Намагничивается, т. е. создает свое собственное поле. Для

Любое вещество под действием внешнего магнитного поля

Магнитного поля в веществе

Для

Теорема Гаусса и теорема о циркуляции вектора B

Намагничивание вещества. Вектор намагниченности.

Магнитное поле в веществе

Ной энергии достигается в положении устойчивого

Из полученной формулы видно, что минимум потенциаль-

. (3.39)

Константу интегрирования равной нулю, будем иметь

Интегрируя (3.38) по углу поворота и полагая

Энергии контура

Работа внешних сил идет на увеличение потенциальной

Совершить работу против сил поля, равную

И B

Действием вращательного момента. Так, для того, чтобы

Определенным запасом потенциальной энергии, связанной с

Контур с током в магнитном поле обладает

Сориентировался в направлении вектора B

Контур с током так, чтобы его магнитный момент M P

Таким образом, магнитное поле стремится повернуть

. (3.36)

Или в векторной форме

Которой

Ны, поэтому они создают пару сил, вращательный момент

Численно равны и направлены в противоположные сторо-

И 2 F

Силы 1 F

В однородном магнитном поле на плоский прямоугольный

Ный ток. Найдем выражение для момента сил, действующих

Замкнутый проводящий контур, по которому идет постоян-

Магнитное поле оказывает ориентирующее действие на

Произвольном магнитном поле.

Эта формула справедлива при любом движении контура в

Через замкнутый контур. Таким образом

Разность магнитного потока в конце перемещения ФК и

Работа, совершаемая над всем контуром, равна

DF

Фк

Фн

I B

Ф0

DF

Образуют тупые углы

Так как силы с направлением перемещения участка

Работа, совершаемая над участком 2-1 отрицательная,

Участком 1-2 при его движении.

Направлением перемещения острые углы, поэтому работа

И 2-1. Силы приложенные к участку 1-2, образуют с

Проводником при его движении.

На магнитный поток сквозь поверхность, охватываемую

Током в магнитном поле, равна произведению силы тока

Работа, совершаемая при перемещении проводника с

Или после интегрирования

D x

A F



ξ

Рис.3.8

Учитывая, что ВdS  dФ, получим

dA  IdФ,

A  IФ. (3.33)

Найдём работу, совершаемую над замкнутым конту-

ром. Предположим, что контур, перемещаясь, остаётся в

одной плоскости (рис.3.9). Разобьём контур на два участка

А1>0.

1 0 (), К A  I Ф  Ф

где Ф0 и ФК – потоки магнитной индукции, пересекаемые



I

Рис.3.9.

А2  I (ФН Ф0).

1 2 0 0 () () () К Н К Н A  A  A  I Ф Ф  I Ф Ф  I Ф Ф.

в начале перемещения ФН дает приращение потока ΔФ

А  I􀀀Ф. (3.34)

контур с током (рис.3.10).





, приложенные к проводникам 1-2 и 3-4,

M  Fl  IaBbsin  ISBsin,

где S = ab - площадь контура.

Учитывая, что IS = Pм, получим

M  PMBsin, (3.35)

, M М  Р В

  





.

угол α между векторами M P





увеличился на dα, нужно

sin M dA  Md  P B d. (3.37)

Рис.3.10

sin dW  dA  PM B  d. (3.38)

p M cos, P  M,  W  P B  W   P B

 

равновесия, когда M P  B

 

.



Дата добавления: 2014-01-05