С точкой А

Q r

Q 4 3

Которого в некоторой точке А определяется выражением

Каждый носитель тока создает магнитное поле, индукция

Проводника.

Элементе равно

Элемент проводника dl. Число носителей тока в данном

Пусть магнитное поле создается произвольным тонким

Тока.

Щегося заряда, выведем формулу для индукции поля элемента

Используя выражение (3.1) для индукции поля движу-

Кругового токов

Тесла (Тл).

Единица измерения магнитной индукции называется

Кл м с

B F

Перпендикулярно вектору B

Действует на единичный положительный заряд, движущийся

Следует, что индукция B численно равна силе, которая

Формулы

Смысла и единицы измерения магнитной индукции. Из

Может быть использовано для установления физического

Выражение для магнитной составляющей силы Лоренца

Эту силу называют силой Лоренца.

Полях, действует сила

И магнитном B

Заряд, движущийся в электрическом E

Обобщая эту формулу, можно считать, что на электрический

Движущимися зарядами определяется выражением

Следовательно, полная сила взаимодействия между

Где 2 B

Скорости электрического заряда, имеет следующий вид

Мого вторым зарядом. Магнитная составляющая, зависящая от

Где 2 E

F k q q r q E

Эл 3 1 2

1 2

Движения зарядов и описывается законом Кулона

Электрическая составляющая не зависит от

Ческую и магнитную.

Силу взаимодействия двух движущихся электрических

Являются замкнутыми

Индукции магнитного поля q B

Совпадающим с направлением движения заряда. Линии

Ном скорости заряда, и равна нулю в направлении,

Циональна r2, максимальна в направлении перпендикуляр-

Перпендикулярен плоскости, в которой

R r

Q r q B или B

Q 4 q 4

3 2

Движущегося с постоянной нерелятивистской скоростью

Поля точечного заряда,

Определяющий индукцию q B

Экспериментальных данных был получен закон,



  0 0

, sin

    

 

 





, (3.1)

где r

- радиус-вектор, проведенный от заряда к точке

наблюдения, 0  - магнитная постоянная.

ВекторB 

расположены векторы  

и r, образуя тройку векторов

правой ориентации (рис.3.1). Величина q B обратно пропор–



окружностями, “нанизанными” на ось, определяемую

вектором  

(рис.3.2).

зарядов можно разделить на две составляющие – электри-

Рис.3.1

Рис.3.2

r

 

  , (3.2)



- вектор напряженности электрического поля, создавае-

1 2, м F  q  B 

  , (3.3)



- магнитная индукция, обусловленная зарядом 2 q.

1 2 1 2 F  q E  q ,B 

   . (3.4)





F  qE  q , B

   . (3.5)

sin м F  qB 



со скоростью, равной единице:

x

q

, B H Тл

 .

3.2. Закон Био – Савара - Лапласа и его

применение к расчёту магнитного поля прямого и

проводником, по которому течет ток I (рис.3.3). Выделим

dN  nSdl, (3.6)

где n – концентрация носителей, а S – площадь сечения

r

Рис.3.3 Рис.3.4

A

  0

B

r

 



 



 



, (3.7)

где     - средняя скорость упорядоченного движения носи-

телей тока, r

- вектор, соединяющий dl



Дата добавления: 2014-01-05