Магнитная цепь

Рис. 17.15

Рассмотрим магнитное поле, создаваемое током I в тороиде, из которого удален небольшой участок длиной l_z (рис. 17.15). В этом случае значения вектора магнитной индукции внутри тороида и на выделенном участке будут различными, поскольку значения магнитной проницаемости сердечника тороида m₁ и удаленного участка m₂ не одинаковы; отличаются также сечения тороида S₁ и выделенного участка S₂.

В этом случае интеграл в выражении для циркуляции вектора магнитной индукции (см. (17.28)) необходимо разбить на две части:

.

(17.45)

На каждом из участков значение вектора магнитной индукции постоянно, поэтому

.

(17.46)

Преобразуем выражение (17.40) к виду

.

Поскольку во всей цепи значение магнитного потока остается постоянным, т.е. , то B₁S₁ = B₂S₂ = F_m и

.

(17.47)

Последнее выражение называется законом Ома для магнитной цепи. В нем роль силы тока играет магнитный поток, роль ЭДС – величина NI, а выражение называется магнитным сопротивлением.

Рис. 17.16

Закон Ома для магнитной цепи широко используется для вычисления магнитных полей в различных устройствах (реле, трансформаторы, электрогенераторы и др. – рис. 17.16).

Для разветвленных магнитных цепей могут быть также сформулированы правила, аналогичные правилам Кирхгофа для электрических токов.

Дата добавления: 2015-06-04