Поведение бинарных и многокомпонентных систем в критической области

Рис. IV.7. Схематические изотермы многокомпонентных углеводородных смесей вблизи критической области 1 — кривая точек парообразования; 2 — кривая точек конденсации

Схематические изотермы многокомпонентных углеводород­ных смесей вблизи критической области показаны на рис. IV.7. Как уже упоминалось, основной признак критической точки — одинаково интенсивные свойства газовой и жидкой фаз, т. е. она находится в точке соединения кривых начала конденсации и парообразования (в точке С). Из этого рисунка следует, что в критической точке давление и температура не обязательно наибольшие, при которых еще возможно одновременное суще­ствование обеих фаз. Действительно, если давление несколько меньше р', но больше, чем критическое р_с, в системе появля­ется газовая фаза, находящаяся в равновесии с жидкой. Это относится ко всей области ADCA. Точно так же в области CNBC существуют одновременно две фазы несмотря на то, что при этом температура в системе выше критической Тс. Наи­большее давление (р' на рис. IV.7), при котором жидкость и пар могут сущест­вовать в равновесии, принято называть криконденбар. Наивысшая температура (Т' на рис. IV.7), при которой жидкость и пар существуют в равновесии, называется крикондентерм.

В области выше критиче­ской с изменением темпера­туры и давления в многоком­понентной системе происходят необычные фазовые превра­щения. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим изобари­ческое расширение насыщенной газом жидкости по линии EF (см. рис. IV.7). вследствие повышения температуры от Т₁ до Т₃. В точке Е с увеличением температуры жидкость закипает. По мере увеличения температуры вначале объем газовой фазы увеличивается. Однако с дальнейшим повышением температуры объем газовой фазы, достигнув максимума, очевидно, вновь начинает уменьшаться, так как в точке F, так же, как и в точке Е, лежащей на кривой начала парообразования, содержание паровой фазы в системе равно нулю.

Необычные процессы испарения и конденсации возможны также и при температурах выше критических — в области CNBC. Например, при изотермическом расширении от точки Н до М, расположенных на линии точек начала конденсации, си­стема проходит двухфазную область. Причем количество кон­денсата в ней вначале увеличивается. После достижения мак­симума жидкая фаза далее в точке М исчезает. Аналогичные явления в области выше критических р_с и Т_с наблюдаются не только при изотермическом или изобарическом расширении и сжатии смеси, но и при осуществлении процесса по другой кривой.

Рис. IV.8. Схема фазовой диаг­раммы с дополнительными кри­выми, характеризующими распре­деление углеводородов между жидкой и газовой фазами при различных р и Т

Рассмотренные необычные процессы фазовых превращений двух- и многокомпонентных систем в области выше критиче­ской называются процессами обратного или ретроградного ис­парения и конденсации. Они сопровождаются непрерывным из­менением состава и объемного соотношения жидкой и паровой фаз. На рис. IV.8 нанесены дополнительные кривые, характе­ризующие количество (в процентах) углеводородов в системе, находящихся в жидком состояний при различных давлениях и температурах. По изотерме (допустим, АН) от давления начала конденсации до области более высоких давлений можно проследить за характером ретро­градного процесса. При давле­нии, соответствующем точке О, образуется жидкая фаза, состоя­щая в основном из тяжелых угле­водородов. Этот процесс будет происходить до давления р_м. При этом давлении выделяется максимальное количество жидкой фазы, и называется оно давле­нием максимальной конденсации. С дальнейшим повышением дав­ления притяжение между лег­кими молекулами, оставшимися в газе, до этого слабое, станет более эффективным из-за большей близости молекул. С этого момента молекулы сконденсиро­вавшихся углеводородов начинают вновь втягиваться в паро­вую фазу. С увеличением давления выше р_м взаимодействие молекул в жидкости также несколько уменьшается вследствие растворения в ней легких углеводородов. Относительная плот­ность газовой фазы увеличивается, и компоненты жидкой фазы начинают все более и более растворяться в плотной газовой фазе до тех пор, пока не закончится процесс ретроградного испарения. Из сказанного следует, что процесс ретроградного испарения можно упрощенно рассматривать как процесс рас­творения тяжелых компонентов в плотной паровой фазе по­добно тому, как тяжелые фракции нефти растворяются в лег­ком бензине.

Описанные явления обратной конденсации часто встреча­ются в природных условиях. Залежи, которым свойственны ре­троградные явления, называются газоконденсатными.

Дата добавления: 2014-11-07