Протекании по соленоиду тока внутри него возбуждается

Вычислим индуктивность соленоида. При

Магнитных свойств окружающей среды.

Индуктивность L зависит от геометрии контура и

Индуктивностью контура. Единица индуктивности в СИ

Коэффициент пропорциональности L называется

Величина магнитной индукции B и полный магнитный поток

Ферромагнетиков, то в соответствии с законом Био-Савара

Если в пространстве, где находится контур с током, нет

Самоиндукцией.

Появление ЭДС индукции. Данное явление называется

Изменение магнитного потока через контур и, следовательно,

Магнитное поле тока также будет изменяться. Это повлечет

Если в некотором контуре течет изменяющийся ток, то

Случаях, когда изменяется магнитный поток сквозь контур.

Электромагнитная индукция наблюдается во всех

Явление самоиндукции. Индуктивность соленоида

Индукции (4.1) выполняется в обоих случаях.

Механизмов возникновения ЭДС, закон электромагнитной

В заключении отметим, что несмотря на различие

Dt dt

E dl d B dS dB dS

L n

Dt

E dl dФ

I l

Контуру определяет ЭДС электромагнитной индукции

Существование электрического поля. Циркуляция вектора Е по

Наличия контура. Контур лишь позволяет обнаружить по току

Пространстве вихревого электрического поля независимо от

Во времени магнитное поле приводит к появлению в

Электрическим полем Е. Согласно Максвеллу, изменяющееся

Индукционный ток обусловлен возникающим в проводнике

Предположить, что при изменениях магнитного поля

Щих на заряды, кроме электрической, нет, то остается

Лоренца в этом случае отсутствует, а других сил, действую-

Находящийся в переменном магнитном поле. Поскольку сила

Рассмотрим теперь неподвижный замкнутый проводник,

Неподвижный контур в переменном магнитном поле

Поток.

Dt

DФ

Dt

Учитывая, что l dS

Интегралу от напряженности стороннего электрического поля

По определению электродвижущей силы, она равна

Ское поле, которое возбудит ток и в остальных участках

Электроны начнут перемещаться и создадут электриче-

Будет действовать сила Лоренца, равная

Скоростью станут перемещаться относительно поля и носители

тока в перемычке – электроны. На каждый электрон при этом

Fл  e В. (4.3)

контура. Если силу F разделить на величину заряда, получим

напряженность стороннего поля:

Е  B. (4.4)

по замкнутому контуру, т. е. циркуляции вектора E:

i l  E dl  Bl   􀀀  ,

 , а BdS  dФ, получим

, i

  

где dФ – “заметаемый” проводником за время dt магнитный

B 

E 

 

l

  􀀀    (4.5)

Так как, n Ф   B dS а контур и поверхность неподвижны, то

n

  

     

    



􀀀 (4.6)

 будут пропорциональны силе тока. Это позволяет написать

L  I. (4.7)

называется Генри:

[L] Вб Гн.

А

 

Дата добавления: 2014-01-05