Изменение температуры газа по длине газопровода

При стационарном движении газа массовый расход в газопроводе составляет

. (2.41)

Фактически движение газа в газопроводе всегда является неизотермическим. В процессе компримирования газ нагревается. Даже после его охлаждения на КС температура поступающего в трубопровод газа составляет порядка 20¼40°С, что существенно выше температуры окружающей среды (T₀). Практически температура газа становится близкой к температуре окружающей среды лишь у газопроводов малого диаметра (Dу<500 мм) на удалении 20¼40 км от компрессорной станции, а для газопроводов большего диаметра всегда выше T₀. Кроме того следует учесть, что транспортируемый по трубопроводу газ является реальным газом, которому присущ эффект Джоуля-Томпсона, учитывающий поглощение тепла при расширении газа.

При изменении температуры по длине газопровода движение газа описывается системой уравнений:

удельной энергии ,

неразрывности ,

состояния ,

теплового баланса .

Рассмотрим в первом приближении уравнение теплового баланса без учета эффекта Джоуля-Томпсона. Интегрируя уравнение теплового баланса

,

получим

, (2.42)

где ;

K_СР – средний на участке полный коэффициент теплопередачи от газа в окружающую среду;

G – массовый расход газа;

c_P – средняя изобарная теплоемкость газа.

Величина a_t×L называется безразмерным критерием Шухова

(2.43)

Таким образом, температура газа в конце газопровода составит

. (2.44)

На удалении x от начала газопровода температура газа определяется по формуле

. (2.45)

Изменение температуры по длине газопровода имеет экспоненциальный характер (рис. 2.6).

Рассмотрим влияние изменения температуры газа на производительность газопровода.

Умножив обе части уравнения удельной энергии на r² и выразив , получим

. (2.46)

Выразим плотность газа в левой части выражения (2.46) из уравнения состояния , произведение r×w из уравнения неразрывности , dx из уравнения теплового баланса .

С учетом этого уравнение удельной энергии принимает вид

(2.47)

или

. (2.48)

Обозначив и интегрируя левую часть уравнения (2.48) от P_Н до P_К, а правую от T_Н до T_К, получим

. (2.49)

Произведя замену

, (2.50)

имеем

. (2.51)

Произведя интегрирование в указанных пределах, получим

. (2.52)

С учетом (2.42)

или

, (2.53)

где – поправочный коэффициент, учитывающий изменение температуры по длине газопровода (неизотермичность газового потока).

С учетом (2.53) зависимость для определения массового расхода газа примет вид

. (2.54)

Значение j_Н всегда больше единицы, следовательно, массовый расход газа при изменении температуры по длине газопровода (неизотермическом режиме течения) всегда меньше, чем при изотермическом режиме (T₀=idem). Произведение T₀×j_Н называется среднеинтегральной температурой газа в газопроводе.

При значениях числа Шухова Шу³4 течение газа в трубопроводе можно считать практически изотермическим при T₀=idem. Такой температурный режим возможен при перекачке газа с небольшими расходами по газопроводам малого (менее 500 мм) диаметра на значительное расстояние.

Влияние изменения температуры газа проявляется при значениях числа Шухова Шу<4, то есть в подавляющем большинстве случаев. Чем больше диаметр газопровода, тем меньше интенсивность теплообмена между газовым потоком и окружающей средой. Конечная температура газа определяется методом последовательных приближений, из-за чего теплогидравлический расчет газопровода становится итерационным процессом.

При перекачке газа наличие дроссельного эффекта приводит к более глубокому охлаждению газа, чем только при теплообмене с грунтом. В этом случае температура газа может даже опуститься ниже температуры T₀ (рис. 2.7).

Рис. 2.7. Влияние эффекта Джоуля-Томпсона на распределение температуры газа по длине газопровода

1 – без учета Di; 2 – с учетом Di

Тогда с учетом коэффициента Джоуля-Томпсона закон изменения температуры по длине принимает вид

, (2.55)

где – среднее давление на участке газопровода;

Di – коэффициент Джоуля-Томпсона.

Средняя температура газа T_СР на участке газопровода определяется по формуле

. (2.56)

Дата добавления: 2014-01-05