Гидравлический удар

Гидравлическим ударом обычно называют резкое повышение давления, возникающее в напорном трубопроводе при внезапном торможении потока жидкости. Гидроудар представляет собой колебательный процесс, возникающий в упругом трубопроводе с капельной жидкостью при внезапном изменении ее скорости. Этот процесс является очень быстротечным и характеризуется чередованием резких повышений и понижений давления. Изменение давления при этом тесно связано с упругими деформациями жидкости и стенок трубопровода. Гидроудар чаще всего возникает при быстром закрытии или открытии крана или иного устройства управления потоком. Однако могут быть и другие причины его возникновения.

Пусть в конце трубы, по которой жидкость движется со скоростью , произведено мгновенное закрытие крана (рис. 15.3, а).

Рис. 15.3. Стадии гидравлического удара

Тогда скорость частиц жидкости, натолкнувшихся на кран, будет погашена, а их кинетическая энергия перейдет в работу деформации стенок трубы и жидкости. При этом стенки трубы растягиваются, а жидкость сжимается в соответствии с повышением давления . На заторможенные частицы у крана набегают другие, соседние с ними частицы и тоже теряют скорость, в результате чего сечение n-n перемещается вправо со скоростью с, называемой скоростью ударной волны; сама же переходная область, в которой давление изменяется на величину , называется ударной волной. Когда ударная волна переместится до резервуара, жидкость окажется остановленной и сжатой во всей трубе, а стенки трубы - растянутыми. Ударное повышение давления распространится на всю трубу (рис. 15.3, б).

Но такое состояние не является равновесным. Под действием перепада давления частицы жидкости устремятся из трубы в резервуар, причем это движение начнется с сечения, непосредственно прилегающего к резервуару. Теперь сечение n-n перемещается в обратном направлении - к крану - с той же скоростью с, оставляя за собой выравненное давление (рис. 15.3, в). Жидкость и стенки трубы предполагаются упругими, поэтому они возвращаются к прежнему состоянию, соответствующему давлению . Работа деформации полностью переходит в кинетическую энергию, и жидкость в трубе приобретает первоначальную скорость , но направленную теперь в противоположную сторону. С этой скоростью «жидкая колонна» (рис. 15.3, г) стремится оторваться от крана, в результате возникает отрицательная ударная волна под давлением -, которая направляется от крана к резервуару со скоростью с, оставляя за собой сжавшиеся стенки трубы и расширившуюся жидкость, что обусловлено снижением давления (рис. 15.3, д). Кинетическая энергия жидкости вновь переходит в работу деформаций, но противоположного знака. Состояние трубы в момент прихода отрицательной ударной волны к резервуару показано на рис. 15.3, е. Так же как и для случая, изображенного на рис. 15.3, б, оно не является равновесным. На рис. 15.3, ж показан процесс выравнивания давления в трубе и резервуаре, сопровождающийся возникновением движения жидкости со скоростью . Очевидно, что как только отраженная от резервуара ударная волна под давлением достигнет крана, возникнет ситуация, уже имевшая место в момент закрытия крана. Весь цикл гидравлического удара повторится.

Протекание гидравлического удара во времени иллюстрируется диаграммой, представленной на рис. 15.4.

Рис. 15.4. Изменение давления в трубе

в процессе гидроудара

Диаграмма, показанная штриховыми линиями на рис. 15.4, а, характеризует теоретическое изменение давления в точке А (рис. 15.3) непосредственно у крана (закрытие крана предполагается мгновенным). Сплошными линиями дан примерный вид действительной картины изменения давления по времени. В действительности давление нарастает (а также падает), хотя и круто, но не мгновенно. Кроме того, имеет место затухание колебаний давления, т.е. уменьшение его амплитудных значений из-за трения и ухода энергии в резервуар.

Повышение давления легко связать со скоростями и с, если рассмотреть элементарное перемещение ударной волны dx за время dt и применить к элементу трубы dx теорему об изменении количества движения. При этом получим

. (15.22)

Отсюда скорость распространения ударной волны

,

откуда

. (15.23)

Выражение (15.23) называют формулой Н.Е. Жуковского.

Но пока неизвестна скорость с, поэтому ударное давление найдем другим путем, а именно из условия, что кинетическая энергия жидкости переходит в работу деформации: растяжения стенок трубы и сжатия жидкости. Кинетическая энергия жидкости в трубе радиусом r равна

. (15.24)

Работа деформации равна потенциальной энергии деформированного тела и составляет половину произведения силы на удлинение. Выражая работу деформации стенок трубы как работу сил давления на пути (рис. 15.5, а), получаем:

Рис. 15.5. Схема деформации трубы и жидкости

. (15.25)

По закону Гука

, (15.26)

где - нормальное напряжение в материале стенки трубы, которое связано с давлением и толщиной стенки соотношением

. (15.27)

Выразив из уравнения (15.26), а из уравнения (15.27), получим работу деформации стенок трубы:

. (15.28)

Работу сжатия жидкости объемом V можно представить как работу сил давления на пути (рис. 15.5, б), т.е.

. (15.29)

Аналогично закону Гука для линейного удлинения относительное уменьшение объема жидкости связано с давлением зависимостью

, (15.30)

где K - среднее для данного значение адиабатного модуля упругости жидкости.

Приняв за V объем жидкости в трубе, получим выражение работы сжатия жидкости в виде:

. (15.31)

Таким образом, уравнение энергий примет вид:

или

. (15.32)

Решая его относительно , получим формулу Н.Е. Жуковского в виде:

. (15.33)

Таким образом, скорость распространения ударной волны определяется выражением:

. (15.34)

Дата добавления: 2014-10-31