Тельной нормали к контуру) и B

Где 2

Силы

На контур с током в магнитном поле действует момент

Решение

Повороте контура относительно оси, проходящей через

Определить работу А, совершаемую внешними силами при

Пример 8. Плоский квадратный контур со стороной

Убедимся в том, что правая часть полученного равенства

Ln 2

Подставив пределы, получим

Il dx Il x

A a

A a

Ln

2 2

A a BS

Dx

D I ldx

Элементарный магнитный поток можно записать в виде

Считать постоянной, так как все части площадки равноудалены

Также зависеть от х, то

Элементарный поток Ф будет

Как В зависит от х и

Ного потока заметим, что так

Для вычисления магнит-

Определяется B.

До точки, в которой

B I

Определяется формулой

Проводником с током,

Бесконечно длинным прямым

Индукция B, создаваемая

Перпендикулярен плоскости рамки. Поэтому для всех точек

В нашем случае вектор магнитной индукции B

Определяется выражением

Магнитный поток Ф через поверхность площадью S

1, 6 10 10 10

Нс.

19 3

Решение

Пример 7. В одной плоскости с бесконечно длинным

М м

9,1 10 2

1,6 10 10 10 0,01 0,06 2, 46 10

2 7

9 3 2 2

EB R h

Таким образом, модуль скорости электрона

EBh

Т, электрон пройдет вдоль силовой лини расстояние h, т.е.

Следующих соображений. За время, равное периоду обращения

EB Кл Тл А с Н м с кг м

M кг кг А м кг с м 1c

2 2 2

Проверим размерность полученного выражения и произведем

T R m

EB

2 2.

Щей скоростью соотношением

Период обращения электрона связан именно с этой составляю-

Перпендикулярная составляющая скорости будет равна

m

 eBR  .







 



  

B 



R



//  





вычисление:

                   

Модуль скорости υ, как видно из рисунка, можно выразить

через  и || :

||

   2  

Параллельную составляющую скорости ||  найдем из

|| h  T, откуда

//.

m







m





     

 

Произведем вычисления:

 с с



 



                   

.

прямым проводом, по которому течёт ток I = 50А, расположена

прямоугольная рамка так, что две большие стороны её длиной

l = 65см параллельны проводу, а расстояние от провода до

ближайшей из этих сторон равно её ширине. Каков магнитный

поток Ф, пронизывающий рамку?

T с  



 

 

   

  

n

S

   B dS.



рамки Bn=B. Магнитная

x





,

где х – расстояние от провода

dФ=В(х)dS.

Разобьём площадь рамки на узкие элементарные

площадки длиной l, шириной dx и площадью dS=ldx (см.

рис.). В пределах этой площадки магнитную индукцию можно

(на расстояние x) от провода. С учётом сделанных замечаний

x





 .

Проинтегрировав полученное выражение в пределах от x1= a

до x2 = 2a, найдём

I

l

x

dS=ldx

x

2 2 |

x

 

 

   .

 Il



 .

дает единицу магнитного потока (Вб):

[μ0][I][l] = 1Гн/м·1А·1м = 1 Вб.

Произведя вычисления, найдём Ф = 4,5 мкВб.

а = 10 см, по которому течет ток I = 100А, свободно устано-

вился в однородном магнитном поле с индукцией В = 1 Тл.

середину его противоположных сторон на угол 90˚.

sin М М  Р В ,

м P IS Ia – магнитный момент

контура; α – угол между векторами м P



(направлен по направлению положи-



.

Дата добавления: 2014-01-05