Поверхностные силы и напряжения

В отличие от объемных сил, вектор которых для частицы среды определяется однозначно, величина поверхностной силы в точке, в общем случае, зависит от выбора направления элементарной площадки.

Обычно рассматриваются не сами поверхностные силы, а их напряжения, т.е.

, (4.3)

где - главный вектор поверхностных сил, приложенных к некоторой площадке .

Размерность напряжений будет

.

В практике часто пользуются единицей измерения давления, называемой технической атмосферой, которая по величине равна 1 am = 736 мм pт. cm = 10 м вод. cm = 10 000 мм вод. cm.

В технике пользовались размерностью кгс/м² (кгс - килограммсила в старой системе единиц). Очевидно, что

,

поэтому величину давления часто выражают в миллиметрах водяного столба.

В международной системе единиц СИ за единицу давления принимается давление силы в 1 ньютон на 1 кв. метр. Эта единица равна

.

В виду того, что эта единица очень мала, можно применять укрупненные единицы давления: 1 килоньютон на 1 кв. метр (кн/м²), 1 меганьютон на 1 кв. метр (мн/м²) и внесистемную единицу давления бар (бар), равный 10⁵ н/м², а также дольные единицы бара -миллибар (мбар) и микробар (мкбар). Очевидно, что

.

Рассмотрим условие равновесия элементарного жидкого объема, находящегося под действием поверхностных и массовых сил. Для этого в покоящейся жидкости выделим некоторый элементарный тетраэдр с длиной ребер dx, dy, dz (рис. 4.1).

Рис. 4.1. Схема элементарного тетраэдра

Очевидно, три грани тетраэдра лежат в координатных плоскостях, а четвертая, наклонная грань, является как бы замыкающей. Пусть площади соответствующих граней будут и .

По ранее введенному определению поверхностные силы элементарного тетраэдра пропорциональны произведению двух длин сторон тетраэдра, а массовые силы пропорциональны объему. Следовательно, массовыми силами как величинами третьего порядка малости можно пренебречь по сравнению с поверхностными силами - величинами второго порядка малости.

Согласно основному свойству жидкостей, находящихся в равновесии, поверхностные силы, заменяющие действие отброшенной части жидкости при выделении тетраэдра, будут направлены по нормали к граням тетраэдра. Таким образом, эти силы являются силами давления. Если обозначить величины сил давления, приложенных к граням, и (рис. 4.1), то для сохранения условий равновесия, известных из статики твердого тела, необходимо, чтобы сумма всех внешних сил или сумма проекций всех внешних сил на координатные оси была равна нулю. Для рассматриваемого тетраэдра это условие можно записать в виде

;

; (4.4)

,

где n - орт нормали к наклонной грани.

Если первое уравнение системы разделим на величину площадки , а второе и третье соответственно на и , то получим условие равновесия в величинах напряжений сил давления.

Но из рис. 4.1 видно, что , и - проекции наклонной грани на плоскости yОz, xОz и хОy, т.е.

;

; (4.5)

.

Подставив эти величины в правые части предшествующих уравнений, окончательно получим

. (4.6)

Из последнего уравнения следует, что в покоящейся жидкости величина напряжения силы давления, называемая гидростатическим давлением в точке, не зависит от ориентации площадки, к которой приложено давление. Приведенные выводы выражают собой известный закон Паскаля, гласящий, что «...давление на поверхность жидкости, произведенное внешними силами, передается жидкостью одинаково во всех направлениях».

При движении реальной жидкости возникают касательные напряжения, вследствие чего давление в реальной жидкости указанным свойством, строго говоря, не обладает.

Дата добавления: 2014-10-31