Необратимых процессов. Представим, что система переходит из начального состояния в конечное двумя путями - обратимо и необратимо

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ОБРАТИМЫХ И

Представим, что система переходит из начального состояния в конечное двумя путями - обратимо и необратимо.

Q_обр = DU + W_обр

Q_необр = DU + W_необр

т.к. величина ΔU определяется только начальным и конечным состоянием системы и поэтому одинаковы в обоих процессах.

W_необр < W_обр

следовательно Q_необр < Q_обр

Для обратимого процесса

dQ_обр = TdS

dS =

DS = S₂ – S₁ =

= 0

dS = 0

DS = 0

Для необратимого процесса

dQ_необр < TdS

dS >

DS >

< 0

dS > 0

DS > 0

TdS ³dU + dW

TdS ³ dU + PdV

При протекании в изолированной системе обратимого процесса энтропия системы остается постоянной

DS = 0

Если в ней будет протекать неравновесный процесс, то энтропия будет возрастать

DS > 0

В общем случае в изолированной системе

DS ³ 0

Исследуя энтропию, очевидно можно предсказывать направление процесса. Если в изолированной системе для какого-либо процесса энтропия возрастает, то процесс возможен (может протекать самопроизвольно),если энтропия согласно расчета должна убывать, то процесс невозможен. При постоянстве энтропии процесс равновесен.

Причем при равновесии энтропия достигает максимально возможного значения.

Дата добавления: 2014-01-07