Напряжений в линейной цепи

РАСЧЕТ ГАРМОНИЧЕСКИХ ТОКОВ И

6.1. Общие замечания

В третьем разделе рассмотрены методы расчета цепей постоянного тока (повторите соответствующий материал). В этом случае цепи были резистивными, индуктивности и емкости отсутствовали.

В цепях с гармоническими сигналами токи и напряжения определяются методом комплексных амплитуд, в рамках которого реализуются различные методы расчета. Все они используют комплексные амплитуды сигналов и комплексные сопротивления (проводимости) элементов цепи.

6.2. Расчет токов и напряжений на основе закона Ома

С помощью закона Ома можно определять токи и напряжения в сравнительно простых цепях с одним источником сигнала.

Расчет проводится следующим образом. Прежде всего, определяется комплексное входное сопротивление (или проводимость) цепи относительно точек ее подключения к источнику. Затем при известной ЭДС источника напряжения по закону Ома находится общий ток цепи, а при заданном источнике тока - общее напряжение на ее зажимах.

Далее цепь представляется как последовательное или параллельное соединение двухполюсников, и вычисляются ли-

бо напряжения на них, либо протекающие через них токи. Эти расчеты продолжаются до тех пор, пока не будут определены искомые токи или напряжения.

В качестве примера рассмотрим расчет токов и напряжений в цепи, показанной на рис. 6.1 при ЭДС источника

В, кОм и нФ.

Определим общее

сопротивление цепи от- носительно полюсов источника (этот расчет проведен для цепи на

рис. 5.5), Рис. 6.1

Ом

и комплексную амплитуду ЭДС источника напряжения

В,

тогда комплексная амплитуда общего тока цепи равна

мА.

По закону Ома комплексная амплитуда напряжения на сопротивлении запишется в виде

В.

Напряжения на параллельно соединенных элементах и

одинаковы и их комплексные амплитуды равны

По найденным напряжениям токи в элементах и равны

На рис. 6.2 показана векторная диаграмма токов и напряжений в цепи на рис. 6.1, построенная в пакете программ MathCAD (символические обозначения векторов и пунктирные линии их суммирования добавлены в с помощью программы Paint). Как видно из проведенных расчетов, численные значения напряжений и (в вольтах) и токов и (в миллиамперах) соответственно одинаковы, поэтому отображающие их векторы на диаграмме совпадают.

Суммирование векторов (в соответствии с показанными на

Рис.6.2 рис. 6.2 пунктирными линиями)

подтверждает первый и второй

законы Кирхгофа.

6.3. Общий метод расчета по уравнениям Кирхгофа

В исследуемой цепи вводятся обозначения и задаются положительные направления всех токов и напряжений всех ветвей (элементов) цепи. Определяется число узлов , число ветвей , не содержащих идеальные источники тока, и количество уравнений, которые необходимо составить по первому и второму законам Кирхгофа.

Затем для каждого элемента и ветви цепи по закону Ома записываются компонентные уравнения связи токов и напряжений, всего уравнений. Для узлов формируются уравнения первого закона Кирхгофа, а для незави-

симых контуров – уравнения второго закона Кирхгофа, всего топологических уравнений.

Выражая токи ветвей через напряжения из компонентных уравнений, и подставляя их в уравнения первого закона Кирхгофа, получим систему из уравнений для напряжений ветвей (метод напряжений ветвей). Если же выразить из компонентных уравнений напряжения ветвей через их токи и подставить их в уравнения второго закона Кирхгофа, то получим уравнений для токов ветвей (метод токов ветвей).

Решение системы уравнений электрического равновесия цепи позволяет определить комплексные амплитуды всех токов и напряжений. Рассмотрим пример цепи показанной на рис. 6.3 при кОм, мГн, В и

мА.В ней введены обозначения и заданы положитель-

ные направления всех то-

ков и напряжений. Опре- Рис. 6.3

делим комплексные ампли-

туды сигналов источников, при этом ЭДС источника напряже-

ния необходимо преобразовать к виду

мА,

тогда

Запишем подсистему компонентных уравнений цепи,

, , .

В цепи на рис. 6.3 два узла (), поэтому по первому закону Кирхгофа необходимо составить уравнение

.

Имеется три ветви , не содержащих идеальные источники тока, тогда по второму закону Кирхгофа необходимо составить уравнений для контуров и соответственно (обход контура по часовой стрелке),

В результате получим систему уравнений цепи рис. 6.3,

, , ,

,

Подставляя в уравнения законов Кирхгофа компонентные уравнения, получим

,

Из третьего уравнения получим

,

а из первого

.

Подставляя полученные токи во второе уравнение, можно записать соотношение

,

из которого определяется ток индуктивности

.

Остальные токи равны

,

.

В результате вычислений (проделайте их самостоятельно) получим

мА,

мА,

мА.

По закону Ома (из компонентных уравнений) нетрудно вычислить напряжения на элементах цепи,

В,

В,

В.

Как видно напряжения на индуктивности и сопротивлении одинаковы, так как они соединены параллельно. Кроме того, начальные фазы токов и напряжений в сопротивлениях совпадают, а разность фаз между напряжением и током индуктивности равна или, прибавив 360⁰, получим , то есть напряжение на индуктивности опережает ток через нее на 90⁰.

Подставьте полученные результаты в уравнения первого и второго законов Кирхгофа и убедитесь, что они выполняются. Постройте векторную диаграмму токов и напряжений в цепи рис. 6.3.

120

6.4. Метод контурных токов

Как уже отмечалось в подразделе 3.4, метод контурных токов базируется на уравнениях второго закона Кирхгофа для независимых контуров, где - общее число ветвей цепи. Для выбранных независимых контуров вводятся обозначения и задаются положительные направления комплексных амплитуд кольцевых контурных токов , - номер контура (используется двойная индексация, чтобы не путать контурные токи с токами ветвей).

Через контурные токи выражаются токи всех ветвей цепи и по закону Ома определяются напряжения ветвей, а затем записываются уравнения второго закона Кирхгофа для контуров, не содержащих идеальные источники тока. Для контуров с идеальными источниками тока записываются уравнения связи контурных токов и тока источника.

Система содержит уравнений для комплексных амплитуд контурных токов. По найденным контурным токам определяются искомые токи или напряжения ветвей.

В качестве примера рассмотрим цепь на рис. 6.3 при тех же исходных данных. В ней имеется ветви и узлов. Схема цепи с обозначенными контурными токами показана на рис. 6.4.

Выразим токи ветвей через кон- Рис. 6.4

турные токи.

Ток ветви образуется одним контурным током , ток - разностью контурных токов (он совпадает по направлению с и противоположен ), аналогично ток

создается разностью контурных токов , а контурный ток совпадает с током источника ,

,

тогда получим

По закону Ома можно записать

тогда по второму закону Кирхгофа для первого и второго контуров получим

Для третьего контура с идеальным источником тока уравнение второго закона Кирхгофа не составляется.

В результате система уравнений метода контурных токов примет вид

Преобразуя, получим

Выразим из первого уравнения ток и подставим его во второе уравнение, из которого определим ток , в результате найдем контурные токи

,

Как видно, выражение для тока совпадает с полученной ранее формулой для тока ветви , для которого получаем

,

а для остальных токов ветвей можно записать

,

.

Полученные токи ветвей совпадают с токами, полученными ранее общим методом расчета по уравнениям Кирхгофа. Вычислив их, можно найти напряжения на элементах цепи. Проведите самостоятельно все необходимые вычисления.

Решить систему уравнений метода контурных токов численно можно с помощью пакета программ MathCAD. Листинг программы показан на рис. 6.5. Расчет проводится с помощью символических вычислений MathCAD, так как коэффициенты системы уравнений комплексные.

Результаты расчета – значения контурных токов - содержатся в векторе , , . Далее проводится вычисление комплексных амплитуд токов ветвей. Полученные значения совпадают с полученными ранее общим методом расчета по уравнениям Кирхгофа.

Метод контурных токов приводит к системе из уравнений, число которых всегда меньше числа ветвей . Таким образом, метод контурных токов эффективнее общего метода расчета цепи по уравнениям Кирхгофа.

6.5. Метод узловых напряжений (потенциалов)

Как уже отмечалось в подразделе 3.5 (повторите этот материал), метод узловых напряжений базируется на первом законе Кирхгофа. В цепи выделяются потенциальных узлов, последний -й узел объявляется базисным (ему присваивается нулевой потенциал, он отмечается символом «земля»), а для остальных задаются узловые напряжения (потен-

циалы) с положительным направлением в базисный узел.

Рис. 6.5

Через узловые напряжения с помощью закона Ома и второго закона Кирхгофа выражаются токи всех ветвей цепи, которые подставляются в уравнений первого закона Кирхгофа, в результате получается система уравнений метода узловых напряжений.

Рассмотрим цепь, показанную на рис. 6.3 при тех же исходных данных и зададим в ней узловые напряжения, как показано на рис. 6.6. Из имеющихся двух узлов нижний объявляется базисным, а верхний – потенциальным (он отмечен номером 1 в

Рис. 6.6 кружке), и задано узло-

вое напряжение .

Для расчета цепи методом узловых напряжений необходимо определить комплексные амплитуды источников и комплексные сопротивления элементов.

Найдем ток через сопротивление . По второму закону Кирхгофа напряжение на этом сопротивлении равно , тогда ток через него равен

.

По закону Ома для комплексных амплитуд токов и можно записать

,

.

По первому закону Кирхгофа для узла 1 получим

.

Подставляя в это уравнения токи ветвей, выраженные через узловое напряжение, получим уравнение метода узловых напряжений в виде

.

Решая уравнение, получим

.

Подставляя численные значения параметров и частоты, получим численное значение узлового напряжения

В.

С помощью найденной величины нетрудно вычислить токи ветвей и напряжения на элементах цепи. Проведите эти расчеты самостоятельно, сравните результаты с полученными ранее значениями.

Метод узловых напряжений требует составления и решения уравнений, тогда он будет эффективней метода контурных токов, если

,

то есть при условии

. (6.1)

В рассмотренных примерах (рис. 6.4 и рис. 6.6) , , следовательно

и целесообразнее использовать метод узловых напряжений.

6.6. Метод (принцип) наложения

Метод (принцип) наложения можно сформулировать следующим образом.

Метод наложения применим только к линейной цепи. Исходная цепь с несколькими источниками представляется несколькими более простыми цепями с одним источником, что упрощает расчеты.

Рассмотрим цепь, показанную на рис. 6.3. В ней два источника сигнала, тогда в соответствии с методом наложения, последовательно отключая источники, получим две цепи, по-

казанные на рис. 6.7а и рис. 6.7б соответственно.

Рис. 6.7

Определим напряжение на индуктивности в исходной цепи. По принципу наложения можно записать

,

где - комплексная амплитуда напряжения на индуктивности в схеме на рис. 6.7а, а - в схеме на рис. 6.7б. Их можно определить с помощью закона Ома в виде

,

.

Складывая полученные реакции цепи на действие каждого источника в отдельности, получим

,

что соответствует результатам, полученным ранее по методам контурных токов и узловых напряжений (убедитесь в этом самостоятельно).

6.7. Теорема об эквивалентном источнике

Теорема об эквивалентном источнике (теорема Тевенена) формулируется в двух вариантах применительно к источникам напряжения и тока и применима только к линейному активному двухполюснику (двухполюсной цепи, содержащей пассивные элементы R, L,C и источники сигнала).

Теорема об эквивалентном источнике является мощным методом расчета линейных цепей. Методика ее применения заключается в следующем. В исходной цепи выделяется ветвь (элемент), в которой определяется ток или напряжение. Вся ос-

тальная часть цепи рассматривается как активный двухполюсник, который в соответствии с теоремой заменяется эквивалентным источником тока или напряжения. Для этого любым из рассмотренных методов определяются напряжение холостого хода (или ток короткого замыкания) двухполюсника и его внутреннее сопротивление, затем двухполюсник заменяется эквивалентным источником и проводится расчет упрощенной цепи.

Рассмотрим цепь, показанную на рис. 6.3, в которой требуется найти напряжение на индуктивности. Выделяя индуктивность, из оставшейся части образуем активный двухполюсник (АД), как показано на рис. 6.8 (как видно, полученная схема не отличается от исходной).

Схема активного Рис. 6.8

двухполюсника АД пока-

зана на рис. 6.9а, а ее пассивная часть (пассивный двухполюсник ПД) – на рис. 6.9б.

Рис. 6.9

Для цепи на рис. 6.9а нетрудно найти комплексную амплитуду напряжения холостого хода , используя для этого метод наложения (проделайте расчеты самостоятельно), тогда получим

.

В соответствии с теоремой комплексная амплитуда ЭДС эквивалентного источника напряжения равна .

Внутренне сопротивление пассивной части активного двухполюсника определяем в соответствии со схемой на рис. 6.9б, в результате получим

.

Заменяя активный двухполюсник в схеме на рис. 6.8 реальным эквивалентным источником напряжения, получим цепь, показанную на рис. 6.10. По закону Ома определим комплексную амплитуду напряжения на индуктивности,

Рис. 6.10.

Подставляя параметры эквивалентного источника, можно записать

.

Результат совпадает с полученным ранее другими методами. Приведенный пример свидетельствует о высокой эффективности рассмотренного метода.

6.8. Общие рекомендации по расчету цепей

При расчете токов и напряжений в электрической цепи необходимо прежде всего обратить внимание на тип источников сигнала:

- источники постоянных сигналов;

- источники гармонических сигналов;

- источники переменных негармонических сигналов.

Для цепи постоянного тока составляется эквивалентная схема (индуктивности заменяются коротким замыканием, а емкости – разрывом цепи), а затем производится расчет постоянных токов и напряжений с использованием различных методов.

В цепи с гармоническими сигналами расчет проводится методом комплексных амплитуд, при этом определяются комплексные амплитуды источников тока и напряжения и комплексные сопротивления элементов и ветвей цепи, а затем используются различные методы расчета.

При негармонических сигналах используются уравнения законов Ома и Кирхгофа в интегро-дифференциальной форме (эти методы будут рассмотрены в дальнейшем).

Для постоянных и негармонических сигналов не применимы комплексные амплитуды и комплексные сопротивления элементов цепи, эти понятия можно использовать только в цепях с гармоническими сигналами.

6.9. Задания для самостоятельного решения

Задание 6.1. Рассчитайте все гармонические токи и напряжения в показанных на рисунках цепях, используя

- общий метод расчета по уравнениям Кирхгофа;

- метод контурных токов;

- метод узловых напряжений;

- метод наложения;

- теорему об эквивалентном источнике.

При вычислениях примите равными все сопротивления 1 кОм, индуктивности 1 мГн, емкости 1 нФ, ЭДС источника напряжения В, ток источника тока мА. Сравните результаты расчетов различными методами, оцените их эффективность.

Рис. 6.11

Дата добавления: 2014-11-25