Интерференция от пластинки переменной толщины)

Полосы равной толщины

Пусть на клин (угол a между боковыми гранями мал) падает плоская волна, направление распространения которой совпадает с параллельными лучами 1 и 2 (рис. 4.4).

Рис.4.4. Интерференционные полосы равной толщины.

Из всех лучей, на которые разделяется падающий луч 1, рассмотрим лучи 1`и 1``, отразившиеся от верхней и нижней поверхностей клина. При определенном взаимном положении клина и линзы лучи 1`и 1`` пересекутся в некоторой точке А, являющейся изображением точки В. Так как лучи 1`и 1`` когерентны, они будут интерферировать. Если источник расположен довольно далеко от поверхности клина и угол a ничтожно мал, то оптическая разность хода между интерферирующими лучами 1`и 1`` может быть с достаточной степенью точности вычислена по формуле (4.5), где d— толщина клина в месте падения на него луча. Лучи 2` и 2`` образовавшиеся при делении луча 2, падающего в другую точку клина, собираются линзой в точке A'. Оптическая разность хода уже определяется толщиной d`. Таким образом, на экране возникает система интерференционных полос. Каждая из полос возникает при отражении от мест пластинки, имеющих одинаковую толщину (в общем случае толщина пластинки может изменяться произвольно). Интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины, называются полосы равной толщины.

Так как верхняя и нижняя грани клина не параллельны между собой, то лучи 1`и 1`` (2 и 2`) пересекаются вблизи пластинки, в изображенном на рис. 4.4 случае - над ней (при другой конфигурации клина они могут пересекаться и под пластинкой). Таким образом, полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина. Если свет падает на пластинку нормально, то полосы равной толщины локализуются на верхней поверхности клина.

Дата добавления: 2015-06-04