От редактора перевода

Для этих операторов, правда, оказывается, что от их порядка ни­чего не зависит.

Этот оператор сейчас называют оператор обмена спинами.

В действительности состоянием является

Crampton, Kleppner, Ramsey, Physical Review Letters, 11, 338 (1963).

Тем, кто перескочил через гл. 4, придется пропустить и этот па­раграф.

* Вспомните, что классически U= -m•B, так что энергия наименьшая, когда момент направлен по полю. Для положительно за­ряженных частиц магнитный момент параллелен спину, для отрицатель­ных — наоборот. Значит, в (10.27) m_р— число положительное, а (m_е— отрицательное.

но, как обычно, мы отождествим состояния с постоянными векторами, которые при t=0 совпадают с настоящими векторами.

Мы хотели бы добавить к извинениям автора еще одно.

В вып. 5, на стр. 107, имеется ошибка, требующая исправ­ления. Там сказано, что «никакое статическое распределение заряда внутри замкнутого сплошного проводника (подразу­мевается, конечно, в полости.— Ред.) не может создать поле вне его. Защита действует в обе стороны!» Авторы должны были бы оговорить, что поле вне оболочки (при любом ста­тическом распределении зарядов внутри ее) отсутствует лишь в том случае, если последняя заземлена. Аналогичное заме­чание относится и к последующему утверждению авторов о независимости электрических полей по обе стороны сплош­ной проводящей оболочки и к рассуждениям на стр. 121.

Глава 11

Дата добавления: 2015-06-04