Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ ДВИЖЕНИЯ ЗАРЯДА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Л А Б О Р А Т О Р Н А Я Р А Б О Т А № 4 В

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

1. Запишите функцию распределения молекул (распределение Максвелла) по скоростям для идеального газа.

2. Определите среднюю, наиболее вероятную и среднеквадратическую скорости.

3. Поясните физический смысл функции распределения.

4. Определите по графику относительное число молекул, скорости которых больше или меньше определенной скорости.

5. Рассчитайте относительное число молекул, скорости которых находятся в интервале скоростей от 0 до ∞.

6. Объясните методику исследования распределения молекул по скоростям. Поясните моделирование равномерного, треугольного и гауссова распределения. Докажите на примере игры «Крепс» переход от равномерного к треугольному распределению случайных событий.

1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ:

1. Экспериментально исследовать действие магнитного поля на движущийся заряд.

2. Изучить действие силы Лоренца на движущийся заряд.

3. Определить удельный заряд частицы.

4. Определить параметры траектории движения.

1. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов / Т.И. Трофимова. -
2-е изд. - М.: Высш. шк., 1990. - 478 с.

2. Савельев И.В. Курс общей физики: учеб. пособие для студентов втузов. В 3 т. Т.2: Электричество и магнетизм. Волны. Оптика / И.В. Савельев. - М.: Наука, 1989. – 480 с.

3. Детлаф А.А. Курс физики: учеб. пособие для втузов / А.А. Детлаф, Б.М. Яворский. - М.: Высш. шк., 1989. - 608 с.

Как известно, на частицу, движущуюся в магнитном поле действует сила Лоренца Поэтому заряженная частица, влетающая в магнитное поле, отклоняется от своего первоначального направления движения (изменяет траекторию), если только это направление не совпадает с направлением поля. В последнем случае магнитное поле вообще не действует на движущуюся частицу.

Рассмотрим случай, когда частица влетает в однородное поле, созданное в вакууме, имея направление, перпендикулярное полю.

Пусть частица влетает в магнитное поле с индукцией B (рисунок 1). Линии магнитной индукции, изображенные точками, направлены перпендикулярно плоскости рисунка.

Так как скорость перпендикулярна силе Лоренца, то изменяется только направление скорость движения частицы, при этом значение модуля скорости не меняется. Отсюда следует, что траектория частицы является окружностью, на которой частицу удерживает лоренцова сила, играющая роль центростремительной силы. Радиус окружности определим, приравнивая лоренцову и центростремительную силы:

qυB=mυ²/r, (1)

откуда

r=mυ/qB. (2)

Таким образом, радиус окружности, по которой движется частица, пропорционален скорости частицы и обратно пропорционален магнитной индукции поля.

Период обращения частицы равен отношению длины окружности к скорости частицы:

T=2πr/υ. (3)

Откуда

T=2πm/qB. (4)

Следовательно, период вращения частицы в магнитном поле не зависит от ее скорости.

Рисунок 1. Движение заряженной частицы в магнитном поле

Если заряженная частица влетает в магнитное поле под углом α, то дальнейшее движение частицы представит собой геометрическую сумму двух одновременных движений: вращения по окружности со скоростью υsinα в плоскости, перпендикулярной линиям напряженности, и перемещения вдоль поля со скоростью υcosα (рисунок 2).

Очевидно, что результирующая траектория частицы окажется винтовой линией с шагом спирали:

h=T^.υ_z. (5)

C помощью рассмотренных закономерностей движения заряженных частиц в магнитном поле можно экспериментально определить удельный заряд частицы:

(6)

Рисунок 2. Движение заряженной частицы под углом к магнитному полю

Дата добавления: 2014-12-08