Поведение фотона

Вывод математических моделей, описывающих

Некоторые исследователи [7], [14], [15] отмечали, что фотон имеет скрытые параметры. Если бы удалось найти их, то все (49-56) математические соотношения, описывающие его поведение, вывелись бы аналитически. Попытаемся установить эти параметры.

Конечно, сложность модели фотона (рис. 10) затрудняет вывод соотношений (49-56). Однако если учесть, что фотон имеет плоскость поляризации, то движение его центра масс в этой плоскости и движение центров масс шести его электромагнитных полей можно сопровождать качением условных окружностей, кинематические и энергетические параметры которых будут эквивалентны соответствующим параметрам фотона. Центр масс фотона совершает полное колебание в интервале длины его волны (рис. 11), поэтому радиус (первый скрытый параметр) условной окружности, описывающей движение этого центра в интервале длины одной волны, определится по формуле (рис. 12) [1], [2]

. (67)

Кинематическим эквивалентом группового движения центров масс шести электромагнитных полей фотона будет вторая условная окружность. Её радиус (второй скрытый параметр) определяется из условия поворота центра масс каждого электромагнитного поля фотона на угол в интервале каждой длины его волны (рис. 11).

(68)

Если угловую скорость условной окружности, описывающей движение центра масс фотона относительно его геометрического цента , обозначить через (третий скрытый параметр), а угловую скорость, условной окружности, описывающей движение центра масс каждого электромагнитного поля - через (четвертый скрытый параметр), и линейную частоту - через , то период колебаний центра масс фотона определится по формулам (рис. 11):

(69)

Из этого имеем:

(70)

(71)

Соотношение связи между длиной волны , которую описывает центр масс фотона, и радиусом имеет простой вид (рис. 11)

(72)

Кинематическая эквивалентность между движением сложной электромагнитной структуры фотона и движением условных окружностей с радиусами и позволяет вывести постулированные раннее математические соотношения (49-56), описывающие его поведение. Скрытые ненаблюдаемые параметры фотона участвуют лишь в промежуточных математических преобразованиях и исчезают в конечных формулах.

Поскольку малая условная окружность радиуса перемещается в плоскости вращения фотона (рис. 11) без скольжения, то скорость любой её точки будет равна скорости её центра и групповой скорости фотона. Используя соотношения (67) и (70), получим

(73)

что соответствует соотношению (50).

Аналогичный результат дают и соотношения (68) и (71) второй условной окружности радиуса .

(74)

Теперь видно, что вывод соотношения (50) не только согласуется с моделью фотона (рис. 10) и механикой её движения (рис. 11), но и объясняет корпускулярные и волновые свойства фотона.

При выводе соотношений (49) обратим внимание на то, что кинетическая энергия движения фотона с массой эквивалентна кинетической энергии качения условной окружности с той же массой , равномерно распределенной по её длине. Общая кинетическая энергия условной окружности будет равна сумме кинетической энергии её поступательного движения и энергии вращения относительно геометрического центра .

. (75)

Тот же самый результат получится и при использовании второй условной окружности радиуса .

. (76)

Приведем уравнение (75) к виду (49)

, (77)

здесь

. (78)

С учетом соотношения (69), получаем традиционную формулу

. (79)

Как видно, скрытые параметры позволяют вывести основные математические соотношения Квантовой механики, описывающие поведение фотона, из законов Классической механики. Условные окружности позволяют определить и групповой импульс фотона.

, (80)

или

. (81)

Из этого легко получить корпускулярное соотношение Луи Де Бройля

. (82)

Перепишем это так

. (83)

В левой части уравнения (83) представлено произведение импульса фотона на длину его волны , а в правой - постоянная Планка . Из этого следует соотношение неопределенности Гейзенберга.

. (84)

Перепишем это неравенство в развернутом виде

. (85)

Так как фотон проявляет свой импульс в интервале каждой длины волны и так как его размер более двух длин волн (рис. 10), то величины и в неравенстве (85) всегда будут более 2 каждая. Принимая и , и подставляя эти значения в неравенство (85), получим

. (86)

Обычно, неравенство принципа неопределенности записывается в таком виде:

, (87)

или

. (88)

Полагая, что и , получим

или (89)

Таким образом, модель фотона действительно ограничивает точность экспериментальной информации, получаемой с его помощью [1], [2]. Объясняется это тем, что размеры фотонов несколько больше двух длин их волн. Следовательно, фотон не может передать размер геометрической информации меньший двух длин его волны или двух радиусов вращения, как это и следует из неравенства Гейзенберга.

Если мы исследуем объект с помощью фотона с заданной длиной волны, то мы не можем получить геометрическую информацию об объекте, которая была бы равна длине волны используемого фотона или быть меньше её. Однако если для получения той же информации использовать фотон с меньшей длиной волны, то точность геометрической информации возрастет. Это значительно ограничивает физический смысл неравенства Гейзенберга. Если это неравенство относить к экспериментальной информации, получаемой с помощью фотона, то оно справедливо только в рамках одной длины его волны или одного радиуса вращения.

Дата добавления: 2014-01-04