Разрядился, начинает поддер-

После того как конденсатор

Замедляет скорость разрядки, а

Самоиндукции, которая сначала

Приводит к возникновению ЭДС

Изменяющееся магнитное поле

Создающий магнитное поле.

Появляется нарастающий ток,

Нает разряжаться, в катушке

Колебания. Конденсатор начи-

Конденсатора в контуре возникнут электромагнитные

Замыкании на катушку предварительно заряженного

Простейший колебательный контур состоит из

Электромагнитные колебания

Колебательный контур. Свободные

Электромагнитные колебания и волны

Достигает максимальных значений.

Потенциальную - вблизи узлов волны, где деформация среды

Кинетической энергии, сосредоточенной вблизи пучностей, в

Зависит от времени, она лишь периодически переходит из

Направлениях. Полная энергия колебаний каждого элемента

Сят энергию в равных количествах и в противоположных

В стоячей волне отсутствует перенос энергии, так как

Стоячей волны представлено на рисунке 1.15.

Узла, колеблются в противофазе. Графическое изображение

Ми фазами (синфазно). Точки, лежащие по разные стороны от

Узлами колеблются с разными амплитудами, но с одинаковы-

Запаздыванием по фазе, все точки стоячей волны между двумя

Совершают колебания с одинаковой амплитудой, но с

В отличие от бегущей волны, все точки которой

И называется длиной стоячей волны.

Пучностями равно

Расстояние между соседними узлами или соседними

Координаты узлов определяются соотношением

Обращается в ноль, называются узлами стоячей волны.

Точки среды, в которых амплитуда стоячей волны

Значения координат пучностей

Стоячей волны.

Достигает максимального значения, называются пучностями

Точки среды, в которых амплитуда стоячей волны

Волн и амплитудой

Из (1.60) следует, что в каждой точке стоячей волны

Сложив эти уравнения, получим уравнение стоячей волны

A t kх

A t kх

Cos()

Cos()

Волн от преград.

Синусоидальных волн, распространяющихся навстречу друг

Стоячие волны образуются при наложении двух бегущих

Стоячие волны

. (1.59)

Х y z t

2 2 2 2 2

2 2 2 2

   



   

  

   

другу. Практически, стоячие волны возникают при отражении

Пусть уравнения бегущей и отражённой волны имеют

вид:

 

 

 

 

.

2 A cos(2 х) cos t 

 



, (1.60)

происходят колебания с частотой , т.е. с частотой бегущих

2 c o s 2 с т

A A х 



, (1.61)

являющейся периодической функцией координаты х.

пучн 2 х m 

 , (m =1,2,3...). (1.62)

(12) узл 2 х m 

  . (1.63)

   ст, (1.64)

Рис.1.15

образующие эту волну падающие и отражённые волны перено-

объёма среды, ограниченного соседним узлом и пучностью, не

конденсатора электроёмкостью С и соединённой с ним

последовательно катушки индуктивности L (рис.1.16). При

Дата добавления: 2014-01-05