Рентгеновское излучение

Общая картина возникновения спектров.

III. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ

Из § 11следует, что оболочки в атомах заполняются электронами последовательно, по мере роста заряда ядра. Внешние (валентные) электроны определяют химические и физические свойства, и они так же отвечают за поглощение и испускание видимого, ультрафиолетового и инфракрасного излучения. Спектры, образованные таким излучением, называются оптическими, поэтому электроны внешних слоев тоже называют оптическими.

С увеличением числа электронов в атоме происходит усложнение спектров. В элементах с высокими атомными номерами ядро слабее действует на внешние электроны, т.к. внутренние электроны экранизируют это действие ядра. Это вызывает усложнение спектров.

Атом излучает только в том случае, если он возбужден. Процесс возбуждения состоит в том, что один или несколько электронов переходит из нормального состояния на внешние, не заполненные, орбиты. Это состояние неустойчиво. Приближенно через t»10^-8 с атом возвращается в нормальное положение, излучая при этом квант энергии.

Экспериментально определить распределение электронов по обо­лочкам можно по спектрам рентгеновского излучения, длины волн которого лежат в диапазоне от 8.10^–8 до 10^–12 м. Для полу­чения рентгеновского излучения используется рентгеновская трубка. Она представляет собой баллон (давление в нем порядка 10^–6 мм рт.ст.), в котором находятся электроды: К –катод, А –анод (рис. 12.1). Источником свободных электронов является катод, нагревае­мый электрическим током и испускающий электроны вследствие явления термоэлектронной эмиссии. Между катодом и анодом создается уско­ряющее электрическое поле. Электроны в поле приобретают кинетиче­скую энергию eU, где U – разность потенциалов между катодом и ано­дом. Попав на анод, электроны тормозятся при движении в веществе анода. В результате торможения быстрых электронов возникает тормоз­ное рентгеновское излучение. Тормозное рентгеновское излу­чение имеет сплошной непрерывный спектр, который ограничен со сто­роны малых длин волн l_min – границей сплошного рентгеновского спек­тра. С ростом напряжения, подаваемого на трубку, эта граница смещается в сторону более коротких волн (рис. 12.2). Из соотношения можно определить:

(12.1)

т.е. максимальная энергия кванта рентгеновского излучения не может превышать энергию электрона e = eU, которую он получил в уско­ряющем поле.

Кроме тормозного возникает характеристическое рентгеновское из­лучение, имеющее линейчатый спектр. Это название обусловлено тем, что частоты линий спектра являются характерными для вещества анода. Характеристическое излучение возникает в результате вырывания элек­трона с одной из близких к ядру оболочек атома. На освободившееся ме­сто переходит электрон атома из более удаленной от ядра оболочки. Этот переход сопровождается испусканием кванта рентгеновского излучения, энергией , частота которого определяется зарядом ядра Ze, кванто­выми числами оболочек, между которыми совершается переход.

Электроны, находящиеся ближе к ядру, связаны с ним сильнее, чем внешние. Удалить электрон из внутренней орбиты возможно ударом быстро летящей, посторонней частицы, например, электрона катодных или радиоактивных лучей. В результате этого во внутреннем слое образуется вакантное место, которое занимает один из внешних электронов. При таких переходах электронов из внешнего на внутренний слой излучаются кванты с большой энергией, следовательно, с большой частотой.

Характеристические рентгеновские спектры состоят из линий, объединяющихся в серии. Каждая серия возникает при удалении электрона из какого-либо внутреннего слоя. Эти серии обозначают теми же буквами, что и электронные слои, т. е. К, L, M и т.д. Например, К-серия возникает при переходе электронов на свободные места первого ближайшего к ядру слоя. Схема возникновения рентгеновских спектров дана на рис. 12.3. Ка­ждая серия, в свою очередь, содержит небольшой набор отдельных ли­ний, обозначаемых в порядке убывания длины волны индексами a, b, g, … (К _a, К _b, К _g, …, L _a, L _b, L _g,…).

Г.Мозли в 1913 установил, что частоты характеристического спектра элементов возрастают с увеличением порядкового номера: (А – постоянная). Длины волн в спектре характеристического рентгеновского излучения можно определить по закону Мозли: ,

где R – постоянная Ридберга, – постоянная экранирования; n ₁=1,2,3,… (определяет рентгеновскую серию), n ₂ принимает целочисленные значения, начиная с n ₁+1 (определяет отдельную линию соответствующей серии).

Смысл постоянной экранирования заключается в том, что на электрон, совершающий переход, соответствующий некоторой линии, действует не весь заряд ядра Ze, а заряд (Z–s) e, ослабленный экранирующим действием других электронов.

Например, для К_a-линии , и закон Мозли запишется в виде: .

В L -серии для линии L_a , тогда закон Мозли: .

Г. Мозли дал объяснение найденного им закона: линии, длины волн которых определяются по формуле, соответствуют переходам электрона находящегося в поле заряда с уровня с главным квантовым числом n ₁ на уровень с номером n ₂. Данные результатов исследования Мозли подтвердили, что элементы в таблице Менделеева расположены в порядке возрастания порядкового номера, то есть заряда ядра, который может увеличиваться только на единицу.

Одним из отличий рентгеновских характеристических спектров является то, что не наблюдаются линии поглощения. Объясняется это тем, что при поглощении электрон из внутреннего слоя должен перейти на внешний, не заполненный. Но все ближайшие слои заняты электронами, поэтому квант поглощающей энергии очень велик, значит, длина волны поглощающего света очень мала.

Дата добавления: 2013-12-12