Высокочастотная электропроводность металлов

Если в металле существует переменное электрическое поле , возникновением при этом магнитного поля пренебрегаем, то уравнение движения электрона проводимости "в среднем"(6.41) приобретает вид

(6.50)

Произвольное поле можно представить себе как суперпозицию отдельных гармонических колебаний вида , поэтому представляет интерес исследовать решения уравнения (6.50)при условии

(6.51)

Если рассматривать процесс установившихся колебаний

(6.52)

то необходимо выполнить условие

(6.53)

Решением уравнения (6.53) является выражение

(6.54)

Выражение (6.54) позволяет записать дифференциальную форму закона Ома в виде

(6.55)

Из уравнения (6.55) формально следует

(6.56)

где - комплексная величина, зависящая не только от свойств вещества (параметры), но и от параметра внешнего воздействия.

Перепишем соотношение (6.56) в эквивалентной форме:

(6.57)

где . В этом случае соотношение (6.55) приобретает вид:

(6.58)

Вспоминая предположение (6.51), замечаем, что ток отстает по фазе от фазы колебаний напряженности поля на угол , а модуль величины оказывается зависящим от частоты колебаний вектора . Очевидные следствия из соотношения (6.58): при величина , т.е. к своему статическому значению; при величина , быстропеременное поле "не успевает" разогнать электроны, обладающие свойством инерции.

Дата добавления: 2014-01-07