Где n-показатель преломления среды

Средах она меньше и определяется по формуле

Скорость распространения света в вакууме есть одна из

Длины и частоты видимого света лежат в пределах

Световую волну описывать лишь одним уравнением

Вектор будем называть световым вектором, а плоскую

Ниями электрического вектора. Поэтому в дальнейшем этот

Химическое, фотоэлектрическое и др.) вызываются колеба-

Опыт, различные действия света (физиологическое, фото-

Электрического и магнитного полей. Однако, как показывает

Которой происходят колебания векторов напряженности

Свет представляет собой электромагнитную волну, в

Световых волн

Световая волна. Когерентность и монохроматичность

ВОЛНОВАЯ ОПТИКА

Резонансе.

U I 1 U 150B.

C P L

L P U I L E L 150B

Элементов контура. В соответствии с законом Ома для

R R

I E E 1,5A

При этом сила тока P 2

LC

Рад с

L 1 0

Максимальному току при резонансе рез I соответствует

R L

В соответствии с формулами, связывающими амплитуд-

R L

0 2

E C L

Тока 0 I и ЭДС 0 E связаны соотношениями

Вынужденные колебания. При этом амплитудные значения

Под действием переменной ЭДС в цепи установятся

Решение

При резонансе, если при этом действующее значение ЭДС

Силы тока I и напряжений UR, UL, UC на всех элементах цепи

Резонанс. Найти действующие значения

ЭДС, при которой в цепи наступит

Пример 10. В цепи, состоящей

Sin 3

0 0

Наконец, из (2) находим

Изменения силы тока

LC L

R c

1 8,7 10

2 2 3 1

Общий вид уравнения затухающих колебаний в контуре

Решение

Нулю.

Заряд на конденсаторе 5

0 q  10 Кл, а начальная сила тока равна

запишем в виде:

- t

0 sin() m q  q e  t , (1)

где  R/2L  5103c1,

         

 

.

Начальную фазу 0  и амплитудное значение заряда m q

определим из начальных условий. Учитывая, что при t  0

0 q  q, получаем

0 0 sin m q  q . (2)

Взяв производную по t от выражения (1), найдём закон

m 0 0 I  q etsin(t )ttcos(t ). (3)

Так как при t  0 и I = 0,получаем

0 0  sin cos  0.

Откуда 0 tg  /  и 0   arctg( / )  /3.

m

q q q 

 .

С учётом найденных параметров уравнения (3) определим

силу тока в контуре в момент времени t  5105c

I  4,610-2A.

из последовательно соединённых резис-

тора R  20 Ом, катушки индуктив-

ностью L 1мГн и конденсатора

ёмкостью С0,1мкФ, действует синусо-

идальная ЭДС. Определите частоту 

E  30B.

R

I

E

C







     

 

.

ные и действующие значения токов и напряжений (D 0 I  I 2,

0 2 D E  E), данное соотношение имеет аналогичный вид и

для действующих значений:

I

E

C





 

    

 

.

такое значение ,при котором выполняется условие

C





 , откуда 5

p

    .

  . Зная силу тока

P I, найдём действующие значения напряжения на каждом из

каждого из участков получим:

R P U  I  R  E  30B,

R

     ,

C

   

Равенство L c U U следует из равенства L 1 C при

E  Acos(t  kx ), (2.1)

где A-амплитуда светового вектора,   2 - частота

колебаний, k 2

  - волновое число.

(400 750)нм 0    и   (0,75 0,40) 1015 Гц.

важнейших констант физики и равна c  3108 м / c. В других

 с с / n



 , (2.2)

Для всех прозрачных сред  1, поэтому n  .

Дата добавления: 2014-01-05