характеризуются большими значениями коэрцитивной силы и остаточным намагничиванием. Из них изготавливаются постоянные магниты. С повышением температуры магнитная восприимчивость, проницаемость, намагниченность уменьшаются и при некоторой температуре, называемой температурой Кюри, ферромагнитные свойства этих материалов исчезают, и они ведут себя как обычные парамагнетики, причем зависимость восприимчивости от температуры выглядит так χ=c/(T-θp) – Закон Кюри - Вейса. Парамагнитные температуры Кюри практические совпадающие с точкой Кюри. Монокристаллы ферромагнитных материалов характеризуются анизотропией намагничивания, то есть наличием в кристалле таких направлений, при воздействии поля вдоль которых насыщение намагниченности достигается при относительно небольших значениях магнитного поля - это называется анизотропией

три разных направления

Это характерно для анизотропных материалов. Технически важной особенностью ферромагнетиков в процессе их намагничивания является способность изменения размеров и формы, и это явление называется магнитострикцией. Оно лежит в основе создания магнитострикционных излучателей звука, используемых в геологии для звукового зондирования горных пород. Изучение природы магнетизма начнем с магнитных свойств атома. Здесь можно использовать модель строения атома по Бору, согласно которому, на примере атома водорода, электрон вращается вокруг ядра по круговой орбите

Электрон, вращающийся вокруг ядра, создает ток, величина которого I= -q*ν, где ν - частота обращения электрона, то есть число оборотов в единицу времени, магнитный момент этого тока

Магнитный момент электрона, обусловленный его движением по орбите, называется орбитальным магнитным моментом. Орбитальный магнитный момент направлен перпендикулярно плоскости орбиты электрона по правилу буравчика. Вместе с тем электрон, обращаясь по круговой орбите, обладает моментом импульса

 

 

Он также перпендикулярен плоскости орбиты и направлен по правилу буравчика.

Гиромагнитное отношение Ml/Pll=-μ0q/2m

Как известно момент количества движения электрона в атоме квантуется, то есть принимает дискретное значение

Квантуется также Plh=mlћ. Из этих соотношения сразу выходит вывод? что орбитальный момент электрона также квантуется

И квантуется также проекция магнитного момента

Выражение, стоящее перед скобкой, называется магнетон Бора

 

Магнетон бора представляет собой квант магнитного момента и принимается за единицу измерения магнитных моментов атомов

Для сложных атомов, электронная оболочка которых, состоит из многих электронов, результирующий орбитальный магнитный момент определяется путем суммирования орбитальных моментов отдельных электронов с учетом правила пространственного квантования, для полностью заполненных орбитальных оболочек равен нулю, и отличен только для незаполненных орбитальных оболочек

Помимо орбитального механического момента электрон обладает также собственным механическим моментом называемым спином

В связи с тем, что электрон обладает спином, то есть собственным механическим моментом, он также обладает собственным магнитным моментом и проекция собственного магнитного момента электрона на направление поля равна магнетону бора. Гиромагнитное отношение для механического момента электрона

Как и в случае орбитальных магнитных моментов, результирующий спиновой магнитный момент заполненной оболочки равен нулю. Магнитный момент атома определяется не только магнитными моментами электрона, но также необходимо учитывать магнитный момент самого ядра, который, как известно, состоит из протонов и нейтронов, обладающих спином, равным ½. В связи с тем, что масса протонов нейтронов примерно в тысячу раз больше, соответствующий магнитный момент

Рассмотрим теперь природу диамагнетизма. Диамагнетизм возникает вследствие изменения орбитального движения электронов под действием внешнего магнитного поля. Он присущ всем веществам, все вещества в природе диамагнитные, но часто перекрываются более сильными пара- и ферро- магнитными свойствами. В чистом виде диамагнетизм выявляется у веществ, результирующий магнитный момент которых равен нулю. То есть для веществ с заполненными электронными оболочками, рассмотрим движение электрона в атоме по орбите радиуса r

При отсутствии внешнего магнитного поля центростремительная сила, действующая на электрон будет равна

При наложении внешнего магнитного поля с индукцией В0 на электрон будет действовать сила Лоренца направленная по радиусу орбиты и величина этой силы

Под действием внешнего магнитного поля

Уравнение динамики

Ларморовская частота показывает насколько изменяется частота вращения электрона при воздействии внешнего магнитного поля. Это изменение частоты не зависит от радиуса орбиты не зависит от линейной скорости электрона и совпадает по направлению, с направлением индукции внешнего магнитного поля. Если внешнее магнитное поле не перпендикулярно плоскости орбиты, то действие поля состоит в возбуждении прецессии орбиты электрона вокруг поля, при которой вектор орбитального механического момента электрона описывает конус вокруг направления В0 частотой ωL

Прецессия электронной орбиты приводит к дополнительному движению электрона. По магнитному действию это дополнительное движение эквивалентно замкнутому току

За счет такого тока возникает дополнительный магнитный момент

В этой формуле S это площадь контура, которая описывает электрон в следствии прецессии орбиты точный расчет показывает, что , где r2 – средний квадрат расстояния электрона от ядра

Из этой формулы видно, что в магнитном поле каждый электрон приобретает так называемый индуцированный магнитный момент, направленный против внешнего магнитного поля, что и объясняет возникновение диамагнетизма. Если атом содержит z электронов, то дополнительный магнитный момент читается по такой формуле

Где a2 - средний квадрат расстояния электронов от ядра. Рассмотрим теперь природу диамагнетизма и начнем с классической теории, развитой Ланжевеном. В этой теории считается, что каждый атом представляет собой постоянный магнитный диполь, причем взаимодействие между этими диполями пренебрежимо мало

Энергия минимальная, когда θ=0. Поэтому все диполи стремятся ориентироваться по магнитному полю, чему препятствует тепловое движение. И результирующий магнитный момент вещества находится путем суммирования отдельных магнитных моментов . Ланжевен в своей модели считал, что магнитные моменты атомов могут устанавливаться под совершенно произвольными углами. И в рамках этой модели χ=c/T, где c=nM2/3k, где n-число атомов в единице объема, а М - магнитный момент атома, учитывая микроскопическую природу атома, связанную с ней обстоятельство, что магнитный момент атома являются квантовыми величинами, теория Ланжевена была модифицирована Бриуленом. Вещество называется ферромагнитным, если оно обладает самопроизвольным магнитным моментом, то есть магнитным моментом в отсутствии внешнего магнитного поля. Наличие этого спонтанного магнитного момента объясняется наличием обменного взаимодействия, носящего электростатическую природу и связанного с перекрытием электронных оболочек атомов. Энергия этого взаимодействия

, где I-это обменный интеграл, а S1 и S2 спины соседних атомов.

Феноменологически ферромагнетизм объясняется существованием молекулярного поля, называемого также поле Вейса (обменное поле), величина которого: Hобм=λ*Im, где λ-константа молекулярного поля.

 

<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
План лекций. В якості критеріїв класифікації можуть бути використані такі ознаки: вид біржового товару; організаційно-правовий статус біржі; форма участі в біржових | Лекція 5. Товарна політика
Поделиться с друзьями:


Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 627; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!


Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет



studopedia.su - Студопедия (2013 - 2024) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление




Генерация страницы за: 0.035 сек.