Принцип действия ступени компрессора

Рассмотрим, каким образом происходит повышение давления рабочего тела в ступени компрессора.

Как было отмечено выше, к компрессору от стороннего ис­точника подводится механическая работа.

Согласно уравнению энергии в механической форме в абсо­лютном движении (уравнению Бернулли) работа, подведенная в компрес­соре, может быть представ­лена в следующем виде:

(1)

В этой формуле:

- увеличение потенциальной энергии сжатого газа;

– изменение кинетической энергии в компрессоре;

– энергия, за­трачиваемая на преодоление потерь.

Из уравнения (1) следует, что подводимая в компрессоре ме­ханическая энергия расходуется на повышение давления, изме­нение кинети­ческой энергии потока и преодоление гидрав­лических по­терь. Поскольку основная задача компрессора – сжатие рабочего тела, то второй и третьи члены уравнения должны быть мини­мальны. Отсюда также следует, что для того, чтобы подводимая работа макси­мально расходовалась на повы­шение давления, потери энергии в компрессоре должны быть минимальны.

Здесь также следует обратить внимание другое следствие уравнения (1), которое необходимо для понимания принципа дей­ствия компрессора. Уравнение Бернулли для по­тока несжи­мае­мого идеального газа, движущегося без потерь и энергооб­мена, может быть записано в следующем виде:

(2)

Отсюда следует, что сумма кинетической и потенциальной энергии сжа­того газа энергоизолированного потока остается не­изменной. При изменении условий течения происходит перерас­пределение этих видов энергии. Это приводит к выводу, что при увеличении скоро­сти потока с его давление р падает и наоборот.

Согласно уравнению энергии в механической форме в отно­сительном движении изменение по­тенциальной энергии сил дав­ления в компрессоре можно пред­ставать в следующем виде:

(3)

В этой формуле:

- работа по перемещению единицы массы рабочего тела под действием инерционных (центробежных) сил;

- изменение кинетической энергии потока в относитель­ном движении.

Как видно из уравнения (3) повышение давления в РК ком­прес­сора происходит из-за движения рабочего тела в поле дейст­вия инерционных сил и торможения потока в относительном движе­нии.

Поскольку в осевом компрессоре поток движется в направ­лении параллельном оси вращения РК, то окружная скорость в РК меняется незначительно. Очевидно, что у таких ком­прессоров влияние инерционных сил на процесс сжатия ми­ни­мально, и оно в основном происходит за счет торможения по­тока в относительном движении. По этой причине ступень осе­вого компрессора имеет меньшую степень сжатия, чем центро­бежного.

Итак, подводя итог сказанному выше можно заключить, что в осевом компрессоре повышение давления происходит за счет торможения потока в относительном движении, а в центробеж­ном к торможению добавляется движение рабочего тела в поле действия центробежных сил. На практике это реализуется сле­дующим образом.

Рабочее колесо компрессора выполняется таким образом, что входной конструктивный угол (под конструктивным углом по­нимается угол между касательной с средней линии профиля на входе/ выходе и касательной к фронту решетки (рис. 1.10 и 1.11)) был меньше конструктивного угла на выходе. При этом течение межлопаточном канале носит диффузорный характер. При такой конфигурации канала поток в нем тормозится в отно­си­тельном движении >, а падение ско­рости согласно уравне­нию Бернулли (2) приводит к повышению статического давления и плотности рабочего тела. У центробеж­ного ком­прессора рост параметров усиливается дви­жением рабо­чего тела в поле центробежных сил от центра к пе­риферии.

Силы, действующие на поток со стороны лопаток R и со сто­роны потока на лопатки P изображены на рисунках 1.14 и 1.15. Очевидно, что эти силы равны по величине, но направлены в противоположные стороны. Эти силы можно разложить на две составляющие: осевую R_a и Р_a (проекции на ось вращения) и окружную R_u (проекцию на тангенциальное направление).

Из величины можно найти, спроецировав уравнение количе­ства движения на осевое и окружное направление:

	(4)
	(5)

где t – шаг решетки компрессора, м.

Рис. 1.14. Схема сил действующих в осевом компрессоре

Рис. 1.15. Схема сил действующих во входной части центробежного компрессора

Как видно из представленных рисунков направление окруж­ной составляющей силы, действующей в окружном направлении на лопатку противоположно направлению вращения РК. То есть, она оказывает тормозящее воздействие на лопатки ком­прессора. Поэтому для реализации процесса сжатия следует под­водить работу. Другими словами окружная составляющая силы, действующей на поток со стороны лопатки, подводит ра­боту к потоку рабочего тела, проходящего через компрессор.

Направление осевой составляющая силы, действующей на поток со стороны лопатки, совпадает с направлением движе­ния рабочего тела через межлопаточный канал. Это позволяет сделать вывод, что - это та сила, которая заставляет поток дви­гаться через компрессор от меньшего давления на входе к большему на выходе.

Анализируя сказанное выше можно заключить, что РК ком­прессора выполняет следующие основные функции:

- подводит механическую работу к потоку рабочего тела;

- проталкивает рабочее тело через компрессор;

- повышает давление рабочего тела.

Как было отмечено ранее, процесс в РК сопровождается рос­том абсолютной скорости. Это, согласно уравнению 1 приведет к тому, что значительная часть работы уйдет на изменение кине­тической энергии. Поэтому после РК поток рабочего тела тормо­зится в выходной системе, которая может быть выполнена в виде лопаточного НА или щелевого диффузора. В результате кинети­ческая энергия потока преобразуется в работу сжатия.

Торможение потока в лопаточном НА осуществляется за счет использования лопаток специальной формы. У них входной кон­структивный угол больше выходного конструктивного угла. В результате межлопаточный канал получается диффузор­ным, а течение потока в нем сопровождается торможением в аб­солютной СК. В щелевом диффузоре расширяющаяся форма канала обусловлена увеличением радиуса и соответст­венно площади выходного сечения. Торможение сопровождается повышением статического давления и плотности рабо­чего тела.

Запишем уравнение неразрывности применительно к ком­прессору:

для осевого:

(6)

для центробежного:

(6а)

Обычно компрессора проектируются так, что и. В любом случае изменение указанных компонентов ско­ростей значительно меньше изменения плотности. В резуль­тате, согласно уравнениям 6 и 6а рост плотности вследствие по­вышения давления в компрессоре приводит к необходимости уменьшать площадь проходного сечения и высоту лопаток к вы­ходу.

Дата добавления: 2014-01-05