Вращение вокруг неподвижной оси

Поступательное движение

Кинематика абсолютно твердого тела

Лекция 1.2

.

Отметим, что за счет тангенциального ускорения скорость меняется по модулю, а за счет нормального – по направлению.

Определение абсолютно твердого тела было дано в предыдущей лекции. Различают пять видов движения твердого тела: 1) поступательное, 2) вращение вокруг неподвижной оси, 3) вращение вокруг неподвижной точки, 4) плоское движение, 5) свободное движение. Первые два движения (поступательное и вращение вокруг неподвижной оси) являются основными движениями твердого тела. Остальные виды движения твердого тела, оказывается, можно свести к одному из основных движений или к их совокупности (это будет показано на примере плоского движения).

Рассмотрим первые два вида движения.

Это такое движение твердого тела, при котором любая прямая, связанная с телом, все время остается параллельной своему начальному положению, например вагон, движущийся по прямому участку пути; кабина колеса обозрения и др.

При поступательном движении все точки твердого тела совершают за один и тот же промежуток времени равные перемещения. Поэтому скорости и ускорения всех точек тела в данный момент времени одинаковы. Это обстоятельство позволяет свести изучение поступательного движения твердого тела к изучению движения отдельной точки тела, т. е. к задаче кинематики точки.

Таким образом, поступательное движение твердого тела может быть полностью описано, если известны зависимость от времени радиус-вектора любой точки этого тела и положение последнего в начальный момент.

Пусть твердое тело, вращаясь вокруг неподвижной в данной системе отсчета оси OO’, совершило за время dt бесконечно малый поворот на угол . Чтобы характеризовать направление вращения, можно ввести вектор d, модуль которого равен углу поворота, а направление совпадает с осью OO’, причем так, что направление поворота связано правилом правого винта с направлением вектора d(рис.1.2.1).

Теперь найдем элементарное перемещение любой точки A

твердого тела при таком повороте. Положение точки A зададим

радиус-вектором , проведенным из некоторой точки O на оси вращения. Тогда линейное перемещение конца

радиус-вектора связано с углом поворота Рис.1.2.1.

dφ соотношением ,

или в векторном виде

d = [d]. (1.2.1)

Отметим, что это равенство справедливо лишь для бесконечно малого поворота d . Другими словами, только бесконечно малые повороты можно рассматривать как векторы.

Введенный нами вектор d удовлетворяет основному свойству векторов — векторному сложению. В самом деле, пусть твердое тело совершает два элементарных поворота d ₁ и d ₂ вокруг разных осей, проходящих через неподвижную точку O. Тогда результирующее перемещение произвольной точки A тела, радиус-вектор которой относительно точки O равен , можно представить так:

d = d ₁ + d ₂ = [ d ₁,] + [ d ₂,] = [ d ,],

где

d = d₁+d₂, (1.2.2)

т. е. два данных поворота эквивалентны одному повороту вокруг оси, совпадающей с вектором dи проходящей через точку O.

Заметим, что при рассмотрении таких величин, как радиус-вектор, скорость, ускорение точки, не возникал вопрос о выборе их направления: оно вытекало естественным образом из природы самих величин. Подобные векторы называют полярными. В отличие от них векторы типа d, направление которых связывают с направлением вращения, называют аксиальными.

Введем векторы угловой скорости и углового ускорения. Вектор угловой скорости определяют как

= d/dt, (1.2.3)

где dt промежуток времени, за который тело совершает поворот d. Вектор совпадает по направлению с вектором dи представляет собой аксиальный вектор.

Изменение вектора со временем характеризуют вектором углового ускорения :

= d/dt. (1.2.4)

Направление вектора совпадает с направлением d— приращением вектора . Вектор , как и , является аксиальным.

Единицей угловой скорости в СИ является радиан в секунду (рад/с), а единицей углового ускорения — радиан на секунду в квадрате (рад/с²).

Представление угловой скорости и углового ускорения в виде векторов оказывается чрезвычайно плодотворным, особенно при изучении более сложных движений твердого тела. Это дает возможность во многих случаях получить большую наглядность, а также резко упростить как анализ движения, так и соответствующие расчеты.

Запишем выражения для угловой скорости и углового ускорения в проекциях на ось вращения Z, положительное направление которой свяжем с положительным направлением отсчета координаты φ — угла поворота — правилом правого винта (рис.1.2.2). Тогда Рис.1.2.2.

проекции ω_z и β_z векторов и на ось Z определяются формулами

(1.2.5)

(1.2.6)

Здесь ω_z и β_z — величины алгебраические. Их знак характеризует направление соответствующего вектора. Например, если ω_z > 0, то направление вектора совпадает с положительным направлением оси Z; если же ω_z < 0, то -противоположно. Аналогично и для углового ускорения.

Таким образом, зная зависимость φ(t) — закон вращения тела, по формулам (1.2.5) и (1.2.6) можно найти угловую скорость и угловое ускорение в каждый момент времени. И наоборот, если известны зависимость углового ускорения от времени и начальные условия, т. е. угловая скорость ω₀ и угол φ₀ в начальный момент времени, то можно найти ω (t) и φ(t).

Дата добавления: 2014-01-06