Проводника на расстояние dx

Ампера, при перемещении

Работу, совершаемую силой

Перемещаться в магнитном

Направлению однородного магнитного поля.

Единичный ток и который расположен перпендикулярно

Единицу длины проводника, по которому течет

Численно равна силе, действующей на

Т.е. индукция B

Il A м

Ский смысл и единицу измерения силовой характеристики

Выражение (3.32) позволяет также установить физиче-

Ампера равна

Прямолинейного проводника длиной l с током I, сила

Проводник в целом. В частности, для однородного поля B

Найти магнитную силу, действующую на тот или иной

Силами Ампера. Интегрируя (3.31) по линии тока, можно

Действующие на токи в магнитном поле, называют

Данная формула выражает закон Ампера, а силы,

Векторного произведения, либо по правилу левой руки.

Можно определить по правилу

Направление силы d F

Проводнике n, а их средняя скорость упорядоченного

Если концентрация носителей тока в

Ин- дукцией B

Поперечного сечения S, находящийся в магнитном поле с

Рассмотрим элемент проводника длиной dl и площадью

Магнитного поля на проводник с током. Найдем эту силу.

Ческая сумма этих сил и обусловливает воздействие

Магнитного поля действуют магнитные силы. Геометри-

На движущиеся в проводнике носители тока со стороны

С током в магнитном поле

Работа по перемещению проводника и контура

Проводник и контур с током в магнитном поле.

Соленоида в вакууме.

Полученная формула и определяет магнитное поле

Из формул (3.27) и (3.28) следует

С другой стороны, по теореме о циркуляции можно

L l

Слагаемые, кроме первого равны нулю. Поэтому,

Перпендикулярен к участкам 2-3 и 4-1, то все

Вектор B

Так как поле вне соленоида практически отсутствует и

L l l l l

1 2 3 4

2 3 4 1

По данному контору можно предста-

Циркуляцию вектора B

Рассмотрим прямоугольный замкнутый контур, одна из сторон

Соленоида, на единицу длины которого приходится n витков

проводника, и по которому течет ток I. С этой целью

которого параллельна оси соленоида и равняется l (рис.3.7).



вить следующим образом:

L

􀀀 B dl   B dl   B dl   B dl   B dl.



L

􀀀 B dl   B dl  Bl. (3.27)

написать 􀀀 Bldl  0Ii  0nlI, (3.28)

где n – плотность намотки (число витков на единице длины

соленоида).

0 B   nI. (3.29)



движения    , то сила действующая на элемент тока dl,

определяется следующим образом:

, M dF  F dN  q   B nSdl

   . (3.30)

Учитывая, что nq   j



, а jdl  jdl

 

, получим

dF  I  dl, B 

  

, (3.31)

где dl – вектор, направленный по току.

Рис.3.7

В=0





и

siF  IBL n, (3.32)

где α - угол между направлением тока и вектора B



.

магнитного поля. Если α = π/2, то

B F B H Tл

   



, (Тесла)



Если проводник l, по которому течёт ток, не

закреплён, то под действием силы Ампера он будет

поле (рис.3.8). Вычислим

. A dA  F dx  IBldx  IBdS

I

B 

Дата добавления: 2014-01-05