Поле двух разноименно заряженных плоскостей

Поле двух параллельных бесконечных плоскостей, заряженных разноименно с одинаковой по величине постоянной поверхностной плотностью , можно найти как суперпозицию полей, создаваемых каждой из плоскостей в отдельности (рис. 7.4). В области между плоскостями складываемые поля имеют одинаковое направление, так что результирующая напряженность равна

. (7.2)

Вне объема, ограниченного плоскостями, складываемые поля имеют противоположные направления, так что результирующая напряженность равна нулю.

Рис. 7.4

Таким образом, поле оказывается сосредоточенным между плоскостями. Напряженность поля во всех точках этой области одинакова по величине и по направлению, следовательно, поле однородно. Линии напряженности представляют собой совокупность параллельных равноотстоящих прямых.

Полученный нами результат приближенно справедлив и для плоскостей конечных размеров, если расстояние между плоскостями много меньше их линейных размеров (плоский конденсатор). В этом случае заметные отклонения поля от однородности наблюдаются только вблизи краев пластин (рис 7.5).

(Рис. 7.5)(Савельев стр. 57, 14.5)

Дата добавления: 2014-01-20