Согласно второму закону Ньютона

Сти. Таким образом, электрон будет участвовать одновременно

Только по направлению, обеспечивая движение по окружно-

Вдоль силовой линии. Скорость

Чивает перемещение электрона

Поле не изменяется и обеспе-

Электрона на две составляю-

Решение

Пример 6. Электрон движется в однородном магнитном

М 2 9,1 10 Р А м А м

2 12 2

19 2 2

Л F

M кг кг А м А м кг с

E BR Кл Тл м Кл H А с м м А м.

2 2 2 2 2 2 2 2

Убедимся в том, что правая часть равенства даст единицу

P e BR

М 2

2 2

Момента, окончательно получим

Подставим значения экв I и S в формулу магнитного

Описываемой электроном.

Тока, который выражается соотношением

Зная экв I, найдем магнитный момент эквивалентного

I e e B

Экв 2

Круговому току

Движение электрона по окружности эквивалентно

EB

Обращения 2 2.

Отсюда находим скорость электрона

Согласно второму закону Ньютона e B

Сообщит электрону нормальное

Л F

Кулярно линиям магнитной индукции,

Однородное магнитное поле перпенди-

Окружности, если он влетает в

Электрон начинает двигаться по

М B

М P

Решение

Лентного кругового тока.

Пример 5. Электрон, влетев в однородное магнитное

Таким образом, 2

Заметим, что вначале, когда тока нет,

Нии, когда момент сил магнитного поля М уравновесится

При появлении тока рамка установится в таком положе-

Решение

Вокруг оси ОО, перпендикулярной оси соленоида. При

Пример 4. В центре длинного соленоида, имеющего

n=5103 витков на метр, помещена рамка, состоящая из N=50

витков провода площадью S = 4 см2. Рамка может вращаться

пропускании тока по рамке и соленоиду, соединённых

последовательно, рамка повернулась на угол  = 60. Oпреде-

лить силу тока, если жёсткость пружины, удерживающей

рамку в положении равновесия, равна k = 610–5Н·м / рад.

моментом упругих сил пружины: M=Mупр.

По определению M P Bsin, м 

где P NIS м  – магнитный момент,

0 B   nI – индукция поля соленоида.

С учётом этих выражений имеем:

0 M   nNI S sin.

  2. Согласно закону Гука

упр M  k,

где   2  и, следовательно, sin  cos.

0  nNI S cos  k, откуда

0 I  k  nNS cos  1 A.

поле с индукцией B  0,2 Тл, стал двигаться по окружности

радиуса R  5 см. Определить магнитный момент м P эквива-





т. е.   B.

  В этом случае сила Лоренца



ускорение. n a

R

m 





sin  1.

m

  eBR и период его

Т R m 





 

T  m

 .

P I S м экв ,

где S=πR2 – площадь, ограниченная окружностью,

.

m



измерения магнитного момента (Ам2):

     

    

    

Произведем вычисление:

-e

 

n a



B 

R

(1,6 10) 0,2 (0,05) 7,03 10.







  

    

 

поле с индукцией В = 10мТл по винтовой линии, радиус

которой равен 1 см и шаг h = 6 см. Определить период Т

обращения электрона и его скорость υ.

Разложим скорость 

щие: параллельную вектору B



-

||  и перпендикулярную ему   .

Скорость ||  в магнитном

   в результате действия силы Лоренца будет изменяться

в двух движениях: равномерном перемещении его со

скоростью 􀀀 и вращательном со скоростью  .

.

R

e B m 

 





Дата добавления: 2014-01-05