Программа курса лекций 2 страница

Движение по параболе в однородном поле тяжести.

Поскольку , уравнение движения и, соответственно, собственно движение тела распадается на три явно не зависимых движения по трем координатам:

; ; .

Поле тяжести направим по оси Y, т.е. оси координат расположим так, что . Тогда , и соответствующие уравнения движения имеют вид:

; (1)

(2)

(3)

Пусть из пушки выстреливают снаряд со скоростью , т.е.

, , .

Расположим пушку в начале координат. Еще одно условие на расположение пушки: «без ограничения общности» можно положить . Тогда решение системы (1), (2), (3) при оговоренных начальных условиях будет иметь вид:

; ; .

Соответственно

; ; .

Траектория движения снаряда в однородном поле лежит в одной плоскости , т.е. в плоскости .

Из последних уравнений находим явный вид зависимости координаты от координаты при полете снаряда по траектории - уравнение траектории:

.

Снаряд двигается по параболе.

Максимальная высота полета , при этом .

В точке падения снаряда .

Время подъема до верхней точки . Время полета равно времени спуска. Траектория симметрична относительно верхней точки полета.

Вектора скорости и ускорения на траектории движения.

Третий закон Ньютона.

Для двух взаимодействующих тел a,b:

.

- cила действия на тело a со стороны тела b численно равна и противоположна – силе, действующей на тело b со стороны тела a. По третьему ЗН при взаимодействии телсилы всегда возникают парами; силы направлены в противоположные стороны и приложены к разным телам. Для замкнутой (изолированной) системы взаимодействующих тел (сумма внутренних сил равна нулю).

Основные задачи. 1.Движение тела под действием силы. 2.Движение связанных тел. Натяжение невесомой нерастяжимой веревки. 3.Натяжение веревки, имеющей погонную плотность. 4.Блоки 5.Тело на наклонной плоскости. 6.Дорога движет автомобиль.

Закон всемирного тяготения (Ньютон, 1665 г.).

Сила действия на частицу массы со стороны частицы массы направлена по прямой линии, их соединяющей. Здесь – радиус вектор, проведенный из точки расположения частицы к точке расположения частицы , - соответственно расстояние между частицами. Тела притягиваются друг к другу: вектор силы гравитационного взаимодействия тел (вектор силы тяжести) направлен против направления вектора .

- универсальная гравитационная постоянная.

Поле тяжести.

Напряженность гравитационного поля, поле тяжести, создаваемое телом массы :

Вблизи Земли поле тяжести близко к однородному полю, при этом ускорение свободного падения .

Задача о поле внутри однородного шара, сферы. Степень однородности гравитационного поля Земли.

6. Работа. Энергия. Закон сохранения механической энергии.

Механическая работа.

Элемент работы силы над телом – скалярное произведение силы, действующей на тело, на перемещение :

В конечных разностях

В общем случае для произвольного вектора можно записать:

Поэтому

где – кинетическая энергия тела.

Силу, действующую на тело, можно разложить на две составляющие – проекции: параллельную и перпендикулярную перемещению . Точно также можно разложить и мгновенную скорость частицы. Работу совершает только первая часть силы. За счет действия силы меняется параллельная проекция скорости; перпендикулярная проекция скорости при этом сохраняется. При изменении скорости частицы меняется ее кинетическая энергия.

Т.е. справедлива теорема о кинетической энергии: работа силы равна изменению кинетической энергии тела.

Работа консервативной силы на криволинейной траектории.

Консервативной называется сила (соответственно, консервативным называется порождающее ее силовое поле), работа которой при перемещении тела из точки А, с радиусом-вектором в точку Б, с радиусом-вектором , не зависит от формы траектории. Работу можно представить в виде приращения некоторой функции :

.

Функция называется потенциальной энергией тела в точке

.

Работа консервативной силы по замкнутому контуру равна нулю:

Справедливо и обратное утверждение: если работа силы по замкнутому контуру равна нулю, то такая сила (поле) является консервативной, т.е. работа силы не зависит от формы траектории.

Однородным называется поле, сила действия которого не зависит от координат.

Близким к однородному полю является поле тяжести вблизи Земли. Вблизи Земли на тело массы действует направленная к Земле сила

.

Потенциальная энергия в однородном поле тяжести.

Поле тяжести не зависит от координат, консервативно.

Элемент работы в декартовых координатах

При перемещении их точи А в точку Б совершается работа

Выберем систему координат с направлением оси вдоль поля тяжести: , . Тогда при перемещении тела из точки в точку работа силы тяжести

.

Для однородного поля тяжести можно ввести функцию

,

Функцию называют потенциальной энергией тела в поле тяжести.

Работа силы тяжести равна убыли потенциальной энергии тела:

.

«Без ограничения общности» можно положить , т.е.

.

Однородное поле тяжести является консервативным полем, поскольку

Закон сохранения механической энергии тела.

Пусть тело находится в некотором силовом поле, например, поле тяжести, и приводится в движение этим полем (сила ) и другой силой, например, силой тяги ракетного двигателя (сила ). Тогдасуммарная сила

и

Или

Обозначим

, где

- потенциальная энергия тела.

В этих обозначениях работа силы тяжести над телом приводит к убыли его потенциальной энергии .

Окончательно:

.

Работа силы равна изменению полной - потенциальной и кинетической энергии тела - теорема о полной механической энергии тела.

При ,

, т.е.

.

Т.о., выполняется закон сохранения механической энергии: если тело находится в поле тяжести, а другая сила (кроме силы тяжести), действующая на тело, равна нулю, полная механическая энергия тела сохраняется.

7. Закон сохранения импульса.

Импульс силы.

Импульсом силы называют величину - произведение силы, действующей на тело, на время ее действия.

Второй закон Ньютона в конечных разностях

. Или

Импульс действующей на тело силы, равен изменению импульса тела.

Если , то и .

Выполняется закон сохранения импульса:

Если на тело не действует сила, его импульс сохраняется.

Рассмотрим систему взаимодействующих тел (силы взаимодействия , ). Кроме того, пусть на эти тела действуют внешние силы ( на тело , на тело ). Тогда

, .

Складывая левые и правые части системы уравнений получим:

, или

.

Поскольку суммирование идет по одним и тем же частицам,

.

Сумма изменения импульсов частиц равна изменению импульса системы:

.

По третьему ЗН

.

В результате выполняется соотношение:

,

суммарный импульс силы внешних по отношению к системе сил равен изменению импульса системы.

Если сумма внешних сил равна нулю, т.е. если , то , и, соответственно,

.

Для замкнутой системы справедлив закон сохранения импульса:

импульс замкнутой системы тел сохраняется.

Система центра инерции.

Рассмотрим систему движущихся частиц с массами , координатами , и скоростями . В лабораторной системе отсчета полный импульс частиц . В системе, начало отсчета которой имеет радиус вектор , движущейся относительно лабораторной с некоторой скоростью , полный импульс частиц

.

Соответственно,

.

Можно выбрать систему отсчета, в которой полный импульс частиц равен нулю, . Относительно лабораторной системы отсчета ее скорость определяется из соотношения:

.

Количество таких систем отсчета бесконечно.

Одна из движущихся со скоростью систем отсчета, радиус – вектор начала отсчета которой определяется из соотношения

,

называется системой центра инерции тел. Скорость движения системы ЦИ в лабораторной системе определяется как полная производная от выражения для радиуса – вектора ее начала:

В системе ЦИ полный импульс системы тел равен нулю, .

Подставляя в выражение для радиуса-вектора соотношение , получаем, что в системе центра инерции выполняется соотношение:

Точку, относительно которой выполняется приведенное соотношение, еще называют центром масс.

Например, центр масс двух частиц с массами , находящихся друг от друга на расстоянии X, расположен на линии, их соединяющей. Координата первой частицы относительно центра масс , второй частицы . Ось X направлена от второй частицы к первой.

Может оказаться, что центр масс находится вне тела. Так, центр масс колеса находится на его оси.

Столкновение частиц.

Упругим называется столкновение частиц, если оно не сопровождается изменением их внутреннего состояния. При этом сохраняется полный импульс частиц и суммарная кинетическая энергия.

Рассмотрим столкновение двух частиц. В системе ЦИ такой процесс выглядит наиболее просто. Полный импульс равен нулю, поэтому до и после столкновения импульсы частиц равны по величине и противоположны по направлению. По закону сохранения энергии остаются неизменными и абсолютные значения импульсов. Массы частиц при ударе также не меняются. Поэтому при упругом столкновении двух частиц происходит поворот их скоростей, остающихся неизменными и противонаправленными.

В лабораторной системе отсчета упругое столкновение двух частиц также определяется законами сохранения.

Пусть одна из частиц до удара покоилась. Для импульса и энергии частиц можно записать.

.

Возведя первое уравнение в квадрат, получим:

Для частиц одинаковой массы из приведенных соотношений получаем

Скалярное произведение векторов скоростей равно нулю, поэтому в лабораторной системе отсчета возможны два варианта. В первом случае после столкновения обе скорости отличны от нуля и частицы разлетаются под прямым углом. Во втором случае первая частица останавливается, , а вторая начинает двигаться со скоростью первой до удара, . Это соответствует т.н. центральному удару.

Центральным называется столкновение (удар), при котором импульсы частиц до и после столкновения лежат на одной прямой. В системе ЦИ при упругом центральном ударе двух частиц их скорости меняют знак, оставаясь на той же прямой и неизменными по величине.

Неупругим называется удар, при котором часть энергии переходит во внутреннюю энергию тел.

Абсолютно неупругий удар характеризуется тем, что при столкновении двух тел образуется одно тело с общей массой. В системе ЦИ скорость этого тела равна нулю, вся кинетическая энергия тел в результате столкновения переходит во внутреннюю энергию образовавшегося тела.

8. Закон Гука. Гармонические колебания.

Силы упругости – силы, возникающие при удлинении пружины, стержня. Сила упругости пропорциональна удлинению и направлена в сторону, противоположную направлению удлинения тела(закон Гука – 1676 г.):

– коэффициент жесткости, – удлинение пружины, стержня.

Для стержня

,

- модуль Юнга, размерность-давление,

- поперечное сечение стержня,

- длина стержня.

Для стали .

Рассмотрим движение тела массы , прикрепленного к пружине с жесткостью . На тело действует сила упругости пружины . По второму закону Ньютона

.

Соответствующее уравнение движения тела, прикрепленного к пружине, будет иметь вид:

,

или

где введено обозначение

.

Данное дифференциальное уравнение второго порядка описывает гармонические колебания тела около положения равновесия.

Решение уравнения имеет вид:

, где

- амплитуда колебаний,

- фаза колебаний, и

- начальная фаза,

- циклическая (круговая) частота.

Периодом колебаний называют величину

Величину

называют частотой колебаний. Фактически - это количество колебаний в секунду.

Для простоты далее положим .

Дифференцируя координату по времени, получим скорость тела :

,

и ускорение :

.

Величины

и

- соответственно максимальные скорость и ускорение тела в процессе колебаний.

Из приведенных уравнений видно, что скорость колеблющегося тела «опережает» по фазе координату на угол , ускорение «опережает» по фазе скорость на угол , координата тела и ускорение находятся в противофазе.

9. Движение по окружности. Твердое тело.

Нормальное ускорение – проекция полного ускорения на нормаль к траектории движения тела.

Тангенциальное или касательное ускорение тела – проекция полного ускорения на направление касательной к траектории движения тела.

Центростремительное ускорение – ускорение, возникающее при движении тела по окружности. Направлено к центру окружности, по которой движется тело.

Угол – часть плоскости между двумя лучами, проведенными из одной точки.

Мера угла – отношение длины дуги окружности, отсекаемой лучами на окружности с центром в точке пересечения лучей, к радиусу этой окружности:

.

Если , угол радиан.

Из приведенного соотношения при постоянном радиусе следует:

,

или

.

Здесь

- линейная скорость движения точки по окружности;

- угловая скорость.

При движении тела по окружности с постоянной по модулю скоростью вектор скорости поворачивается, т.е. скорость, вообще говоря, переменна. Вектор скорости перпендикулярен радиус-вектору тела . При повороте радиус-вектора на некоторый угол на такой же угол поворачивается вектор скорости . В соответствии с этим при малых углах поворота

Дата добавления: 2015-08-31