| ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
1. Между двумя неподвижными точечными зарядами возникает сила электростатического взаимодействия, значение которой определяется законом Кулона:
| МАГНИТНОЕ
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
1.Между движущимися электрическими зарядами, кроме силы электрического взаимодействия, возникает сила магнитного взаимодействия:
|
 .
| (17.10)
|  .
| (17.10а)
|
2. Взаимодействие между неподвижными зарядами осуществляется через электростатическое поле, силовая характеристика которого – вектор напряженности  :
| 2. Магнитное взаимодействие движущихся электрических зарядов осуществляется через магнитное поле, силовая характеристика которого вектор магнитной индукции
|
 .
| (17.11)
|  .
|
|
|
| Или
|
|
|
|  .
| (17.11а)
|
| 3. На заряд, помещенный в электростатическое поле действует сила
| 3. На заряд, движущийся в магнитном поле, действует сила, которая называется силой Лоренца. Из (17.11а) при Fm=FЛ следует
|
 .
| (17.12)
|
|
|
|  .
| (17.12а)
|
|
|
| или в векторной форме
|
|
|
|
|  .
|
|
|
| Из (17.12а) при q=1, v=1, sin q = 1 следует B=FЛ, т.е. модуль вектора магнитной индукции численно равен силе Лоренца, действующей на единичный положительный заряд, движущийся с единичной скоростью в магнитном поле в направлении наибольшего действия силы.
|
| 4. Напряженность электростатического поля точечного заряда
| 4. Вектор магнитной индукции, создаваемый движущимся электрическим зарядом
|
 .
| (17.13)
| 
|
|
|
| Или
|
|
|
|  .
| (17.13а)
|
| (Эта формула получается подстановкой (17.10) в (17.11)).
| (Эта формула получается подстановкой (17.10а) в (17.11а)).
Формула (17.13а) называется формулой Лоренца.
|
| 5. Силовые линии электростатического поля разомкнуты: они выходят из положительного заряда и обрываются на отрицательном или уходят в бесконечность.
| 5. Силовые линии магнитного поля замкнуты сами на себя. Этот факт установлен экспериментально. Например, силовые линии магнитного поля прямолинейного проводника с током имеют вид концентрических окружностей (рис. 17.2).
|
| 6. Характеристикой электростатического поля, не зависящей от свойств среды, служит вектор электростатического смещения
| 6. Характеристикой магнитного поля, не зависящей от свойств среды, служит вектор напряженности магнитного поля
|
 .
| (17.14)
|  .
|
(17.14а)
|
| где e – диэлектрическая проницаемость среды.
| где m – магнитная проницаемость среды.
|
| | | | | |
Рис. 17.2