Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме

Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме

Закон Джоуля-Ленца

Джоуль и независимо от него Ленц экспериментально установили, сто количество теплоты, выделенной в проводнике сопротивлением R за время dt, пропорционально квадрату силы тока, сопротивлению и времени:

.

(15.16)

Формула (15.16) представляет закон Джоуля-Ленца в интегральной форме.

Выделим, как и ранее, внутри проводника элементарный цилиндрический объем (рис. 15.3). Заменим в (15.16) . Тогда где V= DlDS – объем проводника. Введем в рассмотрение удельную мощность теплоты

[Дж/м^3×с = Вт/м^3].

(15.18)

Удельная мощность теплоты численно равна количеству теплоты, выделенной в единице объема проводника за единицу времени. Другими словами – это тепловая мощность, развиваемая в единице объема. С учетом (15.18) выражению (15.17) можно придать вид

.

Поскольку , то	(15.19)
или .	(15.20)

Формулы (15.19) и (15.20) представляют закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.

Лекція 24.

Дата добавления: 2015-06-04