КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Затухающие колебания пружинного маятника
Модель пружинного маятника. B — механизм, обеспечивающий затухание. F — внешняя сила (в примере не присутствует). Пускай имеется система, состоящая из пружины(подчиняющейся закону Гука), один конец которой жёстко закреплён, а на другом находится тело массой m. Колебания совершаются в среде, где сила сопротивления пропорциональна скорости с коэффициентом c (см. вязкое трение). Тогда второй закон Ньютона для рассматриваемой системы запишется так: где Fc — сила сопротивления, Fy — сила упругости Fc = − cv, Fy = − kx, то есть ma + cv + kx = 0 или в дифференциальной форме где k — коэффициент упругости в законе Гука, c — коэффициент сопротивления, устанавливающий соотношение между скоростью движения грузика и возникающей при этом силой сопротивления. Для упрощения вводятся следующие обозначения: Величину ω называют собственной частотой системы, ζ — коэффициентом затухания. Тогда дифференциальное уравнение принимает вид Сделав замену x = e λ t , получают характеристическое уравнение Корни которого вычисляются по следующей формуле 11.Характеристики затухающих колебаний: коэффициент, время релаксации, логарифмический декремент, добротность. Затуханием колебаний называется постепенное ослабление колебаний с течением времени, обусловленное потерей энергии колебательной системой. Закон затухания колебаний зависит от свойств колебательной системы. Система называется линейной, если параметры, характеризующие существенные в рассматриваемом процессе физические свойства системы, не изменяются в ходе процесса. Свободные затухающие колебания линейной системы описываются уравнением: , Отношение амплитуд называется декрементом затухания, а его натуральный логарифм - логарифмическим декрементом затухания: . (7.1.9) Логарифмический декремент затухания обратен по величине числу колебаний, совершаемых за то время, за которое амплитуда уменьшается в «e» раз. ВРЕМЯ РЕЛАКСАЦИИ - характеристика процесса установления равновесия термодинамического в макроскопич. физ. системе. За В.р. отклонение к--л. параметра системы от равновесного значения уменьшается в е раз (е - основание натуральных логарифмов). Помимо рассмотренных величин для характеристики колебательной системы употребляется величина , называемая добротностью колебательной системы. Добротность пропорциональна числу колебаний, совершаемых системой за то время, за которое амплитуда колебаний уменьшается в «e» раз. Большим значениям добротности соответствует малое затухание. Энергия колебательной системы убывает со временем. Это обусловлено наличием затухания. При малом затухании, когда энергия изменяется по закону: , (7.1.10) где - значение энергии в начальный момент. Можно показать, что при слабом затухании добротность с точностью до множителя 2p равна отношению энергии, запасенной в системе в данный момент времени, к убыли этой энергии за один период колебаний.
11.Сложение коллинеарных гармонических колебаний равных частот. При сложении двух гармонических колебаний одинакового направления и частоты, результирующее смещение будет суммой () смещений и , которые запишутся следующими выражениями: , ,
На рисунке 1.2. приведено два примера А и В сложения гармонических колебаний с использованием метода векторных диаграмм. Из векторных диаграмм видно, что направление (начальная фаза φ) и длина А вектора амплитуды суммарного гармонического колебания зависит, как от направления (от начальных фаз), так и от длины векторов амплитуд исходных гармонических колебаний
12.Сложение коллинеарных гармонических колебаний близких частот. Биение. сли частоты колебаний и , неодинаковы, векторы А1 и А2 будут вращаться с различной скоростью. В этом случае результирующий вектор А пульсирует по величине и вращается с не постоянной скоростью. Результирующим движение уже будет не гармоническое колебание, а сложный колебательный процесс. Биения Биения возникают при сложении колебаний, отличающихся по частоте на небольшую величину, и проявляются в появлении более низкочастотных изменений амплитуды суммарного сигнала, по сравнению с исходными частотами. Амплитуда колебаний при этом меняется от минимального значения равного разности исходных амплитуд до максимального значения, равного сумме амплитуд исходных колебаний, и вновь до минимального значения. Периодом биений является время повторения этого процесса (Рис 1.3.).
За счет того, что вращение векторов А1 и А2 происходит с близкими, но отличающимися скоростями, разность фаз этих двух колебаний будет не постоянна, а медленно, то увеличиваться, то уменьшаться. Колебания будут находиться, то в фазе, то в противофазе, в результате амплитуда суммарного сигнала тоже будет меняться. Время за которое разность фаз измениться на 2π и будет периодом биений Тб (Тб = 2π/Δω). Δω -разность круговых частот исходных колебаний. 13.Сложение ортогональных колебаний равных частот.
14. Сложение ортогональных колебаний кратных частот. Фигуры Лиссажу
Сложение ортогональных колебаний с равными частотами. Рассмотрим два векторных колебания, описываемых уравнениями: r 1 = A 1·cos(w 1·t + f1); Заметим, что с течением времени направление векторов не изменяется, а изменяется только их амплитуда. Очевидно также, что вектор A 1параллелен r 1, а вектор A 2 параллелен r 2. Задача: найти r = r 1 + r 2. Рассмотрим только случай взаимно-перпендикулярных колебаний (см. рис. 11.9). Вдоль вектора r 1 направим ось Х, вдоль r 2 - ось Y. Очевидно, результирующий вектор r перемещается в плоскости XY. Кривая, описываемая концом вектора r, называется фигурой Лиссажу. Эта фигура вписывается в четырехугольник со сторонами 2· A 1 и 2· A 2, а ее вид зависит от соотношения частот, фаз и амплитуд складываемых колебаний. Рассмотрим случай синхронных взаимно-перпендикулярных колебаний: r 1 = A 1·cos (w ·t + f1); (11.7) Спроецировав уравнения (11.7) и (11.8) на оси координат и проведя суммирование проекций, получим: x = A1·cos (w ·t + f1); (11.9) Исключив с помощью тригонометрических преобразований t из (11.9) и (11.10), получим математическое выражение фигуры Лиссажу, которое представляет собой уравнение эллипса: . (11.11) Вид эллипса определяется величиной сдвига фаз Df. В общем случае, когдаDf отлична от 0, полуоси эллипса повернуты относительно осей X и Y. Если сдвиг фаз Df = 0, то как следует из уравнения (11.11) будет справедливо следующее выражение: (х/А1 - y/A2)2 = 0 или Т.е. фигура Лиссажу представляет из себя прямую линию с углом наклона aк оси X (tg a = А2/А1). Если Df = p, то y = - А2·x/А1. Если Df = p/2, то имеем классическое уравнение эллипса, полуоси которого параллельны осям координат: х2/А12 + y2/A22 = 1. Если Df = p/2 и А1 = А2 = A, то эллипс превращается в окружность радиусаA.
Дата добавления: 2015-04-24; Просмотров: 1154; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |