КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Теплоемкость
Отношение количества теплоты δQ, полученной веществом при бесконечно малом изменении его состояния в каком-либо процессе, к изменению температуры dT вещества называется теплоемкостью (символ С, единица Дж/К): . Теплоемкость системы – экстенсивная величина. Теплоемкость, отнесенная к единице массы или количества вещества, становится интенсивным параметром. Теплоемкость единицы массы (кг, г) называется удельной (единица Дж/(кг К) и Дж/(г К)), а теплоемкость 1 моль вещества – молярной теплоемкостью (единица Дж/(моль К)). Различают истинную С = δQ / dT и среднюю теплоемкость . Средняя и истинная теплоемкости связаны соотношением (2.37) Количество теплоты, поглощенное телом при изменении его состояния, зависит не только от начального и конечного состояния тела (в частности, от температуры), но и от условий перехода между этими состояниями. Следовательно, от условий нагревания тела зависит и его теплоемкость. Поэтому: В изотермическом процессе (Т = const): ; (при подводе теплоты и , и наоборот) В адиабатическом процессе (δQ = 0): На практике используют теплоемкость при постоянном объеме – изохорную теплоемкость СV и теплоемкость при постоянном давлении – изобарную теплоемкость СР, если процесс проводят при постоянном объеме или при постоянном давлении. При V = const (изохорный процесс): . (2.38) При Р = const (изобарный процесс) . (2.39) Следует помнить, что δQ можно приравнять к dU, если система может выполнять только работу расширения. При V = const согласно (2.38) можно записать . Таким образом, количество теплоты, необходимое для нагревания 1 моль и n моль вещества от температуры Т 1 до температуры Т 2 при постоянном объеме, можно рассчитать по формулам: и . (2.40) Если СV = const (идеальный газ), то Аналогичным образом, если процесс протекает при P = const, то согласно (2.39) справедливо . Количество теплоты, необходимое для нагревания 1 моль и n моль вещества от температуры Т 1 до температуры Т 2 при постоянном давлении, можно рассчитать по формулам: и . (2.41) Если СP = const (идеальный газ), то Теплоемкость при постоянном давлении Ср больше, чем теплоемкость при постоянном объеме СV (кроме некоторых веществ с аномальным изменением объема с температурой: например, для жидкой воды при 4 оС СР = СV). При нагревании при постоянном давлении часть теплоты идет на производство работы расширения, а часть на увеличение внутренней энергии тела; при нагревании же при постоянном объеме вся теплота расходуется на увеличение внутренней энергии. Так, при повышении температуры 1 моль идеального газа на 1 К при постоянном давлении выполняется работа расширения . Следовательно, разность теплоемкостей СР и СV идеального газа равна . (2.42) Последнее соотношение известно как уравнение Майера. Найдем связь между Сp и СV для любых систем, которые могут совершать только работу расширения. Согласно первому закону термодинамики . Внутренняя энергия является функцией внешних параметров и температуры. Для простой системы , тогда , , . (2.43) Величина dV / dT (изменение объема с изменением температуры) представляет собой отношение приращений независимых переменных, то есть величина неопределенная, если не указать характер процесса, при котором происходит теплообмен. Если процесс изохорный (V = const), то dV = 0, dV / dT = 0 и . (2.44) Если процесс изобарный (P = const), то . (2.45) Следовательно, для любых простых систем справедливо: . (2.46) Выражение справа является величиной положительной и, таким образом, изобарная теплоемкость всегда больше изохорной: . Для идеальных газов выполняется закон Джоуля (внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры – строго докажем при рассмотрении второго закона термодинамики): . Поскольку для 1 моля идеального газа РV = RT, то , (уравнение Майера). Для реальных газов ; причем чем выше давление газа, тем больше будет разность теплоемкостей отличаться от R. С повышением температуры разность теплоемкостей для реальных газов, жидкостей и твердых тел (Сp – СV) увеличивается, а при Т → 0 К эта разность, как и сами теплоемкости Сp и СV, стремятся к нулю. Для кристаллических тел при обычной температуре (300 К) разность (Сp – СV) < R и составляет величину порядка 1 – 2 Дж/(моль К), а при температурах плавления Сp / CV ≈ 1,25. Для жидкостей различие Сp и СV больше, чем для твердых тел, и зависит от природы жидкостей.
Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 1938; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |